Вектор-потенциал

Cтраница 2

Из вектор-потенциала получается еще одна квадратичная величина AiAi А 2 - ф2, но она не инвариантна относительно калибровки и тоже не может входить в формулу действия. [16]

Зависимость вектор-потенциала А от положений ( или, точнее, от траекторий) заряженных частиц в релятивистском случае гораздо сложнее, чем (1.1.2), и будет приведена в теории поля. Пока же мы вынуждены довольствоваться ограниченной постановкой задачи о движении частицы в заданном внешнем поле. [17]

Рассмотрим теперь вектор-потенциал А. [18]

Аг - вектор-потенциал А у ядра Мг, которому соответствует / АО, а г0 - радиус-вектор с центром в О. [19]

К вычислению вектор-потенциала поля. [20]

Так как вектор-потенциал тока всегда параллелен вектору плотности тока, то в данном случае имеется только одна составляющая вектор-потенциала А, параллельная оси z диполя. [21]

А - вектор-потенциал магнитного поля В, а V означает интегрирование по всему объему плазмы. В этом выражении предполагается, что силовые линии не выходят за пределы замкнутого объема V, и что объем имеет простую связность; однако, как уже обсуждалось в § 8.5, это определение может быть обобщено и на поля, рассмотренные в этом параграфе. Основной смысл исходного аргумента Тейлора заключается в том, что бесконечное число инвариантов идеальной МГД, а именно интегралы функции А В вдоль отдельных магнитных силовых линий не сохраняется в резистивной плазме, а сохраняется только один, а именно, полная спиральность. [22]

Выражения для вектор-потенциалов А и F легко получаются из формулы (8.22) для случая установившегося режима. [23]

В этом случае вектор-потенциал Я, плотность тока w и электродвижущую напряженность в любой точке следует рассматривать как функцию времени и расстояния от оси провода. [24]

Здесь At - вектор-потенциал в исходной калибровке ( в данном случае его компоненты имеют вид (9.9)); мы пользуемся матричными обозначениями. [25]

Здесь А - вектор-потенциал в исходной калибровке ( в данном случае его компоненты имеют вид (9.9)); мы пользуемся матричными обозначениями. [26]

Системы накачки колебательной энергии частиц в основных разновидностях ЛСЭ. а - в убитроне, б - в скат-троне, в - в мазере на циклотронном резонансе, г - а строфо-троне, д я е - во флиматронах.| Зависимость от частоты. [27]

Здесь Лп - вектор-потенциал поля накачки, d - период ондулятора, сон - частота накачки, fcH - волновой вектор, г - радиус-вектор. [28]

В сферических координатах вектор-потенциал поля магнитной иглы иа расстоянии г от нее определяется по формулам § 11 гл. [29]

Выражение (7.48) для вектор-потенциала содержит подобную зависимость от 6, но стремится к нулю на бесконечности. Поэтому логично выбрать добавочный член, обязанный присутствию шара с проницаемостью [ j 0 именно в такой форме. [30]

Страницы: 1 2 3 4