Cтраница 1
Ядерный радиус, использованный в рассмотренном выше методе, является, конечно, только удобным параметром. Для близких и далеких столкновений геометрия столкновения различна. Поэтому каналы реакций в различных случаях взаимодействуют на несколько больших или меньших расстояниях. Далее, при столкновении N14 с N14 имеется пять значений спинов канала, каждое из которых, складываясь с L, приводит к нескольким возможным значениям полного момента количества движения. [1]
За единицу измерения ядерных радиусов или диаметров принято 10 - 13 см, это значение принято называть ферм и; единицей ядерного поперечного сечения служит величина 10 - 24 см2, известная как барк. [2]
Эти выражения не зависят существенным образом от ядерного радиуса Ь, так как, согласно (40.40), важную роль играет только интеграл по всему ядру. Таким образом, знание амплитуды рассеяния вперед дает сведения об этом интеграле. [3]
Поскольку плотность атомных ядер приблизительно одинакова, то ядерный радиус пропорционален кубическому корню из числа нуклонов. [4]
Ядро также обладает конечными размерами; стоит отметить, что ядерный радиус имеет тот же - порядок - величины, что и радиус электрона. [5]
В вычислениях, связанных с реакцией срыва, в качестве ядерного радиуса, обозначаемого здесь через Ь, брался радиус сферы, внутри которой плотность ядерного вещества достаточно велика для того, чтобы реакция срыва происходила согласно одному из механизмов Сербера. Строго говоря, некоторая плотность ядерного вещества существует даже на больших расстояниях от определенной общепринятым образом поверхности ядра. Таким образом, очевидно, что радиус, использованный в расчетах Сербера, определяется скорее интуитивно или путем такой подгонки, которая позволяет описывать экспериментальные данные, чем с помощью рассмотрения физических процессов, происходящих в наружных областях ядра. [6]
Однако диффузная граница ядра может привести к слишком большим значениям ядерного радиуса. Поэтому рассмотрение, в котором в связи с применимостью полуклассического метода использовалась длина волны на бесконечности, не является совершенно безукоризненным. [7]
При анализе экспериментальных данных и при обсуждении вопросов, связанных с несогласованностью ядерных радиусов, представляется желательным провести сравнение выводов, следующих из общей теории Вигнера и из ее формулировки в работе Вигнера и Тейхмана, с рассмотрениями, имеющими менее общий характер, но приводящими в некотором отношении к более конкретным результатам, которые могут быть получены при изучении ряда схематических моделей. [8]
Тогда размерность Q есть см2 и Q обычно имеет порядок величины квадрата ядерного радиуса - 10 - 24 см2, что соответствует асимметричному расположению одного или, самое большое, нескольких протонов в тяжелом ядре. [9]
Малая длина свободного пробега пиона в резонансной области наводит на мысль, что общее поведение полного сечения в районе пика соответствует рассеянию на черном диске с акл 2яЛ2 - А2 / 3, где R - ядерный радиус сильного взаимодействия. [10]
Области, заключенные между прямыми, образующими полосу данного канала, схематически представляют место локализации главной части потенциала (29.19), ответственной за связанное состояние. Поэтому их размеры соответствуют обычным ядерным радиусам. [11]
Такая зависимость величин формальной теории от выбора ядерного радиуса была уже проиллюстрирована на примере свободной частицы. [12]
У более тяжелых ядер энергия связи лежит в пределах 7 - 8 MeV на частицу, достигая наибольшего абсолютного значения примерно в середине периодической системы и снова понижаясь для самых тяжелых ядер. При этом мы отвлекаемся сейчас и в дальнейшем, как и в случае ядерных радиусов, от индивидуальных колебаний отдельных значений в масс-дефектах ядер четного и нечетного А, а также от периодичностей как в значениях масс - дефектов, так и других ядерных свойств ( эффективных сечений захвата нейтронов, распространенности, числа изотопов, квадрупольных моментов, спинов, магнитных моментов и др.), вероятно, связанных с заполнением некоторых оболочек протонами и нейтронами и, возможно, также с образованием структур типа а-частиц. Факт прекращения роста абсолютного значения энергии связи в ряду ядер, начиная с дейтерона, означает прежде всего достижение насыщения в ядре гелия ( Не), а быстрый рост энергии связи в семь раз от дейтерона к гелию при увеличении числа частиц всего в два раза был бы невозможен при силах далекого действия. [13]
В области гг0 потенциальная энергия резко уменьшается и приобретает большое отрицательное значение, представляющее энергию связи составного ядра. Таким образом, кривая энергии проходит через максимум г, который можно приближенно рассматривать как ядерный радиус, а именно, как то расстояние, на котором начинают действовать ядерные силы притяжения. [14]
В случае Si уменьшение энергии из-за конечного размера ядра отчетливо видно и составляет неск. Анализ подобных результатов не противоречит предположении) о постоянной плотности ядерного вещества и позволяет оценить величину ядерных радиусов, оказавшуюся равной К: 1 2 - 10 13 А / 3, где А - атомный вес ядра. [15]