Величина - объемный заряд
Cтраница 2
Напряженность электрического поля в газовом пространстве на границе струи зависит не от диаметра цилиндрического резервуара и расположения струи относительно цилиндра, а только от диаметра струи и величины объемного заряда. [16]
Одними из важнейших параметров тонких оксидных пленок на кремнии являются поверхностный заряд Qss, плотность ловерхностных состояний Nss ( ss - surface states), а также величина объемного заряда Qv и его плотность Ny Последние две величины определяются в основном состоянием самого окисла, его дефектностью и наличием примесей в его объеме. [17]
Одними из важнейших параметров тонких оксидных пленок на кремнии являются поверхностный заряд Q9V, плотность поверхностных состояний Nss ( ss - surface states), а также величина объемного заряда Qv и его плотность NV Последние две величины определяются в основном состоянием самого окисла, его дефектностью и наличием примесей в его объеме. [18]
Выбор оптимального режима поляризации производится в основном на основе изучения зависимостей поверхностной плотности заряда от температуры поляризации, напряжения поляризации, от времени выдержки под напряжением и уточняется при исследовании зависимостей величины объемного заряда от этих же факторов. На рис. 28 - 4 и 28 - 5 приведены подобные зависимости для электретов из ТОПП: политетрафторэтилена ( ПТФЭ) - фторопласта-4; поликарбоната ( ПК); полиэтилентерефталата ( ПЭТФ) - лавсана и некоторых других. [19]
Совпадение по виду ряда формул для первого и второго режимов в обоих последних примерах ( см. § § 2.7 и 2.8) не является случайным и объясняется тем, что распределение потенциала в диоде определяется только величиной объемных зарядов и не зависит от того, в какую сторону движутся порождающие их электронные потоки. Иначе говоря, второй пример ( Vl V2) станет эквивалентным третьему ( Vj V2), если вообразить, что во втором примере электроны движутся в противоположном направлении от анода к сетке. Поэтому, если в формулах второго примера для первого и второго режимов поменять между собой местами величины, относящиеся к сетке и аноду, а расстояния попрежнему отсчитывать в первоначальном направлении к аноду, то получатся формулы для третьего примера. [20]
 |
Обобщенная зависимость тока деполяризации от времени и изменение температуры при деполяризации с течением времени. [21] |
При этом измеряют токи деполяризации. Величину объемного заряда электрета определяют по площади, ограниченной кривой тока и осью абсцисс. [22]
Уменьшение работы выхода, наблюдаемое после достижения тока пассивации, обусловлено, по-видимому, появлением положительного объемного заряда, тормозящего движение катионов через пленку в раствор. Когда величина объемного заряда становится столь существенной, что ионный ток через пленку практически прекращается, наступает пассивное состояние. Поскольку установившееся значение AVK весьма стабильно вне раствора ( электрод запомнил поляризацию и релаксацию У; становится заметной лишь через несколько суток), имеются основания считать, что объемный заряд прочно локализован в пленке. Дальнейшее смещение электродного потенциала в сторону положительных значений даже на такое большое значение, как один вольт, не приводит к изменению VK ( см. кривую 3 на рис. 2 28), что также указывает на достаточную электрическую прочность структуры в пленке окисла, обеспечивающей пассивность. [23]
 |
Соотношение ширины областей объемного заряда в электронной и дырочной частях полупроводника. [24] |
В этом случае слой объемного заряда в области с высокой концентрацией будет значительно тоньше, чем в области с низкой концентрацией. Области равных по величине объемных зарядов показаны условно штриховкой на рис. II 1.9. Толщины слоев этих объемных зарядов обозначены xAi и xDi соответственно. [25]
Дело в том, что благодаря объемному заряду, образовавшемуся в промежутке в предшествующий-полу-период, напряженность поля на поверхности коронирую-щего провода в последующий полупериод достигает начального значения раньше, чем в отсутствии объемного заряда. С ростом приложенного напряжения увеличивается и величина объемного заряда в промежутке и скорость изменения напряжения. Поэтому уже при двойном ( по отношению к начальному) увеличении напряжения корона зажигается вблизи нулевого значения напряжения. При еще больших величинах напряжения на проводе корона после угасания в момент максимума напряжения зажигается снова в тот же полупериод напряжения. Это явление имеет место не только при переменном, но и при импульсном напряжении. Если импульс приложенного напряжения имеет однополярную апериодическую форму, то после максимума напряже-ния снова возникает коронный разряд, называемый обычно обратной короной. Возникновение обратной короны может быть объяснено так же, как и при переменном напряжении в случае очень больших величин напряжения. [26]
Образование р-п перехода связано с возникновением объемных зарядов Q, создаваемых неподвижными ионизованными атомами примесей. Приложенное к переходу внешнее напряжение изменяет величину объемного заряда в переходе. [27]
 |
Уменьшение амплитуды сигнала дырок U ( t со временем в поле объемного заряда захваченных электронов. [28] |
При этом наблюдается импульс от движения дырок, вытянутых в объем кристалла полем объемного заряда захваченных электронов. Таким образом, амплитуда импульса является мерой величины объемного заряда. Амплитуда импульса движения дырок, представленная на рис. 85, уменьшается по экспоненциальному закону. [29]
 |
Зависимости потерь на корону в цилиндре диаметром. [30] |
Страницы: 1 2 3