Развитие - конвекция
Cтраница 1
 |
Сравнение результатов, полученных из ( 1, с экспериментальными данными ( точки различных авторов для обогрева снизу, п гексагональных полостях с проводящими боковыми стенками. [1] |
Развитие конвекции в полостях с очень большими, средними и малыми отношениями сторон отличается по характеру, и поэтому эти три случая будут рассмотрены отдельно. [2]
Возможность развития конвекции в жидкости определяется величиной числа Рэлея ( Ra), характеризующего отношение потоков тепла, переносимого за счет подъемной архимедовой силы и молекулярной теплопроводности. [3]
Условие Релея (10.4) означает, что для развития конвекции необходимо конечное значение отрицательного градиента энтропии. Для реальных условий в звездах, где характерные масштабы h очень велики, коэффициент при dS / dr в (10.4), (10.6) столь велик, что условие (10.3) можно использовать и в качестве достаточного условия возникновения конвекции. [4]
Для математического описания температурного поля в условиях развития конвекции требуется целая система дифференциальных уравнений, на которой нам необходимо остановиться, но без больших подробностей. [5]
В принципе нетрудно представить себе и другой класс ситуаций, в которых область развития конвекции ограничена некоторым интервалом высот. В некоторых случаях проникающая конвекция, действуя на устойчивые слои посредством вязкости, способна создать в этих слоях противоячейки с обратным направлением циркуляции и с горизонтальной периодичностью, навязанной основным конвективным течением. [6]
Обнаружено [12], что для слоев, располагающихся под углом к горизонтальной оси, процесс развития конвекции и возникающие в результате режимы течения претерпевают существенные изменения. [8]
При dT / dzg / c ( сверхадиабатический градиент) состояние атмосферы неустойчиво, тепловые потоки способствуют развитию конвекции в вертикальном направлении и усилению турбулентного обмена. Если градиент температуры положителен, то имеет место устойчивая стратификация, называемая температурной инверсией. Такая ситуация способствует подавлению конвективного движения и ослаблению турбулентности. Высота слоев приземной инверсии может колебаться от десятков до сотен метров. [9]
 |
Повторяемость приподнятых инверсий с нижней границей в слое 0 01 - 0 25 км. Год. [10] |
Так как приподнятые инверсии чаще всего образуются при разрушении снизу приземных инверсий за счет интенсивного радиационного нагрева подстилающей поверхности и развития конвекции, то этим можно объяснить резкое увеличение повторяемости низких приподнятых инверсий в континентальной части Восточной Сибири. [11]
К внешним воздействиям на жидкую фазу относятся также методы покрытия поверхности жидкой зоны в БЗП и МДН особой пленкой, препятствующей развитию конвекции капиллярных типов. За рубежом были проведены успешные эксперименты по выращиванию кристаллов кремния методом БЗП с покрытием поверхности расплава оксидной пленкой. Однако широкому распространению таких методов воздействия препятствуют значительные технические и технологические трудности, возникающие при подборе материалов подобных пленок, поскольку они не должны реагировать с основными используемыми материалами. [12]
Вычисление 7; п уравнению состояния [456] показало, что при больших Тир, где состав является чисто нуклонным, величина 7; 0 и развитие конвекции при р 10м г см-3 вряд ли возможно. Рассмотрение движения ударной волны в области под нейтриносферой показало, что энтропия за фронтом растет с уменьшением плотности, поэтому конфигурация остается устойчивой относительно конвекции. В ходе дальнейшей эволюции вид профиля энтропии может измениться. Для более определенных утверждений нужны дополнительные расчеты. Лептонный градиент, устанавливающийся после прохождения ударной волны при р 1012 г см-3 оказывает стабилизирующее влияние на конвекцию. [13]
Вдобавок заметим, что крупномасштабная конвективная циркуляция, охватывающая всю зону сверху донизу, сама по себе должна создавать у ее поверхности температурный пограничный слой, способствующий развитию мелкомасштабной конвекции. [14]
В [31] проанализировано развитие конвекции в канале между вертикальными стенками при различных, но постоянных температурах стенок и теплоизолированных горизонтальных торцевых пластинах. Показано, что для Ra 500 / t / d жидкость движется вверх в половине полости, примыкающей к обогреваемой стенке, вдоль верхней горизонтальной стенки, вниз в другой половине полости, примыкающей к охлаждаемой стенке, и затем вдоль нижней горизонтальной стенки. При этом имеет место параболическое распределение скорости, показанное на рис. 12, а. Интенсивность теплообмена увеличивается линейно с возрастанием Ra по сравнению со случаем чистой теплопроводности вследствие переноса энергии от одной стенки к другой из-за циркуляции. [15]
Страницы: 1 2 3