Развитие - конвекция
Cтраница 2
В формуле ( 2 - 38) произведение 3 g А / характеризует подъемную силу, возникающую при неравномерном нагреве среды. Величина v2 пропорциональна силам трения, препятствующим развитию конвекции. [16]
На рис. 3 уравнение ( 46) построено для значений Рг, равных 0 73-и 0 02; там же нанесено и другое решение, которое кратко будет рассмотрено ниже. Из рис. 3 видно, что магнитное поле уменьшает теплоотдачу и тормозит развитие конвекции. [17]
Здесь же дан результат другого решения этой задачи, которое будет рассмотрено ниже. Из рис. 3 следует, что магнитное поле снижает теплоотдачу и сдерживает развитие конвекции. Согласно решению, при достаточно больших значениях М критерий Нуссельта Nu обращается в нуль. Это означает, что магнитное поле полностью затормозило естественную конвекцию. Следует, однако, отметить, что при Л 1 решение может оказаться неверным, потому что в уравнении ( 46) взято малое число членов ряда. [18]
Выше мы рассмотрели простейшую систему без магнитных поверхностей, замкнутых внутри плазмы, а именно, мы считали магнитное поле однородным. Однако предположение об однородности поля является совершенно несущественным, и вывод о развитии конвекции в отсутствие магнитных поверхностей является более общим. [19]
Так как в стадии ускорения происходят значительные колебания электрического поля, то в создаваемой таким образом плазме не могут остаться ионы, испытывающие отражение очень близко от поверхности максимального поля Нт. Другими словами, в рассматриваемом нами случае Hs и следовательно, ничто не препятствует развитию конвекции. [20]
 |
Зависимость массы от центральной плотности для равновесных холодных заезд. Верхняя штриховая линия соответствует уравнению состояния для чистых нейтронов, нижняя-с учетом гиперонов. [21] |
Нейтринный нагрев падающей оболочки, выгорание в ней оставшегося ядерного горючего во время коллапса, а также отскок падающей оболочки от поверхности образовавшейся нейтронной звезды оказываются недостаточными для того, чтобы выбросить вещество с ки-нетич. Быстрые потери энергии за счет испускания нейтрино из области нейтринной фотосферы приводят к увеличению градиента темп-ры и развитию конвекции. Это может существенно увеличить энергию каждого вылетающего нейтрино и соответственно сечение его взаимодействия с веществом, что способствует взрыву. [22]
Таким образом, возникает вопрос определения планформ, которые должны реально наблюдаться в соответствующих условиях. Первым шагом к решению этого вопроса может быть анализ устойчивости различных планформ, а для достижения более полного его понимания необходимо изучить развитие конвекции во времени, задавая разнообразные начальные возмущения. Этим способом можно выявить наивероятнейшие ( предпочтительные) планформы, но обстоятельных исследований такого рода пока нет. [23]
Экспериментальные данные для наклонных поверхностей в большинстве случаев обобщаются с помощью соотношений для вертикальных и горизонтальных пластин, в которых g заменяют па эффективный компонент ускорения силы тяжести. Развитие конвекции на обращенных вниз или вверх обогреваемых поверхностях несколько различается и рассматривается отдельно. Здесь 6 означает угол наклона обогреваемой поверхности по отношению к вертикали. [25]
Наклонные прямоугольные полости широко используются в солнечных коллекторах, а следовательно, изучению конвекции в этих условиях уделялось большое внимание. Однако вследствие зависимости теплообмена от углов наклона, поворота, а также от отношений сторон, чисел Редея и Прандтля поведение конвекции не является полностью описанным. Развитие конвекции в наклонных гексагональных цилиндрических и кольцевых полостях изучалось недостаточно полно. [27]
Наконец, на нижней границе льда г - ( AS A /) разность потоков тепла во льду и в воде ( второй из них должен определяться при помощи уравнений динамики океана) определяет HWi, а потому и значение EWi, дающее в водном эквиваленте скорость намерзания или стаивания льда снизу. Отметим, что аккуратный расчет упомянутого здесь потока тепла в воде ( направленного из воды вверх в лед) требует учета солености воды, изменений толщины и других характеристик ВПС и его взаимодействия с более глубокими слоями океана; так, при намерзании льда снизу выделение соли увеличивает плотность воды в ВПС и создает возможность развития конвекции. [28]
Наконец, на нижней границе льда г - ( AS A /) разность потоков тепла во льду и в воде ( второй из них должен определяться при помощи уравнений динамики океана) определяет HWi, а потому и значение Ewi, дающее в водном эквиваленте скорость намерзания или стаивания льда снизу. Отметим, что аккуратный расчет упомянутого здесь потока тепла в воде ( направленного из воды вверх в лед) требует учета солености воды, изменений толщины и других характеристик ВПС и его взаимодействия с более глубокими слоями океана; так, при намерзании льда снизу выделение соли увеличивает плотность воды в ВПС и создает возможность развития конвекции. [29]
 |
Эволюция конвективного течения около плоского вертикального теплообменника при слабой стратификации. а, б, в - т 8, 20. [30] |
Страницы: 1 2 3