Развитие - генерация - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 3
Есть что вспомнить, да нечего детям рассказать... Законы Мерфи (еще...)

Развитие - генерация

Cтраница 3


В то же время абсолютные значения коэффициента усиления оказывают заметное влияние на предельную длительность импульса. Для сред с высоким усилением уменьшается число проходов на линейном этапе развития генерации. Кроме того, при этом можно уменьшить длину активной среды, что снижает дисперсионное расплывание, а также уменьшает влияние эффекта самофокусировки ( см. гл. Поэтому в лазерах с предельно короткой длительностью импульса перспективно использование концентрированных фосфатных неодимовых стекол.  [31]

Когда приток энергии в контур становится меньше энергии потерь, амплитуда колебаний уменьшается, соответственно уменьшаются потери и равновесие восстанавливается. Если же потери меньше притока энергии извне, как бывает при развитии генерации или снятии нагрузки, амплитуда колебаний увеличивается до тех пор, пока потери не возрастут и не наступит новое равновесие.  [32]

Чаще их, однако, вызывают специально, осуществляя внутрирезонаторную принудительную модуляцию с частотой 1 / Г0 либо просто помещая в резонатор затвор из поглощающей нелинейной среды, пропускание которого растет с интенсивностью проходящего света. Такой затвор подчеркивает любые случайные флуктуации интенсивности; с его помощью можно добиться того, что еще на стадии развития генерации излучение стягивается в снующий между зеркалами цуг с длиной 2L, и временная развертка интенсивности превращается в набор следующих друг за другом с интервалом Г0 пичков с длительностью Т 7V Число одновременно присутствующих мод при этом составляет примерно Г0 / Г; все они определенным образом сфазирсваны друг по отношению к другу ( иначе их наложение привело бы лишь к наличию случайного шума во временной развертке), поэтому данный эффект принято называть самосинхронизацией мод.  [33]

34 Параметры просветляющихся сред, применяемых в лазерах на иеодимовом стекле. [34]

Характеристики применяемых в лазерах на неодимовом стекле просветляющихся сред приведены в табл. 5.1. Практически все они имеют большие значения стп, а значит относительно небольшие интенсивности просветления. Поэтому при использовании просветляющихся сред наибольшее влияние испытывают малоинтенсивные части импульса, например сравнительно длинный предымпульс, образующийся на линейной стадии развития генерации в моноимпульсном режиме. Среды с большим временем релаксации tp оказывают влияние только на передний фронт моноимпульса, характерная Длительность которого, как мы видели, составляет несколько десятков наносекунд.  [35]

36 Схема энергетических уровней Не и Ne. [36]

Особенно большой коэффициент усиления имеет место для линии 3 39 мкм. Поскольку эта линия и линия 632 8 нм имеют общий верхний уровень, то генерация на длине волны 3 39 мкм препятствует развитию генерации на линии 632 8 дм. Чтобы последняя стала возможной, необходимо подавить генерацию линии 3 39 мкм.  [37]

Описанная картина характерна для развития генерации в образце, предварительно подвергнутом термической обработке, гарантирующей стирание следов от всех предыдущих экспозиций. Если же после установления стационарного генерационного состояния подавить генерацию, повернув кристалл на угол, превышающий угловую селективность объемной фазовой решетки, сценарий развития генерации несколько изменяется.  [38]

В нестационарных условиях генерации даже при устранении неоднородного выгорания инверсии генерируется не одна мода резонатора. Это связано с тем, что периферийные частоты вступают в генерацию позднее, чем центральная, в силу чего интенсивность излучения, растущая на линейном этапе развития генерации как ехр т2, нарастает значительно сильнее в области вблизи центра линии усиления.  [39]

С ( сазаний теории, само стартующими. Очевидно, что отдельная компонента светоиндуцированного рассеяния, соответствующая направлению Пространения волны 1, не может составлять 5 % от интенсивности па-даю ШеГО пУка - По-видимому, селекция и преимущественное усиление в енной компоненты происходят еще в допороговом этапе развития генерации за счет наличия обратной связи, обеспечиваемой зеркалом.  [40]

Для прямоугольного импульса накачки их временной ход иллюстрируется рис. 5.1. Не вдаваясь в детали этого многократно описанного анализа ( см., например, [4]), отметим лишь, что с задержкой времени t3, в течение которого достигается пороговая инверсия, начинается линейный этап развития генерации, в конце которого ( / / тах) интенсивность излучения и примерно в 1016 раз превышает уровень спонтанного излучения ысп; затем наступает нелинейный этап развития и генерации пичка излучения.  [41]

В § 3.3 было показано, что среди множества возможных мод выживают в конечном итоге те, которые имеют сравнительно небольшие потери. Отсюда следует, что в процессе развития генерации ОВФ-зеркало обязано принять форму, соответствующую резонатору с малыми потерями. Поведение же лазеров с ОВФ-зеркалами может отличаться от поведения лазеров с обычными высоко добротными резонаторами на однородной среде, из-за большей свободы поведения, лишь в худшую сторону.  [42]

В то же время возникновение и кинетика генерации и особенно теория этих процессов до сих пор остаются слабо исследованными. Основной причиной этого является, конечно, сложность решения системы нелинейных уравнений для зависящих от времени величин даже при простейшем двух-пучковом взаимодействии. Реально же в этом случае на начальном этапе развития генерации единственная волна накачки взаимодействует с большим числом шумовых рассеянных волн, из которых лишь одна или несколько остаются в стационарном режиме.  [43]

Выше неоднократно подчеркивалось значение резонатора для самовозбуждения генерации лазера. Генерация начинает развиваться, как только инверсная заселенность примет пороговое значение, определяемое потерями энергии в резонаторе. Поэтому целесообразно иметь большие потери на первом этапе освещения кристалла с тем, чтобы задержать начало развития генерации и накопить в освещенном кристалле более высокую концентрацию возбужденных ионов хрома. Можно расположить перпендикулярно пучку только одно зеркало, а другое зеркало или призму полного отражения ( рис. 40.9) вводить в рабочее положение лишь после того, как будет достигнута высокая инверсная заселенность.  [44]

Каким образом распространяются в усилителях импульсы, генерируемые в реальных лазерах. Многочисленные эксперименты показали, что сокращения длительности моноимпульса не происходит. Это и неудивительно, поскольку его форма близка к форме стационарного импульса, а передний фронт, обусловленный линейным этапом развития генерации, имеет большую длительность.  [45]



Страницы:      1    2    3    4