Газодинамическая величина

Cтраница 2

Конечно, нужно иметь в виду, что при достаточно малом размере, области, где существенны нелинейные эффекты, вследствие больших градиентов газодинамических величин в ней становится необходимым учитывать влияние вязкости и теплопроводности газа. [16]

Проведенный анализ показывает, что в исследованном диапазоне параметров малые изменения формы тела, угла атаки и скорости набегающего потока вызывают малые возмущения полей газодинамических величин и их производных. Линейность возмущений нарушается при обтекании тел с изломом образующей, а также при гиперзвуковом обтекании затупленных тел достаточно большого удлинения. [17]

Тогда из исходной задачи для уравнений ( 18) - ( 20) получается задача Коши - задача об эволюции со временем некоторого первоначального распределения газодинамических величин, заданного в неограниченном пространстве. [18]

Полученные выше уравнения в интегральной форме служат не только основой для вывода дифференциальных уравнений движения газа и для получения соотношений между параметрами газа на поверхностях разрыва газодинамических величин ( это будет сделано ниже - в § 7), но используются непосредственно при решении многих задач. [19]

Можно лишь утверждать, что в этом случае падающий скачок и свободная граница искривлены, при этом их кривизна может неограниченно возрастать при приближении к особой точке; то же верно для градиентов газодинамических величин при приближении к особой точке из возмущенной области. [20]

Так как термодинамические свойства вещества предполагаются известными, то г - известная функция уже введенных величин р и р, и уравнение ( 14) либо ( 15) дает недостающую связь для определения искомых газодинамических величин. [21]

На лагранжевом этапе учитывается только действие сил, определяемых тензором вязких напряжений, в результате осуществляется вычисление промежуточных значений скорости движения вещества, внутренней энергии и координат узлов, а на втором ( эйлеровом) этапе осуществляется расчет конвективного переноса газодинамических величин с учетом возможного перемещения узлов сетки и окончательный расчет значений этих величин. [22]

Построены точные решения уравнений газовой динамики, описывающие процессы неограниченного сжатия газа, покоящегося в начальный момент времени внутри призм и составных конусообразных тел вращения. Найдены степени кумуляции газодинамических величин. [23]

Система уравнений (2.74) решается при начальных и граничных условиях, общая трактовка которых изложена выше. Граничными условиями для газодинамических величин являются непрерывность потоков массы, импульса и энергии по обе стороны разрывов или контактных границ. Граничные условия для решения уравнения переноса излучения задаются только для таких направлений полета фотона, при которых имеет место неравенство ( П, n) Q, где п - нормаль к поверхности слоя. Конкретный вид граничных условий зависит от типа симметрии. [24]

Система уравнений (18.15) решается при начальных и граничных условиях, общая трактовка которых изложена выше. Граничными условиями для газодинамических величин являются непрерывность потоков массы, импульса и энергии по обе стороны разрывов или контактных границ. Граничные условия для решения уравнения переноса излучения задаются только для таких направлений полета фотона, при которых имеет место неравенство ( И п) 0, где п - нормаль к поверхности слоя. Конкретный вид граничных условий зависит от типа симметрии. [25]

В [2-4] предложен приближенный метод расчета таких движений, пригодный при сильном уплотнении газа в ударной волне, т.е. при распространении по газу ударных волн большой интенсивности. Этот метод основан на представлении газодинамических величин в виде рядов по степеням параметра г, характеризующего отношение плотности газа перед волной к плотности газа за волной. Последовательные члены рядов находятся путем квадратур. При сохранении двух членов рядов параметры газа в возмущенной области за ударной волной выражены в [4] через функцию R ( t), описывающую закон распространения ударной волны. [26]

В действительности острого угла в вершине факела бунзеновской горелки не бывает, так же, как не бывает острых изломов фронта ламинарного пламени. Они возникают только в теоретических построениях, использующих представление о фронте пламени как математической поверхности разрыва газодинамических величин. Реальный фронт пламени имеет определенную толщину; поэтому резкие изломы фронта имеют конечный радиус кривизны, величина которого определяется характером диффузионно-тепловой структуры искривленного фронта пламени. У бунзеновского факела вершина чаще всего бывает закруглена, однако при некоторых составах смеси, при которых. [27]

Уравнение ( 32) первого порядка, но оно содержит типичную газодинамическую нелинейность, и поэтому служит хорошей моделью для изучения нелинейных эффектов, характерных для течений сжимаемого газа. Самый яркий из них - градиентная катастрофа, заключающаяся в появлении в волнах сжатия бесконечных градиентов газодинамических величин, несмотря на то, что в начальный момент времени все функции являются гладкими. [28]

Профили давления р, [ IMAGE ] Конечные ( t - - оо распре-плотности р и скорости и на деления плотности р и температуры поздней стадии взрыва, когда Т при сильном взрыве ( в предполо-ударная волна становится слабой. жении адиабатичности процесса. [29]

При учете противодавления задача о взрыве не автомодельна и описывается уравнениями в частных производных, которые можно решать только численными методами. Численное интегрирование на ЭЦВМ было проведено Д. Е. Охоцимским и др. ( 1957), которые составили подробные таблицы и графики распределений газодинамических величин на разные моменты времени. В сокращенном виде результаты этих расчетов приводятся также в четвертом и последующих изданиях книги Л. И. Седова ( 1957 и ел. [30]

Страницы: 1 2 3