Газодинамическая величина

Cтраница 3

Для приближенного представления поля течений в задачах об истечении в вакуум покоящегося газа из выпуклого трехмерного объема или выпуклого цилиндра ( плоскопараллельный случай) используются отрезки специальных рядов. Рассмотрение ведется в пространстве временного годографа и в пространстве годограф скорости - скорость звука, а соответствующие ряды дают решения нелинейного уравнения для аналогов потенциала скорости в упомянутых пространствах. Исследовано поведение газодинамических величин в окрестности точки фокусировки. Построены приближенные аналитические представления полей течения, приводятся результаты численных расчетов. [31]

В зависимости от управляющих параметров возможно решение следующих задач. Для решения перечисленных задач необходимо задавать начальные значения концентраций и газодинамических величин. Кроме этого предусмотрена возможность задания газодинамических параметров за прямой ударной волной. [32]

Разработан новый аналитический метод расчета обтекания тел вращения и плоских контуров потоком идеального газа с большой сверхзвуковой скоростью. Метод основан на представлении решения уравнений газовой динамики в виде рядов по степеням ( 7 - 1) 7 ( 7 1) 5 где 7 - отношение теплоемкостей. Получены в общей форме выражения первых двух членов этих рядов для основных газодинамических величин: составляющих скорости, давления и плотности. Точность приближенных решений, основанных на сохранении первых двух членов рядов, оценена путем их сравнения с точными решениями для обтекания клина и конуса. [33]

Одномерный пример газодинамического выделения разрывов. [34]

Годунова ( 1957, 1959) принципиально отличен от описанных выше методик выделения и улавливания разрывов. В этом подходе поверхность разрыва так же состоит из границ дискретных ячеек, а скорость движения разрыва определяется по значениям газодинамических величин в ячейках по обеим его сторонам. Для определения потока F через разрыв, а также скорости его движения, в этом подходе используются граничные условия, которые зависят от типа выделяемой поверхности. Однако в отличии от описанных выше традиционных методов выделения разрывов, метод Годунова с выделением разрывов основан на точном решении задачи о распаде произвольного разрыва. [35]

Расчет пограничного слоя при одновременном протекании колебательной и диссоциационной релаксации приведен в работе Ю. П. Лунькина и С. Б. Колешко ( 1966), Рассмотрено обтекание пластинки чистым двухатомным газом. В этой работе решение ищется в виде рядов по параметру релаксации ( отношение времени релаксации к характерному времени течения) вблизи равновесного и замороженного состояния. Найдено, что при колебательно-диссоциационной релаксации течение более неравновесно, чем только при диссоциационной релаксации. Для теплоизолированной пластинки профили газодинамических величин оказываются более чувствительными к изменению параметра релаксации, чем в случае пластинки с заданной температурой. [36]

Существуют движения газат отличительным свойством которых является внутреннее подобие. Такие движения называются автомодельными. Распределение по координате любой из газодинамических величин ( скажем, давления) в автомодельном движении эволюционирует таким образом, что во времени изменяются только масштаб давления П и координатный масштаб области, охваченной движением R, профиль же или распределение остается неизменным. [37]

Построено точное решение двумерной нестационарной задачи о взаимодействии двух одномерных не автомодельных волн сжатия Римана, каждая из которых порождает неограниченный локальный рост плотности газа в окрестности подвижного сжимающего поршня. Решения получены при специально согласованных показателях адиабаты и угла, под которым взаимодействуют волны Римана. Рассмотрены случаи ограниченных и неограниченных затрат энергии на такое сжатие. Показано, что в обоих случаях в области интерференции волн Римана возникает кумулятивная струя газа, в которой степени кумуляции газодинамических величин такие же как и в процессе неограниченного автомодельного двумерного сжатия газовой призмы. Таким образом, показано, что достижение высоких локальных степеней кумуляции энергии может быть реализовано в рассматриваемых процессах для широкого класса законов управления безударным сжатием. Обнаружено явление частичного коллапса газа. [38]

Качественный характер зависимости Т и Tv от времени t в зояе химической релаксации. [39]

Однако вклад колебательной энергии диссоциирующих молекул в общий баланс энергии газовой смеси в этом случае невелик. Поскольку, кроме того, колебательная энергия в процессе диссоциации не очень сильно отличается от равновесной ( см. § 13, рис. 3, б), в общем балансе энергии газовой смеси колебательную энергию можно считать равновесной, не привнося сколь-нибудь существенной погрешности. В таком приближении для расчета скорости диссоциации в ударной волне вместо уравнений (13.1) и (13.2) достаточно использовать лишь уравнение (13.2), подставив в него выражение константы скорости диссоциации в соответствующей среде без обмена колебательными квантами. В остальном все сказанное выше относительно диссоциации в собственном газе справедливо и в случае больших концентраций буферного газа. Наконец, при очень сильном разбавлении буферным газом ( м 0 97) изэнтальпический процесс практически не отличается от изотермического. Вместе с температурой при этом почти не изменяются и все другие термодинамические и газодинамические величины, исключая концентрацию диссоциирующего газа. Иными словами, при очень сильном разбавлении за скачком уплотнения сразу начинается область постоянного течения, и условия протекания реакции, по существу, не отличаются от статических. [40]

В этом методе установления решение смешанной задачи о стационарном обтекании тела находится как предел гиперболической задачи неустановившегося обтекания этого тела. В методе установления уравнения плоского или осесим-метричного неустановившегося движения в дивергентной форме записываются в виде интегралов по поверхности в трехмерном пространстве координат и времени. Такая форма записи в виде законов сохранения обеспечивает возможность рассмотрения течений со скачками уплотнения и другими разрывами. Далее в этом пространстве с учетом формы обтекаемого тела выбирается сетка и интегралы записываются в виде соответствующих сумм подынтегральных выражений в узлах этой сетки. Система координат не предполагается фиксированной. Интегралы, записанные для отдельной ячейки сетки, используются затем для получения разностных уравнений в подвижной координатной системе, причем в течение каждого шага по времени значения газодинамических величин на каждой границе ячейки считаются неизменными. Эта система конечноразностных уравнений, полученная из интегральных законов сохранения, служит аппроксимирующей системой для точных дифференциальных уравнений. [41]

Страницы: 1 2 3