Размер - мишень
Cтраница 3
Таким образом, в тех случаях, когда имеются основания считать, что изучаемое / действие излучения происходит в результате одиночных ионизации, но размеры мишеней, определенные для различных излучений, не совпадают, причем более сильно ионизирующим излучением соответствуют большие размеры мишени, это действие можно объяснить нитевидной формой мишени. Возможно также, что мы имеем дело со множеством сферических мишеней, ионизация в каждой из которых вызывает изучаемый эффект. Примеры, иллюстрирующие это положение, приведены в гл. [31]
Вполне очевидно, что при малых отклонениях от сферической формы вычисления, сделанные на основе предположения о сферической форме мишеней, дают хорошее представление о зависимости эффективности различных излучений от размеров мишеней и плотности ионизации этих излучений. [32]
 |
Влияние апертуры луча на форму сигнала изображения. a - передаваемое изображение. б - сигнал с учетом влияния апертуры луча. [33] |
Апертурные искажения могут вноситься как передающими, так и приемными телевизионными трубками, однако для применяемых в настоящее время приемных трубок с большими экранами легко выполнить условие arf, и апертурные искажения в телевизионном тракте практически целиком обусловливаются влиянием апертуры передающих трубок, размер мишени которых мал и диаметр луча не может быть сделан меньше элемента изображения. [34]
 |
Внешний вид иконоскопа. [35] |
Мозаика состоит из отдельных металлических ( обычно серебряных) зерен диаметром 20 - 30 мкм, покрытых цезием. Размер стандартной мишени 9X12 см. Сравнительно большая поверхность мишени обеспечивает даже при не очень узком электронном луче высокую разрешающую способность иконоскопа - не менее 600 - 800 строк. В то же время небольшой размер зерен мозаики полезен, так как коммутирующий электронный луч покрывает одновременно несколько сот элементарных фотоэлементов, и неоднородность в размерах и чувствительности отдельных элементов мозаики практически не сказывается на суммарном сигнале. В иконоскопах используются прожекторы с электростатической фокусировкой, обеспечивающие при малых токах луча получение пятна диаметром 0 1 - 0 15 мм. Для отклонения луча служат две пары магнитных катушек. Для компенсации трапецеидальных искажений растра, возникающих из-за наклонного падения луча на мишень, ток в отклоняющих катушках дополнительно модулируется таким образом, чтобы по мере уменьшения расстояния до экрана ( при движении луча сверху вниз) угол отклонения луча увеличивался. [36]
Данные табл. 34 показывают, что размеры мишени, определенные по кривым А рис. 8 ( см. гл. Эти размеры мишени соответствуют размерам вируса, определенным методами фильтрации, седиментации и диффузии. [37]
Выше указывалось, что разрешающую способность суперорти-кона удалось существенно повысить путем увеличения размеров мишени, благодаря чему понижено влияние аберраций при электронном переносе изображений, а также при фокусировке развертывающего луча. Увеличением размера мишени достигается повышение разрешающей способности и в видиконах. [38]
И то и другое представляет технологические затруднения. Увеличение размеров мишени ограничивается необходимостью иметь небольшие углы отклонения считывающего пучка. При этом емкость мишени увеличивается почти в три раза, что позволяет улучшить отношение сигнал / шум при небольших освещенностях объекта. В суперортиконах с увеличенной мишенью магнитное поле в секции переноса изображения, как и в супериконоскопе, имеет максимум напряженности у катода. Однако у мишени поле не спадает до нуля, а становится однородным и достаточным по величине для фокусировки считывающего пучка. [39]
Все это позволило заключить, что мы имеем дело с таким типом биологических действий излучений, которые обязаны одиночным ионизациям. При вычислении размеров мишени было принято, что она имеет сферическую форму. Для каждого из трех типов излучения определение размеров мишени было выполнено тремя методами: I, II и III. В силу причин, указанных при описании этих методов, следует ожидать, что размеры мишени, вычисленные методом I по данным для лучей, будут слишком малыми; то же самое должно быть и для размеров мишени, вычисленных методом II по данным для у-лучей. Цифры, приведенные в табл. 27, подтверждают эти предположения; метод III, как более точный, дает совокупность близких друг к другу значений, однако, и для него размеры мишени, получаемые по данным для ос-частиц, оказываются чрезмерно высокими. Дальнейшее уточнение метода вычисления, рассматриваемое ниже, состоит в учете б-электронов и приводит к значительному уменьшению указанного расхождения, как это видно из последней строки таблицы. [40]
Таким образом, отсутствие определенной границы у мишеней должно приводить к тому, что эффективность одной ионизации падает менее быстро с возрастанием плотности ионизации, чем в том случае, когда мишень имеет определенную границу. Если в таком случае размер мишени вычисляется, исходя из простой теории в предположении, что мишень имеет определенные границы, вычисленные размеры мишеней будут больше для сильно ионизирующего излучения, чем для слабо ионизирующего излучения. [41]
В качестве примера результатов, получаемых с несколько более крупными вирусами, для которых вычисленный размер мишени бывает несколько меньше размера вируса, в табл. 35 приведены данные по стафилококковому фагу К. Можно видеть, что в этом случае размеры мишени не только довольно значительно уступают размерам вируса, но и увеличиваются при переходе от у-лучей к рентгеновым и далее ка-частицам. III обсуждались те чрезмерные упрощения, которые допущены в простой модели, лежащей в основе вычислений размеров мишени. В частности, возможно, что в некоторых точках вероятность инактивации, вызываемой ионизацией, может быть промежуточной между теми крайними значениями - единицей и нулем, которые только и учитываются простой моделью. Как было показано, подобное чрезмерное упрощение может привести к тому, что размеры мишени, вычисленные на основании данных по у-лучам, будут меньше вычисленных на основании данных по а-час-тицам, и, возможно, что результаты облучения стафилококкового фага К этим и объясняются. [42]
 |
Зависимость скорости осаждения от входной мощности, полученная для различных окислов. [43] |
Для применения в интегральных тонкопленочных схемах необходимо создание пленок, однородных по толщине. Степень однородности зависит, в первую очередь, от отношения размера мишени к расстоянию между мишенью и подложкой: чем больше величина этого отношения, тем более однородна пленка. Однако выдерживать большие соотношения в реальных установках не удается. [44]
Уменьшение скорости нейтронов равносильно увеличению их размера по сравнению с размерами мишени, т.е. увеличению вероятности ядерного превращения или, что то же самое, уменьшению расстояния, которое должен пройти бомбардирующий нейтрон is веществе для того, чтобы вызвать ядерное превращение. [45]
Страницы: 1 2 3 4