Характерный размер - тело
Cтраница 2
Ри - коэффициент массоотдачи во внешней фазе; / - характерный размер тела; Ар - тангенс угла кривой равновесия; i) - коэффициент формы, равный для пластины 1, для цилиндра 2 и для шара 3; п - показатель степени в уравнении распределения концентраций в твердом теле. [16]
Если центр колебаний находится внутри тела, то за L принимается характерный размер тела. В случае, когда центр колебаний вынесен далеко за пределы тела, то I / - характерное расстояние от центра до тела. Условия (5.12) необходимы для того, чтобы нестационарные возмущения, вызываемые колебанием тела, были малы. [17]
В некоторых случаях изменение геометрии контактирующих поверхностей за счет изнашивания соизмеримо с характерным размером тел. [18]
Скольжение газа вдоль стенок объясняется большой длиной свободного пробега по сравнению с характерными размерами тела. В отличие от плотного газа молекулы разреженного газа могут не иметь соударений с другими молекулами или число соударений будет сводиться к минимуму. Вследствие этого молекулы газа, подлетающие из потока к стенке, имеют тангенциальные составляющие скорости, в среднем не равные нулю. Однако молекулы, исходящие от стенки, могут разлетаться в разные стороны беспорядочно; касательная составляющая их скорости в среднем будет равна нулю. Поэтому среднее значение касательной скорости всех молекул газа у стенки ( и подлетающих, и улетающих) не равно нулю и наблюдается кажущееся скольжение газа вдоль стенки. В газах, находящихся под обычным давлением, средняя длина свободного пробега молекул мала и скольжение практически не проявляется. [19]
 |
Скачки скорости. [20] |
Скольжение газа вдоль стенок объясняется большой длиной свободного пробега по сравнению с характерными размерами тела. В отличие от плотного газа молекулы разреженного могут не иметь соударений с другими молекулами или число соударений будет сводиться к минимуму. Вследствие этого молекулы газа, подлетающие из потока к стенке, имеют тангенциальные составляющие скорости, в среднем не равные нулю, Однако молекулы, исходящее от стенки, могут разлетаться в разные стороны беспорядочно; карательней состаЕляюцця их скорости в среднем будет равна нулю. Поэтому среднее значение касательной скорости всех молекул у стенки ( и подлетающих, и улетающих) не равно нулю и наблюдается кажущееся скольжение газа вдоль стенки. В газах, находящихся под обычным давлением, средняя длина свободного пробега молекул мала и скольжение практически не проявляется. [21]
В критерии Fo ог / / 2 в данном случае величина / - характерный размер тела ( для пластины - половина толщины, для цилиндра и шара - радиус), а - коэффициент температуропроводности. [22]
При обтекании твердого тела газом поле течения определяется скоростью потока, формой и общими характерными размерами тела. Вдали от поверхности тела течение газа часто можно рассматривать как идеальное и описывать его уравнением Эйлера для идеальной жидкости. Действие вязкости сосредоточено на значительно меньших масштабах по сравнению с размерами тела - внутри тонкого пограничного слоя вблизи поверхности тела. В пограничном слое происходит резкое изменение скорости от значения, соответствующего скорости натекания газа на тело, до нуля - газ прилипает к поверхности тела. Если ширина зоны химической реакции мала по сравнению с толщиной пограничного слоя и радиусом кривизны поджигающей поверхности, то выполняются все условия, которые делают возможным использование изложенной выше теории для расчета поджигания. [23]
В направлении потока величина х изменяется от нуля до /, где / - характерный размер тела, в нашем случае - длина пластины. В направлении у параметры потока изменяются в пределах пограничного слоя. [24]
В направлении потока величина х изменяется от нуля до /, где / - характерный размер тела, в нашем случае-длина пластины. В направлении у параметры потока изменяются в пределах пограничного слоя. [25]
Критерий Био, в свою очередь, зависит от коэффициентов теплоотдачи, теплопроводности и характерного размера тела. [26]
Зресь ч - динамическая вязкость среды, v - скорость движения тела, / - характерный размер тела, k - коэффициент пропорциональности, который зависит от формы тела. [27]
Соотношение (19.147) описывает масштабный эффект энергетической природы, состоящий в том, что при увеличении характерного размера тела для нарушения его целостности необходимо прикладывать меньшее напряжение. Следовательно, если L - критический размер дефекта, соотношение (19.147) описывает масштабный эффект статистической природы, когда для старта трещины необходимо приложить тем меньшее напряжение, чем больше ее критическая длина. Таким образом, статистическая и энергетическая природа масштабного эффекта сходна, но масштабный эффект статистической природы связан с достаточным условием разрушения, а энергетической - с необходимым. [28]
Предполагается, что длина трещины скольжения мала по сравнению с длиной магистральной трещины отрыва и характерным размером тела. В этом случае решение Зака-Вильямса представляет собой точную асимптотику полученного решения на расстояниях, больших, чем длина трещины скольжения, но меньших, чем длина магистральной трещины отрыва. Получены точные замкнутые формулы для напряжений в конце трещины и для коэффициента интенсивности напряжений в конце трещины скольжения. [29]
Размер трещины, как показано на рис. 2, а, мал по сравнению с характерным размером тела D. Тогда интуитивно следовало бы ожидать, что любая приложенная нагрузка, независимо от ее малости, привела бы к немедленному разрушению. Ясно, что это заключение противоречит экспериментальным наблюдениям. [30]
Страницы: 1 2 3 4