Характерный размер - тело
Cтраница 3
Зресь т ] - динамическая вязкость среды, v - скорость движения тела, I - характерный размер тела, k - коэффициент пропорциональности, который зависит от формы тела. [31]
Зресь т) - динамическая вязкость среды, v - скорость движения тела, / - характерный размер тела, k - коэффициент пропорциональности, который зависит от формы тела. [32]
Уравнения (3.5) и (3.6) дают 7кр М - T0) Nu / d, где d - характерный размер поджигающего тела. [33]
Зависимость между характеристическими числами у и in имеет вид: , - vn / li, где lj - характерные размеры тела. [34]
Уравнения (3.5) и (3.6) дают qKp h ( Ts - 7o) Nu / d, где d - характерный размер поджигающего тела. [35]
 |
Зависимость St. [36] |
Такой режим потока наблюдается при очень больших разрежениях, когда длина свободного пробега молекул на один или более порядков превышает характерный размер тела. [37]
Подобная картина наблюдается у цилиндров квадратного, прямоугольного, треугольного и ромбовидного сечений с радиусом скругления кромок, соизмеримым с характерным размером тела. При числах Рейнольдса около ( 3 - - 10) 105 у них наступает, как и у круглого цилиндра, кризис обтекания, коэффициент лобового сопротивления их резко падает, достигает минимума, а затем возрастает значительно быстрее, чем коэффициент сопротивления круглого цилиндра. [38]
Предположим сначала, что все три размера тел одного порядка, а оба размера близко расположенных участков поверхностей соизмеримы с характерным размером тел. При этом близко расположенные участки должны иметь подходящую форму ( чтобы поверхности могли примыкать одна к другой в области значительных размеров); например, они могут быть плоскими. Считаем также, что хотя бы один из близко расположенных участков поверхностей не закреплен. Допустим, что тела магнито-однородные ( уи const), а их магнитные проницаемости отличны от проницаемости HQ окружающей неупругой среды. [39]
В данном случае v - скорость тела относительно жидкости ( или скорость потока, набегающего на тело), / - характерный размер тела, например радиус для тела шаровой формы. С ростом вязкости относительная роль сил трения возрастает. По мере увеличения Re роль сопротивления давления все больше растет. При больших значениях Re в ЛО бовом сопротивлении преобладают силы давления. [40]
Аргументами, казалось бы, должны служить, кроме того, параметры, произвольно задаваемые условиями единственности, а именно: характерный размер тела и коэффициент температуропроводности. Однако эти две величины оказываются уже вошедшими п безразмерные независимые переменные и самостоятельно. [41]
Для того чтобы течение было свободномолекулярным или близким к нему, необходимо потребовать, чтобы минимальная из длин пробега была много больше характерного размера тела. [42]
 |
Области воспроизведения натурных условий установками ВГУ-2 и ВГУ-3 ИПМ РАН.| Области воспроизведения натурных условий для различных европейских аэродинамических установок. [43] |
На рис. 2.7 [99] в зависимости от скорости полета V и параметра бинарного подобия p L ( р - плотность в набегающем потоке, L - характерный размер тела) показаны области воспроизведения натурных условий для различных европейских установок. Там же даны траектории входа в атмосферу Земли космических аппаратов Hermes и Х-38. Заметим, что области параметров, которые реализуются в различных установках частично перекрываются. [44]
 |
Области воспроизведения натурных условий установками ВГУ-2 и ВГУ-3 ИПМ РАН.| Области воспроизведения натурных условий для различных европейских аэродинамических установок. [45] |
Страницы: 1 2 3 4