Разность - энергия - молекула
Cтраница 1
Разность энергий молекулы и иона, полученного удалением одного электрона при сохранении положений ядер, наз. Образованию иона в разных электронно-возбужденных состояниях молекулы отвечают разные первые потенциалы ионизации; самый малый из них обычно наз. [1]
 |
Некоторые пути образования ионов ( АВ и А из молекулы АВ и вероятности перехода. [2] |
Первый потенциал ионизации молекулы представляет собой разность энергий молекулы и молекулярного иона на основном колебательном уровне и в наинизшем электронном состоянии. Его иногда называют адиабатическим потенциалом ионизации. Измеренная величина, представляющая собой минимальную энергию, необходимую для образования молекулярного иона при данном процессе, не всегда точно равна адиабатическому потенциалу ионизации. Адиабатический потенциал может быть получен на основании спектроскопических измерений путем экстраполяции положения колебательных полос. При электронном ударе не всегда представляется возможным получить молекулярный ион в основном состоянии, и в этом случае измеренная величина несколько превышает спектроскопическую. [3]
 |
Энергии, связанные с образованием молекулы воды ( ккал / моль. [4] |
Энергия электронной связи молекулы воды равна разности энергии молекулы с ее неподвижными ядрами и суммы энергий ее атомов и несколько больше энергии образования молекулы воды при О К. Последнее вызвано тем, что даже при О К молекула сохраняет остаточную колебательную энергию - энергию при нулевой точке, которая не входит в энергию образования молекулы воды в соответствии с ее определением, данным в этой книге. [5]
 |
Устройство сосуда Дьюара для хранения сжиженных газов. [6] |
В условиях низкого вакуума, когда молекулы испытывают большое число столкновений между собой, количество переносимого тепла пропорционально числу переносчиков тепла ( соответственно давлению газа или плотности) и йюа / амний разности энергий молекулы в начальной и конечной точках длины свободного пробега. Если уменьшать давление газа, но так, чтобы сохранилось условие K d, то число переносчиков тепла будет соответственно уменьшаться, но одновременно будет возрастать разность энергий молекулы в начальной ч конечной точках длины свободного пробега, так как длина свободного пробега молекул возрастает. При этом суммарное количество тепла, переносимое молекулами, будет оставаться неизменным. Следовательно, теплопроводность газа в условиях низкого вакуума не зависит от давления. [7]
Потенциал ионизации равен: разности энергий молекулы и молекулярного иона. В последнем, однако, энергии электронных орбиталей несколько отличаются от энергии в молекуле, так как с отрывом одного электрона изменяется межэлектронное отталкивание. Если бы при ионизации энергии оставшихся в молекуле электронов не изменялись ( замороженные орбитали), теорема Купменса выполнялась бы точно. [8]
С помощью масс-спектрометра определяют критич. В большинстве случаев она близка разности энергий молекулы и молекулярного иона ( в осн. [9]
Кнудсен, рассматривая механизм отражения молекул от стенки, приходит к заключению, что молекулы газа, попадая на поверхность твердого тела, задерживаются на ней силами сцепления и образуют адсорбированный слой. Время пребывания адсорбированных молекул на поверхности твердого тела определяется разностью энергий молекул твердого тела и адсорбированных молекул. [10]
 |
Структура фотоэлектронного спектра хлорацетилена. [11] |
Каждая полоса в ФЭ-спектре соответствует определенному состоянию ионов Мол. Пороговое изменение тока ионизации дает адиабатические потенциалы ионизации ( ПИ), представляющие собой разность энергий молекулы и иона, находящихся в нулевом колебательном состоянии. [12]
В условиях низкого вакуума, когда молекулы испытывают большое число столкновений между собой, количество переносимого тепла пропорционально числу переносчиков тепла ( соответственно давлению газа или плотности) и йюа / амний разности энергий молекулы в начальной и конечной точках длины свободного пробега. Если уменьшать давление газа, но так, чтобы сохранилось условие K d, то число переносчиков тепла будет соответственно уменьшаться, но одновременно будет возрастать разность энергий молекулы в начальной ч конечной точках длины свободного пробега, так как длина свободного пробега молекул возрастает. При этом суммарное количество тепла, переносимое молекулами, будет оставаться неизменным. Следовательно, теплопроводность газа в условиях низкого вакуума не зависит от давления. [13]
Согласно предложенным моделям энергия релаксации складывается из двух составляющих - внутриатомной, которая определяется взаимодействием дырки во внутренней оболочке с электронами данного атома, и межатомной, определяемой взаимодействием дырки с электронами окружающих атомов. Вторая составляющая важна только для конденсированных фаз. Релаксационный потенциал оценивают по разности энергий молекулы и иона, рассчитываемой с помощью полуэмпирических методов квантовой химии. [14]
Кнудсен, рассмотрев механизм отражения молекул от стенки, пришел к заключению, что молекулы газа, попадая на поверхность твердого тела, задерживаются на ней силами сцепления и образуют адсорбированный слой. В адсорбированном состоянии молекулы находятся столько времени, сколько необходимо для полного обмена энергией между молекулами твердого тела и адсорбированными молекулами. После этого под влиянием собственного теплового движения и теплового движения молекул твердого тела они покидают стенку. Время пребывания адсорбированной молекулы на поверхности твердого тела определяется разностью энергий молекул. Чем больше эта разность, тем дольше адсорбированная молекула находится на поверхности твердого тела, и наоборот, чем меньше энергетическая разность, тем быстрее она покинет твердое гело. [15]
Страницы: 1 2