Многослойное зеркало

Cтраница 2

В [42] предлагается использовать изменение структуры сверхкоротких световых импульсов при отражении от многослойных зеркал для их рефрактометрии и вы - п а яснения возможности применения в фемтосекундных лазерах. [16]

Зависимость коэффициента отражения МР-излучения ( X 9 34 нм от угла падения р. [17]

Выражение (3.3) показывает, что в случае нормального падения ( ф 0) рентгеновское многослойное зеркало должно состоять из пленок вещества толщиной в единицы или даже в десятые доли нанометров, что сравнимо с толщиной атомного монослоя. В этом смысле рентгеновские зеркала занимают промежуточное положение между интерференционными покрытиями видимого диапазона и кристаллами для жесткого рентгеновского излучения. [18]

Экспериментальные коэффициенты отражен ния в MP-диапазоне от многослойных зеркал, компот нентами которых являются. [19]

На рис. 3.16 представлены экспериментальные значения коэффициентов отражения от МИС, изготовленных различными методами, которые свидетельствуют о высоком качестве синтезированных многослойных зеркал. [20]

Перечисленные свойства многослойных зеркал, доступность и универсальность технологии их производства, а также удачные результаты испытаний образцов, полученные за последние годы во многих лабораториях, привлекли внимание к применению многослойных зеркал во многих научных и технических задачах. [21]

Для эффективного использования синхротрона в качестве МР-источкика нужно уметь пространственно отделить от синхротрониого пучка излучение нужного нам диапазона длин волн, В какой-то мере решить эту задачу можно за счет поворота MP-излучения при отражении его от многослойного зеркала. [22]

Развитие технологии синтеза многослойных рентгеновских зеркал, основные оптические свойства которых были рассмотрены в гл. Вместе с тем наличие многослойных зеркал с высокими коэффициентами отражения не позволяет все же решить всех проблем управления пучками MP-излучения. Это связано с тем обстоятельством, что неотъемлемым свойством интерференционных структур является высокая спектральная селективность. Для целого ряда задач эта особенность многослойных зеркал является достоинством, но в тех случаях, когда речь идет об управлении пучками широкополосного излучения, многослойная оптика становится неэффективной. [23]

Эти фильтры обладают значительно более высоким пропусканием, чем металлодиэлектрические фильтры, и могут дать более узкую полосу пропускания, приближаясь по этой характеристике к монохроматорам. Одиночный ДУИФ содержит два многослойных зеркала, разделенных одним слоем диэлектрика. Зеркала представляют собой двухкомпонентную систему, состоящую из непоглощающих слоев диэлектриков с высоким и низким показателями преломления. Эти слои чередуются попеременно. [24]

Четыре другие работы, в которых исследовалось оптическое качество МИС, продемонстрировали насколько важной является правильность формы подложки. Генри и другие 181 ] испытали многослойное зеркало нормального падения, предназначенное для рентгеновского телескопа, и получили разрешение лучше одной угловой секунды. [25]

MP-пучка при повороте на 90 с помощью многослойных зеркал составляет всего лишь 31 л; 0 04 нм при к0 3 нм. [26]

Естественно, и толщины слоев должны быть примерно на два порядка меньше, чем в видимом диапазоне, что и составляет основную технологическую проблему. В отличие от оптического диапазона, в рентгеновском многослойные зеркала позволяют решать целый ряд задач, которые другими методами решить чрезвычайно трудно. [27]

В третьей главе после вывода общих соотношений подробно рассматриваются вопросы выбора материалов и толщины слоев зеркал, предназначенных для различных применений: управления монохроматическим и широкополосным излучением, использования в качестве монохроматов, фильтров, поляризаторов, устройств для концентрации MP-излучения. Приведены достигнутые к настоящему времени значения коэффициентов отражения многослойных зеркал в диапазоне от 2 нм до 35 нм. Заканчивается глава кратким обзором экспериментальных работ по применению многослойных рентгеновских зеркал. [28]

Механизм формирования отражательной голограммы, обсуждаемый в данной работе, основан на первоначальном наличии в объеме ФРК встречной волны, отраженной от неоднородностей в объеме образца и на его задней грани. Далее эти отраженные волны претерпевают усиление за счет энергообмена на записываемой голограмме отражательного типа [9.61 ], что и приводит в конечном итоге к образованию в объеме ФРК своего рода эффективного многослойного зеркала, настроенного в резонанс с генерируемой длиной волны. Предполагается, что автоматический выбор оптимальной формы такого зеркала, приводящий к наблюдаемому сужению углового спектра излучения лазера, связан с положительной обратной связью через активный элемент и переднее зеркало резонатора. Отметим, что здесь, по-видимому, требуются более подробные исследования, особенно в связи с указаниями авторов на то, что формируемое в данном случае отражательное зеркало не обладает свойством обращения волнового фронта. [29]

В работах [5, 96, 97] были рассмотрены предельные отражательные способности МИС с точки зрения использования их в резонаторах рентгеновских лазеров. После успешного получения лазерного действия в режиме сверхизлучения на переходах многозарядных неоноподобных ионов на длинах волн 20 9; 20 6 и 18 2 нм [48, 54] были проведены эксперименты с многослойными зеркалами нормального падения для этого диапазона длин волн. [30]

Страницы: 1 2 3