Концевое зеркало

Cтраница 1

Концевые зеркала 3 и 2 образуют сферический резонатор. Важным эксплуатационным требованием является правильная установка этих зеркал, для чего на каждом из них имеется юстировоч-ное устройство, позволяющее произвести регулировку перемещением зеркал в двух взаимно перпендикулярных направлениях. [1]

В результате многократных отражений в концевых зеркалах, образующих резонатор, в спектре пропускания прошедших через интерферометр электромагнитных волн появляются максимумы и минимумы при дискретных длинах волн. [2]

Нетрудно видеть, что при плоских концевых зеркалах эйконал Коллинза совпадает с координатным эйконалом Брунса. Это обстоятельство существенно, так как позволяет связать оба эйконала и воспользоваться известными свойствами эйконала Брунса для исследования оптических резонаторов. [3]

Поэтому и отражение ВЪ этого луча от правого концевого зеркала В пойдет не вдоль базы АВ, & несколько под углом к ней, вследствие чего и изображение в верхней половине поля зрения сдвинется относительно части предмета, видимой в нижней половине поля зрения, оставшейся неподвижной ( фиг. [4]

В действительности апертурные диафрагмы обычно не совмещены с концевыми зеркалами, а находятся на некотором расстоянии от них. [5]

Для того, чтобы существенно уменьшить фокусировку излучения на концевых зеркалах, следует перейти к схеме, в которой большая оптическая длина имеет место в плече с плоским зеркалом. Исходя из выражения для коэффициента mi и условия динамической стабильности, можно показать, что в данном случае имеются широкие возможности выбора степени фокусировки на сферическом зеркале. Однако, общая длина схемы при этом становится весьма значительной. Это обстоятельство ограничивает возможности применения подобных схем. [6]

Спектральный коэффициент пропускания решеток поляризаторов на подложках из полиэтилена. [7]

Решетка устанавливается в резонаторе по автоколлимационной схеме вместо одного из концевых зеркал, а перестройка длины волны осуществляется поворотом решетки вокруг оси, параллельной штрихам. Излучение выводится либо через второе зеркало, либо через нулевой порядок решетки. [8]

Нетрудно видеть, что суммарный поток принимает экстремальные значения именно у концевых зеркал. [9]

Если единственная реально ограничивающая сечения световых пучков диафрагма находится у одного из концевых зеркал, обход такого резонатора эквивалентен проходу в одном из направлений по симметричному резонатору двойной длины. Потери в этом случае составляют 0 5 - 0 1054in ( 4A - 2L / Z) 2) 372 l 2vJnn ( L / D2) 2, где D 2а - диаметр диафрагмы, остальные обозначения те же, что ив § 2.4 для резонатора из круглых зеркал. [10]

ЕКО - нулевой член разложения эйконала Коллинза, представляющий оптическое расстояние между концевыми зеркалами вдоль осевого луча. [11]

Величина jpi определяет потери мод за проход резонатора, обусловленные дифракцией на концевых зеркалах с конечной апертурой. [12]

При расчете конкретной схемы резонатора эти соотношения позволяют контролировать размер поля на концевых зеркалах. Это важно, поскольку чрезмерная концентрация излучения на зеркалах может привести к их пробою. [13]

Распределение амплитуды низших мод на зеркале конфокального. [14]

Они показывают поперечное распределение амплитуды моды конфокального резонатора соответствующего порядка в плоскости ограничивающей апертуры или на концевом зеркале. Подчеркнем, что значение t - 1 соответствует краю зеркала и поле при t 1 поглощается экраном и, следовательно, уходит в потери. Легко видеть, что при увеличении параметра С поле все больше концентрируется вблизи оси резонатора. Это, очевидно, должно сопровождаться уменьшением дифракционных потерь мод конфокального резонатора. Строгий расчет показывает, что это действительно так. [15]

Страницы: 1 2 3 4