Разряд - низкое давление
Cтраница 2
 |
Потенциостатические поляризационные кривые в 1 н.. растворе HgSO при 25 С. [16] |
Приведенные экспериментальные факты подтверждают предположение о существовании различных механизмов образования молекул C2F4 в разряде при низком и высоком давлении. Предполагается, что образование молекул Сар4 из CF4 в разряде низкого давления между графитовыми электродами в основном происходит за счет взаимодействия активных частиц, образующихся в плазме разряда, с углеродом поверхности по цепному механизму. [17]
А и 6s 6s S, - 6s 8p P, 1268 82 А лежат в шумановской области спектра, мало доступны и мало интенсивны. Эти данные приведены для двух различных плотностей ртутного пара: для положительного столба разряда низкого давления и для положительного столба разряда высокого давления. [18]
Для разряда низкого давления характерна невысокая температура газа и возбуждение при столкновениях атомов практически отсутствует. Все вторичные процессы, происходящие при встречах между атомами, выведенными из нормального состояния, убывают с давлением; убывает с давлением и вероятность поглощения излучения самого разряда. Картина излучения разряда низкого давления представляется поэтому сравнительно несложной. [19]
В настоящее время работы периода искровой радиотехники имеют главным образом исторический интерес. Новый этап в изучении высокочастотных разрядов связан с развитием радиотехники и, в особенности, радиолокации. Особый интерес представляют разряды низкого давления, используемые в высокочастотных разрядниках. [20]
Например, ртутные лампы высокого давления имеют в 3 - 4 раза более высокую экономичность, чем лампы накаливания, и более длительный срок службы. Коэффициент полезного действия натриевого разряда низкого давления достигает при определенных условиях высоких значений, составляющих 60 - 70 % подводимой электрической мощности. Однако, несмотря на значительно более высокий коэффициент полезного действия, эти лампы обладают существенным недостатком, связанным с линейчатым характером спектра излучения, сильно искажающим цветопередачу. [21]
Разряд в инертном газе и водороде сопровождается сплошным ультрафиолетовым излучением, интенсивность которого в области длин волн меньше 360 ммк, намного выше, чем для температурных источников. Сплошной спектр излучения водородного разряда низкого давления связан с диссоциацией молекул водорода, поэтому для нормальной работы водородных ламп необходимо присутствие холодных поверхностей ( металлические экраны), где могла бы происходить рекомбинация атомов водорода. [22]
Полосы двойные и имеют Р -, Q - и R - ветви с красным оттенением. Система наблюдается в разрядах низкого давления через чистый хлористый водород. [23]
Генерация осуществляется в непрерывном режиме на переходах между высокорасположенными уровнями конфигураций ЗрМр - 3p44s иона аргона. Наиболее интенсивно излучение на волнах 541 5 и 488 0 нм. Инверсия создается в сильноточном капиллярном разряде низкого давления при каскадном процессе ионизации атома и последующем возбуждении иона в столкновениях с электронами разряда. Нижний лазерный уровень опустошается радиационно. [24]
Для экспериментов по физической оптике требуются источники света, излучающие в очень узком спектральном диапазоне, например источники с линейчатым спектром. Узкие линии спектра позволяют наблюдать интерференцию, дифракцию и другие явления. В источниках этого типа чаще всего используется разряд низкого давления в газах или парах. [25]
Еще большая концентрация должна получаться в дугах с хорошо испаряющимися металлическими электродами, так как Lft для металлов меньше, чем для азота. Отсюда следует, что электроны и ионы отдают энергию молекулам главным образом в очень многочисленных упругих соударениях, поддерживая тем самым высокую температуру газа. Акты ионизации непосредственно ударами электронов, имеющие столь большое значение в разрядах низкого давления, играют теперь второстепенную роль. [26]
 |
Ртутная лам - ia. [27] |
В чисто ртутном разряде низкого давления на долю излучения линии 2537 А может приходиться, но опытным данным, около 30 % разрядной мощности. Эта линия соответствует переходу на нормальный уровень с уровня 4 88 в, вблизи которого лежат метастабильные уровни 4 66 и 5 46 в, вероятности возбуждения которых электронным ударом примерно того же порядка, как и уровня 4 88 в. Мощность, расходуемую на возбуждение метастабильных уровней, можно оценить в 45 - 50 % общей мощности; эта мощность в разряде низкого давления выделяется на стенках и для излучения пропадает. Остальные 20 - 25 % мощности, расходуются главным образом на возбуждение резонансной линии 1850 А. Присутствие аргона, давление которого в сотни раз больше давления ртути, меняет дело. Мета-стабильные атомы ртути надолго задерживаются в разряде, и многие из них при соударениях переходят в обычное возбужденное состояние. Особенно легко это по отношению к переходу с уровня 4 66 на уровень 4 88 в. В итоге большинство метастабильных атомов не доходит до стенок и излучение усиливается. В частности оказывается, что на линию 2537 А в ртутно-аргонном разряде может приходиться свыше 60 % разрядной мощности, что, как мы сейчас увидим, очень выгодно. [28]
Рассмотренные здесь явления при высоких скоростях увеличения тока весьма типичны для искрового разряда, что дает основание отнести возникающую при таких условиях форму разряда к области искровых разрядов, несмотря на несколько необычную для них ситуацию крайне низкой ллотности среды. При этом не уделяется достаточного внимания явлениям, протекающим непосредственно у катода. Как показывают приведенные выше опыты с ртутной дугой низкого давления, 100 % - я ионизация и связанный с нею интенсивный искровой спектр наблюдаются и в условиях разряда низкого давления три больших сечениях разрядного канала. Очевидно, наличие узкого канала не является обязательным для возникновения указанных признаков искрового разряда, так как тот же самый результат в виде 100 % - и ионизации среды и искрового спектра может быть достигнут путем подведения достаточно высокой мощности к широкому столбу разряда, особенно в разрядах с низкой плотностью среды. Судя по результатам опытов с ртутной дугой, для понимания особенностей искрового разряда при низких давлениях первостепенное значение приобретают процессы, происходящие у катода. Вследствие ограниченной скорости развития эмиссионной поверхности катода, лимитируемой инерционным процессом локального нагревания поверхностных участков до их вскипания, необходимая эмиссия катода достигается при очень высокой скорости нарастания тока лишь за счет форсирования электрических процессов дугового цикла. Одним из результатов этого форсирования процессов у катода является достижение 100 % - и ионизации среды в лежащей выше области разряда и появление искрового спектра. Весьма характерным аккомпанементом форсированных режимов дуги является также спонтанное возникновение на катоде новых очагов эмиссии. [29]
Рассмотрим некоторые примеры оптических спектров. На рис. 488, а-в в несколько упрощенном виде представлены диаграммы уровней оптических ( валентных) электронов Na, Hg и Ne - элементов, которыми очень часто заполняют газосветные лампы. Как показывает опыт, на долю этих линий может падать до 85 / 0 всей излучаемой мощности; большая часть остальной энергии приходится на инфракрасные линии с длинами волн 8185, 11400 и 22 000 А. Таким образом, излучение натриевого разряда низкого давления в видимой части спектра почти монохроматическое. [30]
Страницы: 1 2 3