Cтраница 1
Бесконечная величина производной ( др / дР) т означает, что чувствительность плотности к очень малым флуктуациям давления бесконечно велика. Таким образом, мы можем ожидать, что эта расходимость изотермической сжимаемости связана с теми огромными флуктуациями плотности, которые и вызывают критическую опалесценцию. [1]
Эта бесконечная величина, означающая нулевую прочность, будет получаться при применении любого из критериев для сложного напряженного состояния, в то время как на практике имеет место эффективный коэффициент концентрации, имеющий конечную величину. [2]
Эта бесконечная величина может быть скомпенсирована с помощью перенорми-ровки массы. Однако в наших расчетах полевая масса выпадает из рассмотрения, и результаты оказываются конечными без всякой перенормировки. [3]
При численном решении задач бесконечные величины обычно заменяют на достаточно большие величины. В данном случае длина рассматриваемого участка трубопровода должна быть такой, чтобы при дальнейшем увеличении ее длины напряженно-деформированное состояние ремонтируемого участка не изменялось. [4]
Таким образом, все бесконечные величины включены в голые величины. Тот факт, что мы смогли это сделать, а лагранжиан при этом сохранил первоначальную форму [ соотношение (9.135) имеет такой же вид, как и (9.90) 1, означает, что в данном порядке КЭД переиормируема. Доказательство ее перенормируемости во всех порядках приводится в следующем параграфе. Мы закончим настоящий параграф, отметив два момента, представляющие менее формальный, ио более физический интерес. [5]
Равенство интегральной излучательной способности бесконечной величине означает, что равновесие между телом и его излучением установится только при температуре тел, равной абсолютному нулю. [6]
При последующем уменьшении скорости от этой бесконечной величины поток ослабевает, приводя к некоторым высоким ( положительным) давлениям, откуда следует неприменимость предположения о несжимаемости жидкости. Совершенно иным оказался характер изменения давления при кристаллизации цилиндра и шара: давление около кристаллов такой формы может принимать отрицательные значения, что может привести к кавитации и зарождению новых центров кристаллизации. Подобные динамические явления исследованы также Гликсманом [85] преимущественно для больших скоростей кристаллизации ( см. также гл. [7]
Основным источником затруднений в непрямом методе является бесконечная величина распределения источников ср в угловом узле; поэтому для углов должна использоваться концепция кратных независимых узлов, описанная в разд. Она должна быть использована для всех типов граничных условий, но в тех случаях, когда в угловом узле заданы или р ( для задач о потенциальном течении), или щ ( для задач теории упругости), обычно получаются неудовлетворительные численные результаты для др / дп или а в близких к углу точках. [8]
В связи с этим и некоторые из бесконечных величин, возникающих в процессе вычислений, приобретают знак, обратный обычному, и, таким образом, возникает возможность, что все эти бесконечности взаимно скомпенсируются. Однако далеко еще не ясно, совместима ли такого рода компенсация бесконечностей с тем совершенно необходимым требованием, чтобы вероятности всех реально наблюдаемых физических событий приобретали только положительное значение. [9]
Таким образом, мы уже имеем здесь перед собой бесконечные величины не только первого, но и второго порядка, и можем предоставить фантазии наших читателей - если им это нравится - построить себе в бесконечном пространстве еще и дальнейшие бесконечные величины более высоких порядков. [10]
А / рир будет большой, но не бесконечной величиной. [11]
Выражение ( 14 - 7) получено в предположении бесконечной величины сопротивления изоляции конденсаторов СЮ и СП. [12]
Конечно, никто и никогда не получал при измерениях бесконечную величину ни для одной из этих функций. Это объясняется не только тем, что мы никогда не можем произвести измерения сколь угодно близко к Тс ( измерения для е 10 - 6, или ближе чем на одну миллионную от критической температуры, чрезвычайно редки), но также и тем, что часто обнаруживается как бы сглаживание экспериментальных данных, как мы видим, например, на кривых удельной теплоемкости, приведенных на фиг. [13]
Наряду с этим всякий внешний заряд индуцирует в вакууме заряд бесконечной величины, который следует считать включенным в реальный конечный заряд), произведя перенормировку его подобно перенормировке массы. Во-вторых, влияние вакуума пар электронов - - позитронов сказывается в том, что ввиду принципа Паули возникает эффективное отталкивание электронов вакуума от реального внешнего электрона, и это перераспределение заряда в вакууме сказывается в виде размазывания заряда электрона. [14]
Подобное применение выражения ( 20 - 15) для энтропии приводит к бесконечным величинам для первого и третьего членов правой части. [15]