Дифракционное расплывание

Cтраница 1

Дифракционное расплывание лишь частично компенсируется эффектом самовоздействия ( ср. [1]

Многофокусная самофокусировка пучка в среде с кубичной нелинейностью.| Картина нестационарной самофокусировки короткого светового импульса. На передней фронте нелинейный отклик ещ. не установился и происходит линейное распространение ни-пульса, задняя часть импульса сжимается за счет нелинейной рефракции.. [2]

На больших расстояниях из-за дифракционного расплывания передней части импульса длина квазиволновода сокращается вплоть до полного исчезновения. [3]

К выводу формулы для критической мощности пучка Ркв при самофокусировке в нелинейной среде. [4]

При 606Д нелинейная рефракция полностью компенсирует дифракционное расплывание, при этом размеры и форма пучка остаются неизменными при распространении. [5]

При этом за счет эффекта обращения волнового фронта дифракционное расплывание пучков внутри резонатора компенсируется, т.е. снимается ограничение на длину резонатора, тогда как ограничение на длину области взаимодействия в кристаллах принципиально неустранимо. Так как актуальные фоторефрактивные кристаллы обладают высокими значениями усиления ( § 2.2), то реально испЬльзование обращающих зеркал толщиной до 0 5 мм, т.е. обеспечение разрешения деталей в 10 мкм. [6]

Это решение аналогично (28.12) и описывает плоский волновой пучок, где дифракционное расплывание, определяемое членом Дх. [7]

Полное внутреннее отражение, возникшее за счет нелинейной рефракции, в этом случае полностью подавляет ( компенсирует) дифракционное расплывание пучка - распространение пучка внутри среды не приводит к какому-либо изменению размера и формы пучка, другими словами, пучок для себя как бы создает своеобразный волновод, внутри которого и распространяется без расходимости. [8]

При обычных интенсивностях первоначально параллельный ограниченный пучок света претерпевает при своем распространении в вакууме или в какой-либо среде так называемое дифракционное расплывание, в результате чего возникает дифракционная расходимость пучка. Оказывается, что при распространении световых пучков в жидкостях и некоторых кристаллах с увеличением мощности пучка расходимость его уменьшается. При некоторой мощности, называемой критической, пучок распространяется, не испытывая расходимости. Наконец, при мощности, большей критической, пучок сжимается - происходит самофокусирование пучка в среде. Это явление обусловлено тем, что с ростом напряженности Е увеличивается показатель преломления. [9]

Ход лучей в нелинейной среде при самофокусировке ( 7 н дефокусировке ( 2 1 - 00, 2 - р0. [10]

Отсюда видно, что даже при 0 0 нарастают лишь достаточно мелкомасштабные возмущения, для которых 6 fc ( - 0 /) 1 2; в более длинноволновой ряби на фронте сильное дифракционное расплывание возмущений препятствует описанной выше саморефракции. [11]

Из выражений ( 31) и ( 29) следует, что при самодефокусировке с ростом мощности частично когерентного пучка радиус корреляции и радиус пучка увеличиваются. Другими словами, нелинейная среда увеличивает эффективное дифракционное расплывание пучка. [12]

В процессе распространения волнового пучка по световоду сердцевина выполняет роль распределенной линзы, компенсирующей дифракционное расплывание пучка. [13]

Отражение импуль - V5 2 Ч - т. [14]

Поперечный пространственный размер импульса изменяется в l p раз. Такова структура отраженного импульса непосредственно вблизи дифракционной решетки, по мере его удаления она меняется из-за дифракционного расплывания. В [65] проведены расчеты дифрагированного импульса, в которых принято во внимание отличие дифракционных длин для различных спектральных компонент. [15]

Страницы: 1 2