Cтраница 2
Мощные вихревые пучки с кольцевой формой, генерируемые в лазерах, широко используются в лазерной технологии обработки материалов, так как создают более равномерное распределение температуры. Кроме того, при импульсной генерации вихревого пучка появляется возможность пропускать его через воздушную среду в волноводном режиме, исключающем его дифракционное расплывание. Это связано с тем, что из-за обращения интенсивности в нуль в центре пучка температура воздуха на оси пучка оказывается ниже ( а показатель преломления выше), чем в остальных областях его сечения. Тем самым создаются условия для постоянной подфокусировки пучка в процессе его распространения. [16]
В условиях такого существенного усложнения исходных уравнений особый интерес приобретают методы так называемых некорректно поставленных задач. В качестве такой некорректно поставленной задачи может быть рассмотрено исследование самофокусировки в нелинейной усиливающей среде с учетом нелинейности потерь, но без учета дифракционного расплывания излучения. [17]
Тогда расхождение при отсутствии противодействующих процессов должно привести к расплыванию первично параллельного пучка за счет дифракции по мере его распространения внутри нелинейной среды. Однако поскольку в данном случае в зависимости от значения угла р возможны и отклонения пучка к его оси за счет полного внутреннего отражения, то появляется возможность подавлять дифракционное расплывание пучка. Такое подавление, очевидно, будет зависеть от значений углов рпред и рд. [18]
К числу важнейших методов получения нужных спектрально-временных характеристик генерации относится введение в резонатор затравочного излучения от внешнего источника, Этот метод нередко используется в случае моноимпульсных лазеров с плоскими резонаторами для синхронизации или управления спектром импульса, к началу развития которого и впрыскивается затравка. Поскольку дифракционное расплывание пучков в плоских резонаторах происходит сравнительно медленно, для убыстрения процесса установления затравку обычно вводят сразу по всему сечению. [19]
Как видно из упрощенного рассмотрения картины самовоздействия излучения, крупномасштабная самофокусировка ( КМС) должна приводить к концентрации поля в области максимума интенсивности пучка. Однако дифракция излучения препятствует такой концентрации. Отсюда ясно, что существует такая мощность пучка Р, при которой дифракционное расплывание компенсируется нелинейной рефракцией. [20]
В предварительных исследованиях Дак и Хилл [5, 6] показали, что и теоретически, и практически возможно получать такие изображения, которые, с одной стороны, позволяют правильно устанавливать компенсирующее усиление на эхограмме ( при этом изображение становится количественно пред-ставимым и воспроизводимым, так что уровень амплитуды отображения коррелирует не с местоположением, а с конкретной гистологией), с другой - независимо получать изображение по затуханию. Трудности реализации этого метода, однако, значительны и заключаются не только в сложности требуемых вычислений, но также и в выполнении измерений и обработки данных таким способом, чтобы было правильно учтено воздействие дифракционного расплывания и рефракции на измеряемый акустический сигнал. [21]