Cтраница 1
Распределение зародышей по величине стационарно. [1]
Распределение зародышей, возникающих в результате флуктуации плотности, подчиняется статистике Максвелла - Больцмана. [2]
Чтобы рассчитать распределение зародышей ( которое также можно считать больцмановским), предположим, что зародыши из п атомов, число которых составляет Nn, образуют разбавленный раствор в мономолекулярном паре. [3]
При малых g распределение зародышей по величине f ( g) практически идентично распределению зародышей N ( g) в равновесии. [4]
Но для такого распределения зародышей получить решение в общем виде невозможно. [5]
Как известно, распределение кавитационных зародышей в жидкости случайно, и имеет место процесс их размножения вокруг захлопывающегося пузырька. Пузырьки, достигающие больших размеров в результате колебаний, и скопления пузырьков под действием акустических течений перемещаются с достаточно большой скоростью в объеме жидкости. [6]
Высказанная выше точка зрения относительно распределения зародышей окиси хрома предполагает, чтс повышение температуры пропитки могло бы изменить распределение и размеры кристаллитов. Можно ожидать, что кристаллиты будут становиться меньшими, частично благодаря прекращению тенденции к образованию изО Полихроматиопа в применяемом для пропитки растворе. [7]
Моделирование флуктуационной стадии фазового перехода заканчивается расчетом распределения зародышей по размерам, осуществляемым согласно определению плотности переходной вероятности МП, который мы представляем траекториями случайного процесса с помощью СДУ. Случайные меры, характеризующие процесс образования зародышей, связаны с единичной мерой, суммирование которых позволяет определить точное число точек фазового пространства ( в данном случае размера зародыша), попавших в заданный интервал значений размеров. Кинетические функции распределения отвечают среднему числу зародышей в интервале значений их размеров. Численная реализация МП дает также оценку математического ожидания среднего размера и дисперсию размеров зародышей капель металла при заданных давлении и температуре паров. [8]
Спрашивается, сколько времени понадобится для установления рассмотренного выше распределения зародышей, если в системе неожиданно изменятся давление и температура. [9]
При малых g распределение зародышей по величине f ( g) практически идентично распределению зародышей N ( g) в равновесии. [10]
Предыдущее выражение для ag правильно независимо от того, имеется или не имеется равновесие в распределении зародышей фазы В относительно их размеров, поскольку скорости ( и координаты) молекул как в этих зародышах, так и в газовой фазе сохраняют равновесное распределение, характеризуемое законом Максвелла. Но время релаксации, необходимое для установления этого распределения, всегда весьма мало, значительно меньше, нежели время, необходимое для установления равновесного распределения зародышей по отношению к их размерам ( при условии рв фд) или, в общем, для заметного изменения этого распределения. [11]
С помощью статистического анализа изображений поверхности стеклоуглерода с зародышами металла ( Си, Ag) исследованы особенности и закономерности распределения зародышей по размерам. Установлено, что при потенциостатическом режиме зародышеобразования меди и серебра с увеличением перенапряжения неоднородное распределение зародышей по размерам приближается к однородному распределению. При гальваностатическом режиме зародышеобразования меди с увеличением плотности тока и уменьшением концентрации ионов меди в растворе происходит уменьшение наиболее вероятного размера зародышей. Вместе с тем, степень неоднородности в распределении зародышей меди по размерам увеличивается вследствие возрастающей нестационарности процесса гальваностатического фазообразования. [12]
Причиной таких превращений служат, вероятно, внутренние напряжения, которые возникают вследствие различий в скорости роста и неравномерности распределения зародышей новой фазы. Эти напряжения не успевают от-релаксировать в системах с резким нарастанием вязкости полимерной фазы и способствуют нарушению непрерывности этой фазы на отдельных ее участках. [13]
Как известно, предэкспоненциальный множитель входит как в кинетические ( для скорости образования зародышей), так и в равновесные ( для распределения зародышей по размерам) соотношения теории нуклеации. [14]
На базе уравнения Лиувилля для совокупности молекул системы, состоящей из газопаровой смеси и зародыша жидкой фазы, выводится кинетическое уравнение типа Фоккера-Планка для функции распределения зародыша по размерам. При этом для коэффициента нуклеации получено выражение типа формулы Кубе через автокорреляционную функцию флуктуации диффузионного потока молекул пара в газопаровой смеси. Расчет этой формулы в двух предельных режимах ( сво-бодномолекулярном и гидродинамическом) приводит к известным выражениям классической теории нуклеации. [15]