Распределение - зародыш
Cтраница 2
 |
Скорость присоединения адатомов ЦД к зародышу радиуса R для разных. [16] |
Концентрация зародышей есть полное число зародышей всех размеров, так что этот параметр не очень чувствителен к изменениям в процессе конденсации. Распределение зародышей по размерам, Наоборот, намного более чувствительно к этим изменениям. [17]
Распределение пузырьков в кавитационной области является случайным, хотя в отстоявшейся жидкости можно считать, что зародыши равномерно распределены по объему. Несоответствие распределения зародышей распределению пузырьков в развитой кавитационной области объясняется эффектом размножения кави-тационных полостей. На конечной стадии захлопывания пузырек теряет устойчивость, так как на отдельных участках его поверхности гидродинамические силы, происхождение которых связано с возникновением микропотоков в окрестностях пузырька, могут скомпенсировать или превысить силу поверхностного натяжения. Благодаря этому пузырек приобретает способность деформироваться, разделяясь на мелкие осколки, содержащие газ с давлением и температурой выше равновесного значения. [18]
Процессы зародышеобразования, обусловленные активацией зародышей, труднее поддаются описанию по сравнению с процессами зародышеобразования с одинаковой вероятностью. Действительно, в этом случае надо одновременно задать распределение потенциальных зародышей и закон их активации. Здесь рассмотрены только законы зародышеобразования. Учитывается, что скорость процессов зародышеобразования зависит от времени и, кроме того, от числа оставшихся зародышей. [19]
Здесь, как уже отмечалось, возможно образование зародышей новой фазы, близких по составу к равновесным. В таком случае является закономерным введение представлений о равновесной функции распределения зародышей по размерам. С учетом временной зависимости функции распределения зародышей по размерам, рост последних может быть описан кинетическим уравнением типа уравнения Фоккера - Планка. Применение таких представлений к описанию процесса фазового разделения, в частности, в системе ПС - ПММА - растворитель [17] оказывается возможным, когда такая система в течение всего времени разделения фаз поддерживается в метастабильной области вблизи бинодали. При этом устойчивость процесса нуклеации и роста для всей системы в целом обеспечивается вследствие сохранения положительного знака коэффициентов диффузии. В результате диффузия макромолекул ПММА происходит в направлении, обратном градиенту концентрации, из сколь угодно отдаленных районов системы. Процессы фазового разделения завершаются образованием макроскопических областей ПММА в матрице ПС. Таким образом, единственным условием сохранения устойчивости процесса нуклеационного роста является поддержание системы в строго определенной области фазовой диаграммы вблизи бинодали. [20]
При рассмотрении гетерогенного зародышеобразования с классических позиций ( разд. Сильную температурную зависимость числа активных зародышей ( см. рис. 5.21 и 5.22) при часто наблюдаемом атермическом характере образования зародышей можно объяснить только особым распределением зародышей по размеру и особой ступенчатой структурой поверхности. Каждая ламель способна дать начало росту сферолита ( см. разд. [21]
Увеличение размеров капелек, достигших и перешагнувших критический барьер, ведет к разрушению метастабильного состояния системы, а следовательно, к изменению параметров пара и отклонению распределения зародышей по размерам от равновесных значений. В то же время закономерности, описывающие результаты флуктуации плотности, получены исходя из того условия, что температура, давление и число молекул паровой фазы сохраняются стабильными. Для того, чтобы полученные соотношения могли быть использованы в условиях нестационарного распределения, требуется ввести соглашения, сводящие действительный процесс к искусственной квазистационарной схеме. Принимается, что капельки с числом молекул, несколько превышающим критическое, удаляются по мере их образования из системы и заменяются эквивалентным количеством отдельных молекул; в такой системе состояние пара сохраняется стабильным. [22]
Моделирование пылевой плазмы кинетическим кодом SUR-Dust ( Сигов, 2001; Иньков и др., 1999) показало, что основные динамические процессы в пылевой плазме зависят от размера пылинок. Одним из путей формирования зародышей пыли может быть фазовый переход. Распределение зародышей жидких капель по размерам позволяет судить о присутствии в пылевом слое капель малых размеров, диагностика которых в натурных экспериментах может быть затруднена. Численный анализ формирования зародышей пыли в разряде важен, поскольку рассматривается неравновесная стадия конденсации, учитывается то, что капли заряжены, причем в течение флуктуационной стадии заряд на капле считается постоянным, его величина и знак отвечают экспериментальным данным. [23]
Для дальнейшего объяснения явлений зарождения новых зерен требуется решение ряда вопросов. Как выглядит распределение зародышей по ориентацйям в каждом из этих случаев. Решение последнего вопроса имеет также большое значение для объяснения текстур отжига, так как они представляют собой суммарный результат анизотропии зарождения и зорнограничной ( миграции ( см. гл. [24]
Здесь, как уже отмечалось, возможно образование зародышей новой фазы, близких по составу к равновесным. В таком случае является закономерным введение представлений о равновесной функции распределения зародышей по размерам. С учетом временной зависимости функции распределения зародышей по размерам, рост последних может быть описан кинетическим уравнением типа уравнения Фоккера - Планка. Применение таких представлений к описанию процесса фазового разделения, в частности, в системе ПС - ПММА - растворитель [17] оказывается возможным, когда такая система в течение всего времени разделения фаз поддерживается в метастабильной области вблизи бинодали. При этом устойчивость процесса нуклеации и роста для всей системы в целом обеспечивается вследствие сохранения положительного знака коэффициентов диффузии. В результате диффузия макромолекул ПММА происходит в направлении, обратном градиенту концентрации, из сколь угодно отдаленных районов системы. Процессы фазового разделения завершаются образованием макроскопических областей ПММА в матрице ПС. Таким образом, единственным условием сохранения устойчивости процесса нуклеационного роста является поддержание системы в строго определенной области фазовой диаграммы вблизи бинодали. [25]
С помощью статистического анализа изображений поверхности стеклоуглерода с зародышами металла ( Си, Ag) исследованы особенности и закономерности распределения зародышей по размерам. Установлено, что при потенциостатическом режиме зародышеобразования меди и серебра с увеличением перенапряжения неоднородное распределение зародышей по размерам приближается к однородному распределению. При гальваностатическом режиме зародышеобразования меди с увеличением плотности тока и уменьшением концентрации ионов меди в растворе происходит уменьшение наиболее вероятного размера зародышей. Вместе с тем, степень неоднородности в распределении зародышей меди по размерам увеличивается вследствие возрастающей нестационарности процесса гальваностатического фазообразования. [26]
До настоящего времени механизм и кинетика роста зародышей оксида на поверхности металла относительно мало изучены. Первоначальными причинами образования зародышей считаются дислокации, примеси и другие поверхностные дефекты. Часто такое расположение зародышей оксида объясняется адсорбцией кислорода на поверхности как фактора, лимитирующего скорость окисления. Адсорбированный кислород, диффундируя на поверхность к растущим зародышам оксида, снижает одновременно концентрацию кислорода в зоне вокруг каждого зародыша и тем самым препятствует возникновению новых. Размеры таких зон и плотность распределения зародышей зависят от запаса адсорбированного кислорода и скорости поверхностной миграции. [27]
Во-вторых, рассматривают, как правило, стационарное решение кинетических уравнений роста зародышей и их перехода через барьер. Для его получения налагают предельное условие, при котором концентрации закритических зародышей равны нулю. Это означает, что выросшие закритические зародыши, несмотря на гарантированную возможность их дальнейшего роста, изымаются из игры, а их вещество превращается в исходную фазу. Это поддерживает пересыщение последней постоянным. Одновременно при интегрировании кинетического уравнения рассматривается равновесная функция распределения зародышей по размерам. Законность такого рассмотрения трудно оправдать, в особенности поскольку рассмотрение относится, как правило, к среде неограниченного объема. [28]
Страницы: 1 2