Распределение - источник - тепло
Cтраница 2
Если в режиме периодически повторяющихся импульсов ( кривая 2) за время между двумя соседними импульсами не успевает произойти выравнивания температуры по объему элемента, то к началу последующего импульса температурное поле ( Т02, Т03) будет определяться суперпозицией двух составляющих, соответствующих распределению источников тепла и релаксационному тепловому полю. [16]
Современные средства регулирования СКВ обеспечивают получение заданной температуры воздуха в точке установки датчика с весьма высокой точностью ( обычно 0 3 С), но в других точках помещения возможны значительные отклонения от этой температуры, причем степень равномерности температур зависит главным образом от равномерности распределения источников тепла, способа организации и кратности воздухообмена в помещении. [17]
 |
Структурная схема модели полунепрерывного нагревателя немагнитных слитков. [18] |
При моделировании нагревателя периодического действия ( § 12 - 1) весь процесс нагрева делится на временные интервалы. В пределах каждого интервала распределение источников тепла и физические свойства металла считаются постоянными. По окончании расчета в логическом блоке программы анализируется полученное температурное поле. Если конечные перепады температуры по радиусу или длине загрузки превышают заданные, изменяются число витков индуктора и его длина, после чего расчет повторяется, пока заданные перепады не будут достигнуты. [19]
РЭА представляют собой систему многих тел с внутренними источниками тепла. Температурное поле аппарата зависит от мощности и распределения источников тепла, конструкции, режима работы аппарата и его системы охлаждения, геометрических параметров, физических свойств материалов, из которых изготовлен аппарат, условий его эксплуатации. [20]
Вид зависимости T T ( t) дает решение стандартной задачи нестационарной теплопроводности. Полагаем систему одномерной с началом координат в центре камеры, а плотность распределения источников тепла постоянной по всему объему системы. [21]
Если жидкость заполняет полость произвольной формы, то равновесное распределение температуры в жидкости (2.6) можно создать, расположив специальным образом источники тепла вдоль границ полости. Хотя, в принципе, это можно сделать всегда, при сложной форме полости подбор надлежащего распределения источников тепла может оказаться непростой задачей. [22]
Один из них - определять тепловое сопротивление транзистора для каждого конкретного режима, выясняя в нем предварительно распределение источников тепла. Этот подход вряд ли следует считать целесообразным, потому что при этом тепловое сопротивление перестанет быть постоянной характеристикой транзистора. [23]
Схему подвижного источника часто принимают при расчете температур для ручной дуговой сварки, а для автоматической сварки принимают схему быстродвижущегося источника тепла. При выборе расчетных схем следует учитывать принцип местного влияния, который показывает, что температурное поле зависит от размеров и характера распределения источника тепла только на расстояниях одного порядка с его размерами; на больших расстояниях температурное поле практически не зависит от формы источника и занимаемого им объема. [24]
В том случае, когда следующий импульс накачки производится до того, как успеет произойти выравнивание ( релаксация) температуры, после окончания этого импульса температурное поле будет определяться суперпозицией составляющих, отвечающих распределению источников тепла и релаксационному температурному полю. При поступлении последующих импульсов накачки относительный вклад релаксационного поля в результирующее температурное распределение становится все большим и установившийся профиль температуры весьма сильно отличается от распределения источников тепла, а температурные перепады значительно превосходят те, которые обусловлены лишь неравномерностью накачки в режиме одиночных вспышек. После выхода на квазистационарный режим в каждом последующем импульсе температурное поле воспроизводится. [25]
При рассмотрении внутрипластового горения невозможно учесть все случаи теплопереноса, обусловленного теплопроводностью в крупномасштабном уравнении сохранения энергии. Так как они зависят от времени, необходимо проводить интегрирование всех уравнений, полученных в крупномасштабном приближении, включая уравнение движения, а также распределение источника тепла из-за сгорания кокса. [26]
Системы с отношением весов 0 15 - 0 2, например Tiros, обладают гораздо большими конструктивными возможностями, чем системы с отношением 0 08, как у спутника Relay. Однако возможно достижение высоких конструктивных показателей и при отношениях весов 0 06 - 0 10, что обеспечивается крайне эффективным объединением компонентов подсистем, которые становятся частью конструкции. При этом должны быть учтены требования по распределению источников тепла, а также по характеристикам полной системы конструктивных элементов. [27]
Изучение распределения напряжений дает представление о расположении изотерм в инструменте. Недостатками метода является необходимость предварительного учета величины и распределения источников тепла, сложность учета изменения теплофизических свойств материала с ростом температуры и излучения тепла в окружающую среду. [28]
Если в режиме периодически повторяющихся импульсов ( кривая 2) за время между двумя соседними импульсами не успевает произойти выравнивания температуры по объему элемента, то к началу последующего импульса температурное поле ( Т02, Т03) будет определяться суперпозицией двух составляющих, соответствующих распределению источников тепла и релаксационному тепловому полю. По мере поступления последующих импульсов накачки относительный вклад релаксационного поля становится все более значительным и установившееся поле температуры будет весьма сильно отличаться от распределения источников тепла. После поступления некоторого числа импульсов наступает квазистационарный тепловой режим, в котором в сходственные моменты времени каждого последующего цикла воспроизводится температурное поле. Температурные перепады в элементе при этом значительно превосходят перепады температуры, обусловленные неравномерностью накачки в режиме одиночных импульсов. [29]
Принципиально это выражение можно было бы взять в качестве-уравнения измерения. Ведь в формуле (6.8) не учитываются тепловые потери, которые имеют место в калориметрической нагрузке вследствие теплопроводности, конвекции, теплоизлучения. Скорость протекания жидкости ( расход жидкости) должна поддерживаться постоянной. Параметры cud, зависящие от температуры, должны быть точно известны. Поэтому, если вести речь о высокой точности, то при измерениях следует реализовать метод сравнения. Поток жидкости разделяют поровну на два: один проходит через нагрузку, а в другой помещают нагреватель ( резистор), который нагревается постоянным или низкочастотным током. Нагреватель конструируют так, чтобы равные мощности СВЧ ЯСЕН и постоянного тока Р приводили к одинаковой разности температур. Неравенство разности температур при равных мощностях является свидетельством неэквивалентности замещения мощности СВЧ мощностью постоянного тока, что, в свою очередь, является следствием неодинаковости распределения источников тепла в этих двух случаях. Нагреватель в большинстве случаев располагают в СВЧ-нагрузке. Добиться полной эквивалентности замещения мощности СВЧ-мощностью постоянного тока не удается. Поэтому уравнение измерения записывают, как Рсвч Р, а неэквивалентность замещения оценивают как одну из систематических погрешностей. Равенство достигается изменением мощности Р и регистрируется по нулевым показаниям прибора в цепи термопар. [30]
Страницы: 1 2