Распределение - газодинамический параметр
Cтраница 1
Распределение газодинамических параметров в струях релак-сирующего газа до настоящего времени исследовано недостаточно. Существующие теоретические работы [1, 2, 3] посвящены главным образом струям идеального газа, причем возможные изменения структуры струи, связанные с нарушением Максвелловского распределения, а также с влиянием вязкого взаимодействия в разреженных средах, требуют экспериментального изучения. [1]
 |
Временное изменение переданной грунту энергии взрыва. 1 - Н Ry, грунт z 0. 2 - Н Ду, весь грунт. [2] |
Распределение газодинамических параметров к концу начальной стадии развития контактного взрыва иллюстрирует рис. 7.4, на котором представлены векторное поле скорости движения вещества, а также изотермы и изобары вблизи эпицентра в грунте и прилегающем воздухе. В целом распределение газодинамических параметров на рассматриваемой стадии имеет довольно сложный вид. [3]
Распределения газодинамических параметров в грунте вблизи эпицентра являются исходными данными для математического моделирования механического действия на грунтовый массив эпицентрального источника взрыва, а распределения параметров в верхнем полупространстве - исходными данными для моделирования процессов формирования и развития воздушной ударной волны, являющейся вторым источником механического действия взрыва на грунтовый массив. Кроме того, распределения параметров в верхнем полупространстве являются исходными данными при моделировании формирования и развития светящейся области и облака контактного ядерного взрыва. [5]
Характер распределения газодинамических параметров различается не только количественно, но и качественно. Так, для вязкого режима течения отсутствует провал в окрестности формирования волны разрежения, характерный в невязком случае. Это обусловлено диффузией волн сжатия и температуры в дозвуковой зоне пограничного слоя. Коэффициент трения вдоль нижней поверхности воздухозаборника приведен на рис. 5.435. Точки, в которых Cf 0 являются точками отрыва и присоединения. Фрагмент расчетной области в окрестности точки излома нижней поверхности приведен на рис. 5.44 в виде векторов скорости в ячейках разностной сетки. Здесь располагается зона возвратного течения, образованная в результате отрыва пограничного слоя. [6]
Основные особенности распределений газодинамических параметров в верхнем полупространстве при ядерном взрыве вблизи поверхности грунта связаны с развитием процессов выброса плазмы и паров грунта из относительно небольшой области за фронтом прямой тепловой и ударной волн, распространяющихся по грунтовому массиву. Струя паров грунта имеет ярко выраженную направленность - вертикально вверх. [7]
По окончании расчета на печать выдаются распределения газодинамических параметров вдоль четырех линий тока. [8]
Однако в данных условиях влияние электрических эффектов на распределение газодинамических параметров проявляется опосредованно: возникающая конденсация на ионах усиливает общий конденсационный процесс, что приводит к росту массовой концентрации as и к увеличению выделения тепла. Таким образом, реализуется чрезвычайно интересная ситуация - малые энергетические затраты на поддержание коронного разряда вызывают конечное изменение газодинамических параметров. [9]
Будем считать, что число Маха падающей УВ и распределение газодинамических параметров газа за ней известны. Удобно выразить распределение плотности и давления за падающей волной в интересующий нас момент через изменение во времени числа Маха волны. [10]
В данном случае необходимо учитывать изменение интенсивности падающей волны и распределение газодинамических параметров за ней. [11]
Основной отличительной особенностью развития ядерного взрыва в таких условиях является то, что распределение газодинамических параметров в воздушной среде на начальной стадии взрыва в основном определяется взаимодействием грунта и воды с воздухом. По воздуху на рассматриваемые моменты времени распространяется воздушная ударная волна, которая одновременно представляет собой фронт светящейся области. Пунктирной линией на распределениях давления обозначена граница области, занятой преимущественно грунтом, а на полях температуры - области, занятой преимущественно водой. Как видно, грунт и вода, испаренные тепловой и ударной волнами и выброшенные в атмосферу, занимают значительную часть всей области, охваченной воздушной ударной волной. Наряду с выбросом грунта и воды из приповерхностной области, происходит также выброс грунта и воды из эпицентральной зоны, причем выброшенное вещество разлетается с большими скоростями преимущественно в вертикальном направлении и со временем приобретает грибовидную форму. В процессе развития взрыва параметры выбрасываемого вещества претерпевают значительные изменения, что приводит к сложному характеру распределения параметров в атмосфере. В начальные моменты времени температура выбрасываемой смеси грунта и воды оказывается выше, чем температура воздуха. [13]
Известно [12], что изменение формы затупления в звуковой области оказывает существенное влияние на распределение газодинамических параметров почти во всей дозвуковой области течения. При этом удельный тепловой поток, который определяется газодинамическими параметрами, будет зависеть от всей картины обтекания, а не только от локальных значений переменных ж, ж, у. Это условие состоит в том, что допустимо варьирование лишь ординаты у точки 1, a A i 0, если задана длина тела. [14]
 |
Подробная модель гипотетической крановой площадки.| Схема ЛЧМГ ( течение газа справа налево. [15] |
Страницы: 1 2 3