Распределение - газодинамический параметр
Cтраница 2
Перед изложением нового метода моделирования крановой площадки, оборудованной межниточными перемычками, оценим влияние скорости перекрытия кранов на распределение газодинамических параметров в транспортируемом газе по длине трубопроводов ЛЧМГ с течением времени. При этом А. Л. Бойченко была проведена серия численных экспериментов на моделях реальных ЛЧМГ. [16]
 |
Схема гипотетической [ IMAGE ] Модель гипотетической. [17] |
Применение данного способа оправдано при моделировании отдельной ЛЧМГ, когда необходимо с высокой точностью определить изменение во времени распределения газодинамических параметров по длине трубопроводов. [18]
Результаты численного расчета развития контактного ядерного взрыва с энерговыделением 0 5 Мт в приближении недеформируемой границы раздела воздух-грунт в двумерной постановке с использованием численного метода С.К.Годунова [37, 199] для реального уравнения состояния воздуха в произвольных криволинейных координатах на подвижной расчетной сетке с выделением фронта ударной волны приведены на рис. 8.1 - 8.3. Начальными данными для данной задачи служили распределения газодинамических параметров, полученные из расчета начальной стадии ядерного взрыва, описанные выше. В качестве граничных условий перед фронтом ударной волны использовались параметры стандартной земной атмосферы согласно ГОСТ4401 - 81 [200]: на рис. 5.10 представлено изменение с высотой давления, плотности и температуры воздуха. [19]
Особенностью рабочего процесса в ТНД является значительный рост удельного объема пара вдоль проточной части, главным образом к ее концу. Распределение геометрических и газодинамических параметров по ступеням должно учитывать эту особенность во избежание резкого раскрытия проточной части и для получения приемлемой экономичности ТНД. [20]
Распределение газодинамических параметров к концу начальной стадии развития контактного взрыва иллюстрирует рис. 7.4, на котором представлены векторное поле скорости движения вещества, а также изотермы и изобары вблизи эпицентра в грунте и прилегающем воздухе. В целом распределение газодинамических параметров на рассматриваемой стадии имеет довольно сложный вид. [21]
Исследования начальной стадии взрыва показали, что распределение параметров в грунте при ядерном взрыве вблизи поверхности грунтового массива имеет сложный характер: наряду с мощной сферически расходящейся ударной волной к концу начальной стадии в результате действия на поверхность грунта излучения и распространяющейся в воздухе тепловой волны формируется протяженная приповерхностная область источника. Сложный вид распределения газодинамических параметров в грунтовом массиве к концу начальной стадии требует больших затрат ресурсов ЭВМ при сквозном расчете механического действия ядерного взрыва на грунт. Поэтому с целью уменьшения расчетного времени, помимо точного задания распределения параметров в гидродинамической области, широко используется упрощенный подход, при котором определенная доля энергии взрыва, переданная грунту на начальной стадии, Е и, равномерно распределяется по зоне испаренного ударной волной грунта. [22]
Взаимное влияние химической кинетики и газодинамики для течения продуктов сгорания и других газов, рассмотренное в ряде работ [1, 2], показывает, что при расчете состава газа может быть успешно использован метод последовательных приближений. В первом приближении предполагается распределение газодинамических параметров соответственно квазиравновесному течению и решается система кинетических уравнений, позволяющая определить состав газа при сверхзвуковом расширении. Полученный неравновесный состав далее используется для уточнения газодинамических параметров ( давления, температуры, скорости) рассматриваемого течения. При расчетах концентраций электронов необходимо рассматривать систему уравнений кинетики электронных процессов, причем влиянием ионизации газа на состав нейтральных компонент и газодинамику течения можно практически пренебречь. [23]
Функции, входящие в данное уравнение, определяются численно. Также необходимо заметить, что распределения газодинамических параметров по обоим ТГ получаются автоматически при решении уравнения (3.122) с учетом нестационарных неизотермических моделей течений газа в трубопроводах, описанных ниже. [24]
 |
Изолинии давления и температуры в расчетной области на момент времени 3 мс. [25] |
К моменту времени примерно 3 мс максимальное давление в канале составляет около 1 ГПа, а температура - около 105 К, что по оценкам, сделанным в гл. Полученные на момент окончания расчета распределения газодинамических параметров могут быть использованы в качестве начальных данных для расчета распространения газодинамического потока в канале на большое расстояние по одномерной методике. [26]
Характерные черты волнового процесса при ядерном взрыве в воздушной полости большого приведенного радиуса иллюстрирует рис. 6.6, на котором представлены пространственные распределения давления и температуры вещества в различные моменты времени. Из приведенных данных следует, что в рассматриваемые моменты времени распределения газодинамических параметров в полости определяются закономерностями распространения воздушной ударной волны и ее взаимодействия с границей грунтовой среды. [28]
Также понятно, что энергетические параметры далеко не в полной мере характеризуют и сами источники механического действия взрыва на грунт. При численном моделировании процессов формирования сейсмовзрывных волн проводится детальный учет распределений газодинамических параметров в эпицентральном источнике, т.е. учитываются не только энергетические характеристики, но и параметры ударных волн, в том числе прямой волны и волн в приповерхностной части источника. [29]
Материал экспериментальных исследований работы [9] подтверждает возможность применения приближения пограничного слоя для расчета закрученной струи по крайней мере в той ее части, где отсутствует обратный ток. Кроме того, данные [9] показывают, что в сечении затопленной сильно закрученной струи, соответствующем окончанию зоны обратного тока, наблюдается подобие распределения газодинамических параметров для разной исходной интенсивности закрутки. [30]
Страницы: 1 2 3