Распределение - смещение
Cтраница 1
Распределение смещений и напряжений по сечению пластины в нормальной волне неравномерно. Имеются плоскости, параллельные поверхности пластины, в которых напряжения обращаются в нуль. Расслоения, расположенные вдоль этих плоскостей, плохо выявляются, так как граничное условие на поверхности дефекта ( напряжения равны нулю) в этом случае выполняется и при отсутствии дефекта. Для более надежного выявления дефектов, особенно расслоений, по всему сечению пластины контроль следует вести двумя модами нормальных волн, подобранными так, чтобы по всему сечению пластины напряжения для этих мод не обращались в нуль одновременно. [1]
 |
Зависимость максимального ДЛ ИЗ.| Предельные диаметры зеркал для сборки без юстировки при потерях. [2] |
Распределения смещения Д3 в зазоре ( половина биения) может подчиняться различным законам. [3]
Распределение смещения осей ( модуль вектора) может подчиняться различным законам. При расчете коэффициентов кх, в формулу ( 30) следует подставлять характеристики к и а, относящиеся не ко всему полю распределения, а только к его половине. [4]
Примем распределение смещения осей от перекосов по наиболее часто встречающемуся закону Гаусса. [5]
Предварительно спланированное распределение смещений отдельных элементов в системных объектах - нетривиальная задача, которая теоретически имеет значительный риск привнесения большой сложности или потери гибкости, но которая на практике ведет к достаточно большому выигрышу в эффективности как аппаратуры, так и программного обеспечения, что оправдывает необходимость таких решений. [6]
Законы распределения смещений и - ( i) и зазоров Л - ( i) дают возможность перехода как к определению крутящего момента, передаваемого соединением в зависимости от числа находящихся в контакте пар зубьев, так и к определению нагрузки на наиболее нагруженную пару. [7]
Для измерения распределения смещения кромок по периметру кольцевого стыкового соединения на основе профилографов созданы депланатомеры, позволяющие оперативно проконтролировать смещение кромок по всему сечению. [8]
Значение параметров распределения смещений ХМВ при наличии специальных приборов - анализаторов искажений - позволяет оценивать качество работы телеграфных связей и более точно решать вопросы проектирования. [9]
Поэтому закон распределения смещения осей является в то же время и законом перемещения образующей вала в заданном направлении. [10]
При полном сцеплении распределение смещений в более жестком материале ( вольфрам) подобно картине смещений в рэлеевской волне для свободного полупространства. Особенности распределения смещений в алюминиевом полупространстве ( плавное убывание uz, отсутствие перемены знака их) делают этот график похожим на аналогичную схему для идеальной сжимаемой жидкости, находящейся в контакте с упругим телом. Вместе с тем здесь наблюдаются и существенные различия - в случае жидкости поверхностная волна локализована в относительно толстом слое жидкости, в котором переносится почти вся энергия. Из подсчета же согласно формуле (6.11) с учетом (6.2) и (6.9) количества энергии для пары алюминий - вольфрам следует, что в алюминии в случае жесткого контакта переносится лишь 7 % общей энергии поверхностной волны. [11]
Для оценки характера распределения смещений кромок необходимо предварительно оценить положение центра сечения детали относительно осей роликовых опор сборочного стенда. На рис. 1 представлена схема положения детали относительно роликовых опор. При этом показано два положения: / - когда ось роликового стенда совпадает с малой осью овального сечения детали, / / - когда деталь повернута на некоторый угол ч / между малой осью эллипса и точкой касания первой опоры ( для удобства рассмотрения повернуты роликоопоры относительно центра С. [12]
Нормальная волна характеризуется распределением смещения по сечению w ( y), форма которого остается неизменной по всей длине полосы, и постоянной распространения k, определяющей скорость распространения волны и ее пространственное затухание. [13]
Достоинством метода является зависимость распределения смещения полос и плотности непосредственно от радиуса осесимметричной неоднородности и удовлетворительное совпадение расчетных и экспериментальных результатов для крайних зон осе-симметричной неоднородности. Более точную аппроксимацию можно получить при замене искомой функции некоторой квадратичной, имеющей вид а-гг b r с, где коэффициенты м -, Ь / и с для каждой / - Й зоны выражались через значения в граничных точках зоны. [14]
Из (2.2) видно, что распределения смещений и напряжений вдоль оси х связаны через коэффициенты Ak. [15]
Страницы: 1 2 3 4