Пространственное распределение - излучение
Cтраница 2
Таким образом, вся еовокупность экспериментальных данных ( зависимость характеристик импульса АЭ от вектора Бюргерса и вектора скорости дислокации, пространственное распределение излучения, временная зависимость амплитуды излучения) может рассматриваться как однозначное доказательство обнаружения переходного излучения объемных звуковых волн. [17]
В общем случае спектр лазерного излучения состоит из нескольких узких эмиссионных линий, которые соответствуют различным частотам мод, усиливаемых в резонаторе. Очень узкое пространственное распределение излучения и пониженный эффективный коэффициент преломления приводят к тому, что при подключении лазерного диода к световоду в нем возбуждается только продольная мода излучения. При спектральной ширине линии менее 0 01 нм можно пренебречь дисперсией, которая определяется свойствами материала. [18]
Световая отдача трубчатых ксеноновых ИЛ достигает 60 лм / Вт. Связанной с пространственным распределением излучения величиной является эквивалентный телесный угол QD, равный отношению световой энергии Q к освечиванию в в принятом за основное направление излучения. [20]
Спектральные приборы характеризуются следующими основными параметрами: рабочим спектральным интервалом, дисперсией, зависимостью дисперсии от длины волны, разрешающей способностью в рабочем интервале. Дисперсия прибора характеризует пространственное распределение излучения по длинам волн. Различают линейную и угловую дисперсии. Линейная дисперсия d / / dX выражает линейную ширину единичного спектрального интервала. Обычно используется обратная линейная дисперсия dh / dl, которая показывает, какой спектральный интервал соответствует линейной единице. Для ряда промышленных оптических приборов в видимой области спектра обратная линейная дисперсия находится в интервале от единиц до сотен ангстрем на миллиметр. Угловая дисперсия характеризует угловое расхождение линий, имеющих близкие длины волн. [21]
Такие поля важны при исследовании пространственного распределения излучения, рассеянного молекулами, атомами, ионами или другими системами; однако при детальном математическом анализе рассеянного излучения, в частности при выводе правил отбора, имеют значения поля и других электрических моментов. [22]
 |
Импульс АЭ, сопровождающий выход упругого двойника из кристалла. вверху - разгрузка кристалла с двойником, внизу - без двойника ( развертка ЮОмс / дел. [23] |
Для идентификации механизма излучения необходимо определить применимость соотношений (8.1) - (8.3) для описания всей экспериментальной информации. В соотношениях можно выделить сомножитель, ответственный за пространственное распределение излучения. И наконец, временной характер изменения АЭ интегральным образом зависит от изменения во времени плотности потока и скоростей дислокаций, выходящих на поверхность. [24]
Если один из линейных размеров излучателя превышает указанное значение, излучатель рассматривается как светящая линия, каждый элемент которой описывается своими КСС в продольной и поперечной плоскостях. Когда размеры светящей поверхности соизмеримы с расстоянием до расчетной точки, эта поверхность характеризуется пространственным распределением излучения в каждой своей точке. [25]
Общие понятия, относящиеся к изучению черных и реальных тел, хорошо известны. Это - законы Планка и Вина, определяющие зависимость частотного распределения излучения от температуры тела-излучателя; закон Ламберта, дающий пространственное распределение излучения; закон Кирхгофа, определяющий соотношение испускательной и поглотительной способностей и связывающий излучение реальных и черных тел. [26]
При прохождении света через взвеси дискретных частиц происходит не только его поглощение, но и рассеяние. Если затухание параллельного потока в изотропном веществе описывается законом Бугера - Ламберта - Вера, то в светорассеивающих средах необходим учет пространственного распределения излучения. [27]
Наклон диффузора относительно оси, параллельной направлению полос, на угол г приводит к уменьшению эффективного расстояния 5ЬЭф 6L cosi ( рис. 3.11), и картина медленно деформируется, - полосы расширяются в соответствии с (3.2), сохраняя практически неизменным свой ход. По завершению опыта с двойным диффузором, в лазерный пучок последовательно вводят тройной диффузор и диффузоры более высокой кратности экспозиции ( N 3) и демонстрируют основные закономерности перехода от двухлучевой ко многолучевой интерференции от N синфазных и равноудаленных в пространстве в направлении перпендикулярном к освещающему пучку точечных источников равной интенсивности, пространственное распределение излучения каждого из которых задается индикатрисой рассеяния. [28]
Этим, в частности, обусловлена следующая особенность формирования изображения. Если при интегрировании по поверхности для каждого участка найдется точка наблюдения, по отношению к которой фаза на этом участке стационарна, то в трехмерном случае некоторые области вообще не излучают па суммарной частоте, и их можно не рассматривать. Формула (2.38) описывает пространственное распределение преобразованного излучения. [29]
Однако при освещении участка фоточувствительного слоя жидкокристаллический ПВМС переходит в высокоотражающе е состояние, что обусловливает начало генерации света в резонаторе. Генерируемый поток, в свою очередь, поддерживает ПВМС в отражающем состоянии. Таким образом, схема позволяет управлять пространственным распределением излучения. Судя по выводам, сделанным в [205], в схеме с бистабильным зеркалом возможно также автоматическое подавление пульсаций и стабилизация мощности излучения. [30]
Страницы: 1 2 3