Пространственное распределение - поле
Cтраница 2
Исследования геомагнитного поля начинаются с непосредственных наблюдений пространственного распределения поля и его временных изменений ( вариаций) на поверхности Земли, в атмосфере и в околоземном пространстве. Наблюдения заключаются в измерениях элементов или модуля геомагнитного поля в различных точках и носят название магнитных съемок. Съемки подразделяются на наземные, морские ( гидромагнитные), воздушные ( аэромагнитные) и спутниковые. Они различаются методикой проведения и требуют специальной аппаратуры. [16]
Амплитудная модуляция H ( t) происходит вследствие определенного пространственного распределения поля головки и движения мимо нее носителя. Такое поле сначала доводит ферромагнетик до перемагничивания по предельной петле. По мере ослабления H ( t) процесс перемагничивания происходит по постепенно суживающимся циклам и оканчивается полным размагничиванием материала носителя. Если скорость спадания поля превысит некоторое критическое значение, то носитель размагнитится неполностью. [17]
 |
Спектры у-излучения. все спектры нормированы на мощность дозы точки по, а. [18] |
Для проведения расчетов сложных защитных устройств в первую очередь необходимо располагать сведениями о спектральном и пространственном распределении поля излучения в лабиринтах и каналах в защите. [19]
 |
Согласование гауссовых пучков с помощью положительной. [20] |
Согласование гауссова пучка с внешней пассивной резонансной системой заключается в таком его преобразовании, чтобы пространственное распределение поля пучка совпало с полем резонансной моды согласуемой пассивной оптической системы. Согласование сводится к трем моментам: совмещению осей, совмещению плоскостей перетяжек и выравниванию размеров пятен в перетяжках или конфокальных параметров. Первый из указанных моментов осуществляется просто взаимной юстировкой пучка и пассивной резонансной системы. [21]
Спектральный подход будет заключаться в том, что через каждый период колебаний стенки мы будем рассматривать пространственное распределение поля в резонаторе и интересоваться его разложением в ряд Фурье. [22]
Если область источников мала по сравнению с длиной волны, то можно указать такую область расстояний г-г А, когда преобладает первый член подынтегрального выражения, так что при оценке пространственного распределения поля вторым членом можно пренебречь. Это ближнее поле фактически подчинено закону Био - Савара. [23]
Магнитное поле существует в неограниченном пространстве и соответственно создается бесчисленным множеством источников - не только собственно рассматриваемым электромагнитом или системой с постоянными магнитами, но и всеми известными и неизвестными нам другими источниками. Конкретизация пространственного распределения поля связана с принятием различных по степени допущений и необходима при математическом описании поля. Применяются две степени приближения: либо задаются существенно упрощенной топографией поля в ограниченной области, либо анализируют асимптотическую модель поля. Так как расчет магнитных цепей легко реализуется, то этот подход до сих пор остается наиболее распространенным, несмотря на невысокую и трудно оцениваемую точность расчета. [24]
Для многих применений, например в МГД-генераторах, в сверхпроводящих генераторах переменного тока или в магнитах для отклонения пучков заряженных частиц, необходимо, чтобы поле было перпендикулярно направлению наибольшего размер а магнита. Полный расчет пространственного распределения поля в рабочем объеме таких обмоток представляет собой сложную задачу и требует привлечения численных методов. В этом случае расчет поля значительно упрощается. В данном разделе рассмотрение будет проводиться именно в таком приближении. Однако при этом не следует забывать об искривлении обмотки на краях катушки, в особенности при оценке величины максимального поля в ней. [25]
Проблемы разработки и расчета характеристик усилителя в лазерной системе, в том числе и на основе газов, возникают прежде всего тогда, когда от этой системы необходимо получить более короткие и более интенсивные импульсы излучения, чем при использовании одного генератора с применением техники модуляции добротности и сихронизации мод. Кроме этого усилитель широко используется в лазерных системах с частотной селекцией и селекцией пространственного распределения поля излучения. В таких системах исходное излучение формируется задающим генератором небольшой мощности, в кототом разработанными методами селекции частоты и пространственного распределения сравнительно легко добиваются заданных характеристик излучения. Роль усилителя в такой системе сводится к усилению полученного от задающего генератора излучения до нужного уровня мощности, причем искажения, вносимые усилителем во все характеристики исходного сигнала, не должны превышать пределов точности их экспериментальных определений. [26]
Собственным колебанием резонатора называется такое распределение поля, зависимость которого от времени в отсутствие внешних источников описывается во всем объеме одним и тем же множителем ехр ( - / atf) где со - собственная круговая частота, являющаяся, в общем случае, комплексной: со со - / со; со и со действительны. Для пустых резонаторов с источниками потерь со 0 - колебания затухают во времени, однако форма пространственного распределения поля остается неизменной. [27]
Рассмотрим для простоты случай, когда в интервале времени, достаточно длительном для регистрации, световые характеристики объекта-носителя информации не изменяются. Это означает, что, во-первых, отсутствуют временные потери информации и, во-вторых, можно считать пространственное распределение поля фиксированным, а процесс переноса информации стационарным. [28]
Особый интерес представляет вопрос о влиянии фокусировки накачки на увеличение разрешения и главное - числа разрешаемых элементов. Вычисления, связанные с решением этой задачи методом разложения по плоским волнам, резко усложняются в связи с тем, что для нахождения пространственного распределения поля в преобразованном излучении приходится суммировать двойной ряд. Грина оказывается полезным и для решения всех упомянутых вопросов. [29]
В практике, однако, наибольший интерес может представлять стационарный режим записи в отсутствие нарушения условия квазинейтральности. В результате же процессов токопротекания по направлению, перпендикулярному к вектору К, величина касательной компоненты Esc ( г) обратится практически в 0, и в образце ФРК будет сформировано пространственное распределение поля голограммы, направленного параллельно К. [30]
Страницы: 1 2 3