Cтраница 3
Вторая глава посвящена анализу новых структурных принципов организации матричных и доменных преобразователей для визуализации магнитных полей, теории процеосов накопления и считывания потенциального рельефе в них. Наиболее перспективными на сегодня являются магнитотелевизионные дефектоскопы с матричными преобразователями, в которых матрица, составленная из отдельных гальваномагнитных или ферромагнитных элементов, осуществляет преобразование магнитного рельефа объекта контроля в электропотенциальный рзльеф с учетом пространственного распределения поля. [31]
Соответствующие решения описывают монохроматический процесс рассеяния, при котором векторы напряженности вторичного поля являются строго периодичными функциями времени. Несмотря на то что данная модельная ситуация, даже в простейших случаях, учитывает далеко не все детали реализуемых процессов, ее изучение необходимо для понимания и всестороннего исследования ряда важных проблем прикладной электродинамики. Основные задачи стационарной дифракции связаны с изучением пространственного распределения поля. В отличие от них основной проблемой теории рассеяния является изучение эволюции полей во времени. Здесь первичное поле определяется начальными данными с компактными ( в полосе, соответствующей периоду структуры) пространственными носителями, а вторичное - существенно зависит как от пространственных, так и временного параметров. [32]
Разрушение режима синхронизации на длине синхронизации As, как и при малых / /, определяется нарушением фазовых соотношений Д / э между волной тока и поля. В результате в системе возникает сложная структура пространственных распределений поля F и тока /, связанная с многократной фазовой перегруппировкой винтового электронного пучка под действием внешнего поля большой амплитуды. [33]
Создание элементов с многослойными диэлектрическими покрытиями и с повышенной лучевой прочностью ( кроме зеркал, это могут быть просветленные линзы, плоскопараллельные пластины, клинья), которые можно помещать в резонаторы, позволяет расширить возможности разработки газовых лазеров с заданными характеристиками излучения. Если в резонатор этого лазера ввести еще один элемент, полупрозрачное плоское зеркало, то можно получить одномодовый ( по продольной моде) лазер с заданной перестройкой пространственного распределения поля на частоте этой моды. [34]
E l h усиливается при прохождении через среду. Усиленный таким образом свет люминесценции активной среды называют излучением сверхлюминесценции. Для возникновения генерации вводят положительную обратную связь, располагая активную среду в оптическом резонаторе, который в простейшем случае представляет собой два параллельных зеркала. Одно из зеркал резонатора делается полупрозрачным для частичного вывода излучения. Пространственное распределение поля генерируемого излучения соответствует собственным колебаниям резонатора, называемым модами. Различают продольные и поперечные моды, относящиеся к распределению поля вдоль оси резонатора и в плоскости, перпендикулярной оси, Искусственное снижение добротности резонатора позволяет достичь значительного коэффициента усиления активной среды без возникновения генерации. [35]
Эти ограничения охватывают как статические электрические, так и магнитные поля. В документе NRPB описаны уровни исследований по сравнению значений измеренных величин поля для определения того, достигнуто ли их соответствие основным лимитам. Если поле, воздействию которого подвергается человек, превышает соответствующий уровень исследования, то необходимо проверить его ( поля) соответствие основным ограничениям. Факторы, которые могут учитываться при такой оценке, включают в себя, например, эффективность соединения человека с полем, пространственное распределение поля в объеме, занятом человеком, и длительность экспозиции. [36]
Рассмотрим бесконечно-протяженную замедляющую систему, изображенную на рис. 3.4, а. В линии передачи бесконечной длины должна существовать бегущая волна, распространяющаяся от источника сигнала. Предположим, что распространение волны идет вправо. Для выбранного момента времени картина силовых линий во всех ячейках остается подобной, но напряженность поля отличается, так как в бегущей волне существует пространственное распределение поля. На рис. 3.4, а рост напряженности поля показан как увеличение числа силовых линий. [37]
Уравнения движения и возбуждения также остаются прежними, но распределение по длине амплитуды ВЧ-поля, которое в усилителе являлось искомой функцией, теперь определяется геометрией резонатора. Электроны взаимодействуют с синхронной пространственной гармоникой электрического поля замедляющей системы. Распределение поля в оротроне оказывается не очень оптимальным, поскольку в конце прибора, где группировка пучка максимальна, амплитуда поля оказывается небольшой. Основной характеристикой оротрона является КПД. Известно, что высокие значения КПД в обычном оротроне достигаются в режиме очень большой мощности ( порядка десятков киловатт), обеспечивающей высокий уровень группировки и взаимодействия пучка даже при неоптимальном пространственном распределении поля. На рис. 8.22 б представлены результаты расчета [40] линий постоянного КПД в координатах линейная плотность тока с автокатода и частота генерации. Важно отметить, что вплоть до частот порядка 40 ГГц требуемые значения линейной плотности тока оказываются вполне реальными. [38]