Cтраница 2
Вернемся снова к рис. 7.35, на котором представлена граница области режима квазисинхронизации связанной системы гиро - ЛВВ СВС. Одновременно с ростом параметра А форма границы синхронизации становится изрезанной, что определяется конкуренцией на границе области синхронизации режимов с различными пространственными распределениями полей нормальных волн связанной системы. Последнее тесно связано с возникновением режимов автомодуляции выходного сигнала в связанных гиро - ЛВВ, поэтому кратко рассмотрим автомодуляционные режимы, реализующиеся в связанной системе при изменении управляющих параметров. Отметим, что в зависимости от того, в каком мультистабильном состоянии находится система, картина перестройки режимов генерации в гиро - ЛВВ СВС различна. [16]
Из выражений ( 8 - 9), ( 8 - 10) и ( 8 - 13) следует, что закономерности пространственного распределения полей краевого эффекта в каждой из трех зон зависят только от свойств среды в данной зоне. [17]
Недавно [122] были высказаны интересные предложения, позволяющие, по-видимому, в некоторых случаях решить возникающую задачу. Так, в замкнутых системах с сильными продольными полями Bz часто требуется найти азимутальное поле тока Bet, составляющее малую долю Вг. Если зевмановское расщепление, обусловленное полем Яг, достаточно велико, то выделение отдельных компонент оказывается возможным. Налкчне ф приводит к довороту силовой линии и, следовательно, к повороту плоскости поляризации на угол порядка В ВЯ. В типичных условиях требуется измерять углы поворота масштаба нескольких градусов; в видимой области спектра это несложная задача. Если необходимо изучить пространственное распределение полей, то должна быть создана локальная плотность излучающих атомов. Это может быть сделано путем ипжекции в плазму пучка быстрых нейтральных атомов и наблюдения возникающего эффекта в перпендикулярном к пучку направлении. [18]