Начальное распределение - температура
Cтраница 2
В случае равномерного начального распределения температуры и мощности источников тепла в рассматриваемом параллелепипеде, отбрасывая в начальный момент все члены ряда ( 267) кроме первого, мы допускаем погрешность вычисления, не превышающую 10 % от максимального значения избыточной температуры. [16]
Следовательно, зная начальное распределение температуры при k 0, можно последовательно найти температуры во всех внутренних точках. Для граничных точек конечно-разностные уравнения получают на основе уравнений теплового баланса. Расчетная схема типа (2.130) называется явной, поскольку температуры tk - l определяются по известным значениям температуры tkn. Преимущество этой схемы заключается в простоте организации процесса вычислений. [17]
Последняя формула дает одновременно начальное распределение температуры в процессе размораживания. [18]
Вследствие приблизительного описания начального распределения температур при t Q уравнение (7.69) дает достоверные результаты при температурах в центре пластины ниже 0 5 ( ГПЛ - Тя), когда роль величины to невелика. [19]
В общем случае сложного начального распределения температуры интеграл в соотношении (3.13) может быть вычислен любым из известных приближенных методов. [20]
Это уравнение соответствует равномерному начальному распределению температуры и массы ( потенциала) и представляет собой суперпозицию трех температурных полей. Первое поле характеризует прогрев обжигаемого материала без учета массообмена и химических превращений в глинистом веществе. Второе поле учитывает влияние неподвижных стоков тепла, в нашем случае удаление кристаллизационной воды глинистого вещества и, наконец, третье поле характеризует влияние подвижного стока тепла, например при сушке, и испарение перемещающейся в материале влаги, которое по смыслу нашей задачи должно быть равно нулю. [21]
Зная краевые условия, например начальное распределение температур в замораживаемом продукте или распределение температур на поверхности продукта для каждого момента времени, а также физические параметры ( коэффициент теплопроводности, теплоемкость, удельный вес) замораживаемого продукта и замораживающей среды, можно рассчитать время, необходимое на проведение процесса замораживания. [22]
 |
Зависимость погрешности определения коэффициента температуропроводности методом регулярного режима от значения критерия Био. [23] |
Если тело, имеющее произвольное начальное распределение температуры, поместить в среду, температура которой линейно возрастает во времени, то через некоторое время после начала опыта температура тела во всех его точках ( сначала на периферии, а затем и в центре) станет изменяться по тому же закону. При этом в теле формируется стационарное или близкое к таковому поле градиента температуры, зависящее от формы тела, скорости нагрева и теплофизических свойств материала. Квазистационарный режим может быть создан как при линейном изменении температуры среды или поверхности тела ( последнее предпочтительнее), так и при постоянном тепловом потоке через поверхность. [24]
Это время зависит от начального распределения температуры в теле, от скорости изменения температуры поверхности теплообмена, точности измерения температуры. [25]
При тех же предположениях относительно начального распределения температуры и зависимости вязкости от температуры V можно найти и аналитически. [26]
Входной информацией наряду с начальным распределением температуры и теплофизическими коэффициентами являются измеренная температура внутри тела и какое-либо граничное условие на одной из поверхностей тела. Требуется определить плотность теплового потока q ( t) на другой поверхности. [27]
Если тонкая пластина с произвольным начальным распределением температуры по ее длине начинает внезапно двигаться в воздухе с постоянной скоростью, то аэродинамический нагрев, обусловленный вязкостью пограничного слоя, постепенно изменяет температуру пластины до величины равнозесной температуры. Полученное решение этой задачи иллюстрируется примером. [28]
Уравнение (3.52) справедливо при любом начальном распределении температуры в цилиндре. [29]
Найти закон выравнивания заданного осесиммет-ричнсго начального распределения температуры и ( г, 0) г2 в бесконечном цилиндре радиуса R, боковая поверхность которого теплоизолирована. [30]
Страницы: 1 2 3 4