Cтраница 1
Стационарное распределение вновь введенных частиц по объему реактора происходит за очень короткое время tc С в, но при этом не достигается равномерное распределение частиц по высоте аппарата. Такое явление может наблюдаться, если плотности жидкой и твердой фаз существенно отличаются друг от друга. Сепарации по высоте способствует также существенная неоднородность гранулометрического состава твердой фазы. [1]
Причин, нарушающих стационарный режим работы аппарата и стационарное распределение частиц по размерам в слое, может быть много. В первую очередь к таким причинам могут относиться качественные и количественные изменения подаваемых внешних потоков газа, раствора и рецикла. При внезапных изменениях этих потоков распределение частиц в слое перестает быть стационарным и начинает изменяться с течением времени. [2]
Таким образом, в термодинамически равновесном состоянии в растворе даже в отсутствие потока существует стационарное распределение частиц по отклонениям их формы от сферической. [3]
Из (6.4.18) и (6.4.19) непосредственно следует, что в процессе измельчения твердых частиц устанавливается некоторое предельное стационарное распределение fx ( r), вид которого не зависит от начального распределения частиц по размерам. Необходимо также отметить, что полученная здесь теоретическим путем формула (6.4.18) для стационарного распределения частиц по размерам весьма близка по форме к известному эмпирическому соотношению Розен - Рамлера. [4]
Таким образом, уравнение (14.23) при больших скоростях приводит к бессмысленному результату. Это побуждает нас рассмотреть вопрос о стационарном распределении частиц в ламинарном потоке более детально. [5]
Одним из существенных достоинств стохастического подхода является возможность анализа неравновесной химии в планетных атмосферах на микроскопическом уровне. В частности, для таких систем очень важно рассчитать функции распределения частиц газовой среды по энергиям поступательных и внутренних степеней свободы. В результате исследований ( Шематович, 1987; Шематович и др., 1994; Маров и др., 1990, 1996, 1997) было показано, что стационарные распределения надтепловых частиц по кинетической энергии являются неравновесными и характеризуются значительно более высокой заселенностью области сверхтепловых энергий по сравнению с окружающим атмосферным газом. Более того, установлено, что процессы образования и динамики надтепловых атомов водорода, азота и кислорода приводят к формированию соответствующих горячих планетных корон, обнаруженных по наблюдениям верхних атмосфер планет при помощи ИСЗ и КА. Также весьма существенна роль надтепловых и возбужденных частиц в химии активных примесных компонент газа ( Шематович и др., 1991, 1992, 1994), определяющих физико-химический состав и энергетику планетных атмосфер. [6]
Уравнения предыдущего раздела получены для модели реактора идеального смешения. Однако в любом реальном реакторе смешения неизбежны отклонения от идеальной модели ( см. стр. Во-первых, распределение введенных в реактор частиц по всему объему совершается не мгновенно; этот процесс требует некоторого времени tc, называемого обычно временем смешения. Во-вторых, даже после достижения стационарного распределения частиц по объему оно может быть не вполне равномерным: концентрация частиц в различных точках реактора может в той или иной степени отличаться от средней концентрации. Полное описание картины смешения потребовало бы задания концентрации частиц в реакторе как функции координат и времени; такое описание могло бы оказаться чрезвычайно сложным. Однако для получения вероятностных характеристик времени пребывания частиц в реакторе непрерывного действия нет необходимости представлять себе картину смешения во всех деталях; достаточно знать концентрацию частиц в зоне выхода из реактора в любой момент времени. [7]
Оствальдову созреванию подвергается фаза, частицы которой не меняют объемных свойств при старении, а различаются лишь размером. Оствальдово созревание начинается в тот момент, когда концентрация кристаллизанта в материнской фазе понизится до растворимости мельчайшей частицы. Дальнейшее падение пересыщения приводит к тому, что среда оказывается недосыщенной относительно мелких частиц и они полностью растворяются при продолжающемся росте крупных частиц. Число частиц монотонно уменьшается, если не происходит их диспергирования в результате соударений при перемешивании суспензии. В случае диспергирования устанавливается стационарное распределение частиц по размеру. [8]
Кинетический расчет скорости образования зародыша из множества возможных путей избирает один, имеющий явные преимущества. Естественно, что два молекулярных агрегата объединяются при столкновении и что больший агрегат распадается на меньшие, однако эти события очень редки по сравнению с присоединением и отрывом единичных молекул. Поэтому вполне оправдано раздельное рассмотрение процессов присоединения и отщепления отдельных молекул. Пока не достигнуты размеры зародыша, отрыв более вероятен, чем присоединение. Эта кинетическая игра обмена приводит к такого рода стационарному распределению частиц предзародышевого размера, при котором число Zn образований с числом п молекул в каждом сохраняет некоторое среднее значение до тех пор, пока число отдельных молекул Z, материнской фазы поддерживается постоянным, а капельки, превысившие размеры зародыша ( ге3) удаляются. Представим себе, что мы постоянно вводим столько же вещества в виде пара, сколько удаляем его в виде капелек. При этом через всю эту систему проходит стационарный поток, который переводит меньшие агрегаты в большие и на всем своем пути оказывается одинаковым. [9]