Статистическое распределение - атом
Cтраница 2
При энергиях возбуждения порядка величин энергетических барьеров, связывающих отдельные взаимопревращающиеся формы, структуру нежесткой молекулы можно описывать, используя усредненное по всем отдельным формам статистическое распределение атомов. Такое распределение будет зависеть от температуры, и получаемые на его основе геометрические характеристики могут существенно отличаться от ядерных конфигураций в минимумах ППЭ. Поэтому если для определения строения жесткой молекулы достаточно получить сведения о геометрических характеристиках атомной конфигурации, соответствующей минимуму адиабатического потенциала, то для структурно нежестких молекул такие сведения необходимо дополнить данными о высоте энергетических барьеров, связывающих все точки минимумов ППЭ. С этими величинами, как следует из уравнения (8.104), прямо связаны времена жизни r - 1 / k взаимопревращающихся изомеров или топомеров. [16]
Довольно легко вычислить вероятность образования ионов с массами 42, 43, 44, если предположить, что время жизни молекулярного иона достаточно для установления статистического распределения атомов между дейтерированными аллильной и метильной группами. [17]
 |
Кривые радиального распределения для сплава А1 - 1п с 80 ат. % AI при 680 ( а и 750 С ( б. [18] |
Исследуя ближний порядок в некоторых жидких бинарных системах с концентрацией, отвечающей: а) концентрации твердого раствбра и б) сте-хиометрическому составу, авторы [268] пришли j заключению, что наиболее вероятным в жидком сплаве Pb - Sn состава а) является статистическое распределение атомов с КЧ, как у чистых компонентов. [19]
Важнейшими представителями этого класса соединений являются CaF2, SrF2, BaF2, CdF2, HgF2, CeO2, ThO2, ряд соединений от UO2 до AmO2l UN2, а также соединения KLaF4 [1], a - K2UF6 [1], NaCaCdYF8, NaTlF4 [2], MeIUPavO4 [ 2a ] со статистическим распределением атомов металла ( Me111 редкоземельный или актинидный элемент), соединение AcOF со статистическим распределением неметаллических атомов и соединения YOF, PuOF, LaOF [3] с упорядоченным распределением этих же атомов. [20]
Важнейшими представителями этого класса соединений являются CaF2, SrF2, BaF2, CdF2, HgF2, CeO2, ThO2, ряд соединений от UO2 до AmO2, UN2, а также соединения KLaF4 [1], a - K2UF6 [1], NaCaCdYF8, NaTlF4 [2], MeIHPavO4 [ 2a ] со статистическим распределением атомов металла ( Me111 редкоземельный или актинидный элемент), соединение AcOF со статистическим распределением неметаллических атомов и соединения YOF, PuOF, LaOF [3] с упорядоченным распределением этих же атомов. [21]
Важнейшими представителями этого класса соединений являются CaF2, SrF2, BaF2, CdF2, HgF2, CeO2, ThO2, ряд соединений от UO2 до AmO2l UN2, а также соединения KLaF4 [1], a - K2UF6 [1], NaCaCdYF8, NaTlF4 [2], MeIUPavO4 [ 2a ] со статистическим распределением атомов металла ( Me111 редкоземельный или актинидный элемент), соединение AcOF со статистическим распределением неметаллических атомов и соединения YOF, PuOF, LaOF [3] с упорядоченным распределением этих же атомов. [22]
Важнейшими представителями этого класса соединений являются CaF2, SrF2, BaF2, CdF2, HgF2, CeO2, ThO2, ряд соединений от UO2 до AmO2, UN2, а также соединения KLaF4 [1], a - K2UF6 [1], NaCaCdYF8, NaTlF4 [2], MeIHPavO4 [ 2a ] со статистическим распределением атомов металла ( Me111 редкоземельный или актинидный элемент), соединение AcOF со статистическим распределением неметаллических атомов и соединения YOF, PuOF, LaOF [3] с упорядоченным распределением этих же атомов. [23]
 |
Зависимость подвижности электронов. [24] |
Если электроны сравнительно слабо рассеиваются на структурных неодно-родностях, то для фононов положение иное. Статистическое распределение атомов, а также внутренние напряжения в кристалле, возникающие при образовании твердого раствора, усиливают ангармоничность колебаний решетки. Это приводит к большому рассеянию фононов, вследствие чего твердые растворы обладают существенно меньшей теплопроводностью, чем бинарные соединения. Как и у бинарных соединений, теплопроводность сплавов уменьшается при нагревании в первом приближении обратно пропорционально температуре, хотя эта зависимость более полога, нежели у чистых соединений. [25]
Согласно классификации Бюргера, превращения могут происходить вследствие вращения определенных атомных группировок ( например, молекулы СН4 в твердом метане) или статистического распределения атомов по эквивалентным местам решетки. Многочисленные примеры статистического распределения атомов по равноценным местам решетки при высоких температурах известны из металловедения. [26]
Относительно третьего из упомянутых условий в литературе имеется очень мало данных, позволяющих судить, сколь часто и с какой степенью точности оно может выполняться. Отклонение от статистического распределения атомов X и X в обоих случаях связывается авторами работ [14-16] с существованием в исходном расплаве и стекле наряду с цепями ( Х03) п также и мономерных группировок Х03, встраивающихся в цепи при кристаллизации. [27]
Атомы компонента А при нагревании переходят на позиции атомов компонента В, и наоборот. В конечном счете устанавливается статистическое распределение атомов между подрешетками обоих компонентов. Возникающий в начале нагревания беспорядок вновь переходит в порядок, но уже другого рода. [28]
Атомы отдачи углерода, в соответствии с моделью упругих соударений, могут замещать все атомы, кроме водорода. При таком замещении должно получаться статистическое распределение атомов отдачи в молекуле. [29]
Путем сопоставления числа проявленных частиц серебра и статистического распределения атомов возогнанного серебра они пришли к аналогичному выводу, что критическим размером центра проявления является агрегат в три атома. По этому поводу следует указать, что такая статистика была бы правильной, ели бы атомы серебра при возгогше после столкновения с подложкой неподвижно закреплялись в данном месте. [30]
Страницы: 1 2 3 4