Измеренное распределение - давление
Cтраница 1
Измеренное распределение давления на теле без иглы хорошо согласуется с результатами расчета по ньютоновской теории. [1]
 |
Сравнение расчетных. [2] |
Входящий в интегральные уравнения градиент давления определялся по измеренному распределению давления по длине стенки. Расчет дает удовлетворительное согласование с опытом для большей части области сверхзвукового течения; расхождение наблюдается вниз по течению к концу криволинейной поверхности, что, по-видимому, является результатом действия поперечных градиентов давления, возникающих под влиянием сильного изменения скорости сверхзвукового потока. Доказательством надежности рассматриваемого расчетного метода является и тот факт, что в полном соответствии с данными измерений расчет показывает отсутствие отрыва пограничного слоя. [3]
Разделение полного сопротивления на сопротивление давления и на сопротивление тргния экспериментально может быть выполнено следующим способом: на основании измеренного распределения давления определяется сопротивление давления ( см. № 03) и вычитается из полного сопротивлэния, измеренного на аэродинамических весах. Полученная разность дает сопротивление трения. [4]
 |
Переход, вызванный проволочными кольцами, установленными. [5] |
Распределения скоростей Б ламинарном пограничном слое, полученные на каждой модели с помощью фотографий траекторий частиц, хорошо согласуются, кроме области отрыва, с теоретическими распределениями, вычисленными для измеренных распределений давлений. [6]
 |
Профили скорости при на - Двигаться в обратном направ. [7] |
Индексом со здесь обозначены параметры в невозмущенном потоке. На передней стороне цилиндра измеренное распределение давления более или менее совпадает с теоретическим распределением для идеальной жидкости. На задней стороне цилиндра измеренные значения давления существенно отличаются от теоретических. Это объясняется тем, что при ф - 125 происходит отрыв пограничного слоя. Вследствие отличия распределения давления от теоретического возникает сопротивление давления. Аналогичная картина наблюдается и при обтекании крыловых профилей. [8]
Индексом здесь обозначены параметры в невозмущенном потоке. На передней стороне цилиндра измеренное распределение давления более или менее совпадает с теоретическим распределением для идеальной жидкости. На задней стороне цилиндра измеренные значения давления существенно отличаются от теоретических. Это объясняется тем, что при ф 125 происходит отрыв пограничного слоя. Вследствие отличия распределения давления от теоретического возникает сопротивление давления. Аналогичная картина наблюдается и при обтекании крыловых профилей. Таким образом, отрыв пограничного слоя оказывает существенное влияние на картину обтекания различных тел, а следовательно, и на такие основные характеристики, как сопротивление и подъемная сила. В связи с этим становится очевидной необходимость уметь рассчитывать положение точки отрыва пограничного слоя. В наиболее общем виде условия отрыва пограничного слоя были получены Г. М. Бам-Зеликовичем на основании теории размерности. [9]
Распределение давления при наличии длинного пузыря определяется с учетом толщины профиля. Это делается путем простого вычитания измеренного распределения давления при нулевой подъемной силе. [10]
Для аналогичной задачи в работе [ Танигути и др., 1982 ] была проведена более широкая программа исследований. В зависимости от этих параметров определен характер изменения аэродинамических сил, вычисленных по измеренным распределениям давления на обоих цилиндрах. [11]
На процесс термического разрушения теплозащитных материалов большое влияние оказывает распределение давления на разрушающейся поверхности. Знание его необходимо для определения силового воздействия потока на поверхность модели. Кроме того, по измеренному распределению давления можно найти значение градиента скорости в окрестности точки торможения, знание которого необходимо при расчете теплового потока. [12]
Уравнение Лапласа (2.2) было численно проинтегрировано методом конечных разностей для двумерного плотноупакованного слоя твердых частиц. На рис. 2.4 приведено сравнение рассчитанного и измеренного распределения давления. Видно, что совпадение достаточно хорошее, а небольшое расхождение вызвано, вероятно, отмеченным в работе [2] уплотнением твердых частиц в своде, непосредственно окружающем внутренний фонтан. [13]
Влияние толщины на сопротивление тела, обтекаемого безграничной жидкостью, выявляется при рассмотрении семейства симметричных профилей, описываемых параметром tic, где t - толщина профиля, взятая по нормали к направлению потока, а с - - длина хорды профиля в параллельном потоку направлении. Примером такого семейства являются симметричные профили Жуковского, промежуточные формы которых получаются математически путем специального конформного преобразования ( или отображения) окружности единичного радиуса. Это семейство профилей обладает тем свойством, что в случае потенциального обтекания поля скорости и давления, имеющие место при обтекании цилиндра, также могут быть преобразованы в поля скорости и давления при обтекании этих профилей. Таким образом, экспериментально измеренные распределения давления на таких профилях могут быть сопоставлены с распределениями давления, полученными из теории потенциального течения идеальной жидкости. [14]
 |
Образование вихря при обтекании круглого цилиндра, начинающемся из состояния покоя. [15] |
Страницы: 1 2