Рассмотренное распределение

Cтраница 2

Кроме того, используются различные композиции рассмотренных распределений. [16]

При а / а; 20 уровни Х0 для всех рассмотренных распределений близки к минимаксному. Но с дальнейшим увеличением а / а минимаксный уровень растет быстрее, чем для любого из конкретных распределений. [17]

Это обеспечивает в тороиде С him поле 2Я и запись 1 при рассмотренном распределении первичных токов. [18]

Здесь, не доказывая приведенную выше теорему, покажем, что во всех до сих пор рассмотренных распределениях асимметрия и эксцесс при безграничном возрастании числа измерений п действительно стремятся к нулю. Подчеркиваем заранее, что этот факт не эквивалентен тому, что эти распределения при п - оо стремятся к нормальному закону, поскольку последний, помимо указанного свойства, обладает еще и другими свойствами, в частности симметрией всех отдельных значений. Но все же доказательство указанного положения хотя бы лишь частично, но совпадает с центральной предельной теоремой. [19]

Уровни факторов и шаги. [20]

Фактическое значение х2Ф критерия проверки меньше табличного х25, откуда можно сделать вывод о том, что предположение о практической нормальности рассмотренного распределения не противоречит данным наблюдений. [21]

В случае, изображенном на рис. VIII-5, б, металл М2 имеет значительно меньшую поляризацию, чем Mi. Рассмотренное распределение плотности тока может, очевидно, иметь место только при высоком катодном потенциале и при значительной концентрации электроотрицательных примесей. [22]

Рассматривая также и тог случай, когда материал не следует этому закону, он правильно замечает, что предельный момент сопротивления получается меньшим, чем при рассмотренном распределении по двум треугольникам рис. 28, если материал таков, что деформация возрастает в нем медленнее, чем напряжение. [23]

Влияние средних напряжений на величину усталостного повреждения при m 3. [24]

Плотности распределения амплитуд при схематизациях по методам максимумов, рвзмахов и полных циклов не изменяются. Полученные результаты показывают, что в области больших значений амплитуд, которые являются определяющими при расчете усталостной долговечности конструкций, графики плотностей распределения амплитуд при схематизации процессов по методу максимумов дают верхнюю, а по методу размахов нижнюю границу для всех рассмотренных распределений, то есть при расчете по методу максимумов получаем нижнюю, а по методу раз-махов - верхнюю оценку для усталостной долговечности. [25]

Очевидно, что эта работа производится за счет той части энергии главного движения, которая расходуется на поддержание турбулентности. Следствием этого является ослабление турбулентности потока, иногда даже полное ее затухание. В атмосфере рассмотренное распределение плотности наблюдается по вечерам, когда поверхность земли охлаждается быстрее воздуха. Поэтому, если днем был ветер, то к вечеру его турбулентность вследствие указанной выше причины ослабляется, в результате чего вблизи поверхности земли он почти затихает, оставаясь в то же время неизменным на высоте. [26]

Интересно заметить, что в этой модели вероятность победы в конкурсе уменьшается с увеличением числа конкурентов. Эта модель оказывается более сложной, чем модель торгов с выдвижением самой низкой цены, и по этой причине может показаться менее привлекательной. Заметим, однако, что, если за отправную точку берутся те же фундаментальные выражения для неопределенности и затем совершаются действия, согласующиеся с логикой теории вероятности, обе модели приводят к одной и той же стратегии выбора оптимальной цены. Чтобы убедиться в этом, начнем с только что рассмотренного распределения и вычислим распределение вероятности самой низкой конкурирующей цены. Если оба конкурента участвуют в торгах, то вероятность того, что самая низкая цена будет превышать предложенную нами цену, будет просто произведением вероятностей того, что каждая конкурирующая цена превосходит нашу. Эти вероятности, взвешенные по вероятностям входящих в их формулировку условий, после суммирования дают распределение вероятности самой низкой конкурентной цены. [27]

При практической проверке гипотез обычно недостаточно знания одного уровня значимости. Требуется знать ( хотя бы приблизительно) функцию мощности ( см. § 5, стр. Для всех рассмотренных примеров проверки гипотез существуют таблицы и графики для вычислений их мощностей ( см., например, таблицы Я. Мы, однако, не будем рассматривать соответствующих нецентральных распределений Стьюдента, Пирсона и Фишера, на которых основано вычисление функций мощности. При известной а2 для вычисления функции мощности достаточно использовать уже рассмотренные распределения. [28]

Гаусса и Ферми примерно в одинаковой степени приводят к удовлетворительному согласию с опытом, тогда как распределение Чу-Гольдбергера при высоких энергиях дает худшие результаты. Таким обра зом, все это свидетельствует в пользу распределения Гаусса, соответствующего средней кинетической энергии 19 3 Мэв. Это распределение не так сильно отличается от распределения Ферми, как от распределения Чу-Гольдбергера. Тем не менее вышеупомянутые эксперименты определенно свидетельствуют о том, что доля больших импульсов выше, чем можно ожидать на рсновании модели некоррелированного движения различных нуклонов. Бракнер, Идеи и Френсис [101] сравнили импульсное распределение для 8 протонов и 8 нейтронов по модели независимых частиц с только что рассмотренным распределением Гаусса и обнаружили расхождение, быстро увеличивающееся с энергией, причем при энергии несколько ниже 80 Мэв имеет место расхождение в 20 раз. [29]

Существование такой локализации чрезвычайно важно для теории биологического действия излучения и в значительной мере определяет применяемые методы вычисления. Вопрос о распределении ионизации вдоль путей электронов будет рассмотрен ниже. Энергия в несколько сотен электронвольт, необходимая для удаления электрона из поглощающего квант излучения атома, в конечном итоге проявляется в форме ионизации. Механизм этой ионизации может быть двояким: это либо испускание второго электрона из того же самого атома ( эффект Оже), либо, что случается реже, испускание фотона длинноволнового рентгеновского излучения. Этот фотон после прохождения в ткани расстояния порядка 1 мк также поглощается каким-либо атомом с образованием фотоэлектрона, энергия которого практически равна энергии поглощенного рентгеновского фотона. Таким образом, поглощение в ткани первичного кванта энергией 8 кэв приводит обычно к возникновению двух электронов ионизации с энергиями приблизительно 7 5 и 0 5 кэв. Рассмотренное распределение энергии кванта между двумя электронами в большинстве случаев не играет существенной роли, и часто мы будем проводить наши вычисления таким образом, как если бы энергия первичного кванта была рассеяна на одном электроне, получающем при этом полную энергию 8 кэв. [30]

Страницы: 1 2