Непрерывное распределение - источник
Cтраница 1
Непрерывное распределение источников - поле источников - мы получим, если каждому элементу объема fa припишем интенсивность ейт, где е есть плотность источников. [1]
Из случаев непрерывного распределения двойных источников особенно важным является тот случай, когда они распределены по некоторой поверхности и оси этих диполей направлены в сторону ( положительной) нормали к поверхности. [2]
 |
Образование диполя в пространстве.| Выделение особой точки на поверхности, покрытой источниками в стоками. [3] |
Рассмотрим в начале непрерывное распределение источников и стоков. [4]
Оказывается, что с помощью непрерывного распределения источников и стоков вдоль оси можно получить такие формы, которые эмпирически признаны выгодными в качестве профилей дирижаблей. [5]
Первое из этих выражении, представляющее потенциал скоростей непрерывного распределения источников по некоторой поверхности а, дает гидродинамическую интерпретацию известного в теории тяготения и электростатического притяжения потенциала простого слоя. Производная от потенциала простого слоя по направлению нормали к поверхности о претерпевает при переходе текущей точки М через поверхность ст разрыв непрерывности - конечный скачок. [6]
Первое из этих выражений, представляющее потенциал скоростей непрерывного распределения источников по некоторой поверхности а, дает гидродинамическую интерпретацию известного в теории тяготения и электростатического притяжения потенциала простого слоя. Производная от потенциала простого слоя по направлению нормали к поверхности ст претерпевает при переходе текущей точки М через поверхность ст разрыв непрерывности - конечный скачок. [7]
Подобно тому как только что рассматривались потенциалы скоростей непрерывных распределений источников, можно ввести аналогичные понятия и для непрерывного распределения диполей. [8]
Первое из этих выражений, представляющее потенциал скоростей непрерывного распределения источников по некоторой поверхности а, дает гидродинамическую интерпретацию известного в теории тяготения и электростатического притяжения потенциала простого слоя. [9]
Подобно тому, как только что рассматривались потенциалы скоростей непрерывных распределений источников, можно ввести аналогичные понятия и для непрерывного распределения диполей. [10]
Эти представления лежат в основе интерпретации упругой среды с непрерывным распределением источников внутренних напряжений в виде дислокаций, вектор Q тогда оказывается аналогом так наз. [11]
Этот метод отражения может быть легко обобщен на случай любого дис-кречного или непрерывного распределения источников в верхнем полупространстве. Если при этом каждому источнику интенсивности Е в верхнем полупространстве сопоставить источник интенсивности - Е или же - j - E, являющийся его зеркальным отражением, то мы получаем движение, для которого граничная плоскость представляет в первом случае поверхность уровня потенциала р 0, а во втором случае - твердую стенку. [12]
Точечный источник конечной интенсивности есть математическая фикция, пригодная для упрощенного описания непрерывного распределения источников; поэтому неудивительно, что в точках, совпадающих с самими источниками, описание будет уже качественно неверным. [13]
 |
Среда с двумя точечными источниками q и. 2. [14] |
Этот результат, полученный для дискретного распределения источников, может быть легко обобщен на непрерывное распределение источников. [15]
Страницы: 1 2