Распространение - скачок
Cтраница 2
В гидросистеме пресса с индивидуальным приводом должны быть приняты меры для исключения распространения скачка давления из рабочих цилиндров по сливному трубопроводу при переключении пресса на возвратный ход. [16]
С этой же заменой сохраняют свой вид формула (35.12) и все результаты, относящиеся к возникновению и распространению скачков насыщенности. [17]
 |
Решение системы.| Решение системы. [18] |
Поскольку здесь и ( О, t) / ( 0) const, становится д 5 очевидным, что решение описывает процесс распространения скачка давления по первоначально покоящемуся газу. [19]
Ударная волна - это распространяющаяся со сверхзвуковой скоростью тонкая переходная область, в которой происходит резкое возрастание плотности вещества и скорости движения частиц среды; это распространение скачка уплотнения со сверхзвуковой скоростью. [20]
 |
Распространение слабых возмущений. а - в дозвуковом потоке, С - н сверхзвуковом потопе. [21] |
Крутизна фронта даже волн малой интенсивности становится настолько большой, что изменение давления и др. величин можно приближенно считать происходящим в бесконечно гонком слое - на поверхности разрыва. Скорость распространения скачков уплотнения в газе больше скорости звука и увеличивается с ростом интенсивности скачка. [22]
В самом деле, если по газу распространяется центрированная волна Римана, то ее задний фронт перемещается по частицам газа со скоростью звука. В автомодельном движении распространение скачка за волной Римана в ту же сторону невозможно, так как скорость скачка по частицам перед ним больше скорости звука. Точно так же невозможна и вторая волна Римана, отделенная от первой конечной зоной однородного состояния. Ширина этой зоны при движении сохраняется неизменной из-за равенства скоростей заднего фронта первой волны и переднего фронта второй волны, что невозможно в автомодельном движении. [23]
Исследование показывает, что и в этом случае возникают скачки насыщенности, причем возможно одновременное распространение двух скачков в противоположных направлениях. В работе [2] распространение скачков насыщенности исследуется и для этого случая. [24]
Разрыв перемещается по находящемуся перед ним газу со скоростью, превышающей скорость звука в этом газе. Действительно, скорость распространения скачка близка к скорости звука на гребне породившей его звуковой волны, или, что то же, к скорости звука непосредственно за скачком. Эта скорость, очевидно, больше скорости звука в той полуволне, где происходило уменьшение плотности. В системе отсчета, связанной со скачком, газ, находящийся перед скачком, натекает на него со скоростью, которая для этого газа является сверхзвуковой. [25]
Методы предыдущей главы неприменимы к задачам формирования импульсов. Формирование импульса, близкого к прямоугольному, происходит за счет многократного распространения скачка напряжения по искусственным длинным линиям, не цтличающимся по схеме от линий задержки. [26]
Исследуемые здесь стационарные решения со скачком или без скачка есть предельные решения, к которым: стремятся нестационарные возмущения со скачком при сохранении стационарных условий перед ( о) и за ( г) волной. Например, при движении поршня с постоянной скот остью У о в покоящуюся среду в начальный момент около поршне возникает скачок, причем его начальная амплитуда и начальная скорость распространения практически не зависят от присутствия пузырьков и определяются только свойствами жидкости, В частности, скорость распространения скачка будет практически равна скорости звука Ci в чистой жидкости. Далее начнут сказываться дифракция переднего скачка на пузырьках и его разгрузка из-за сжимаемости пузырьков. [27]
Исследуемые здесь стационарные решения со скачком или без скачка есть предельные решения, к которым стремятся нестационарные возмущения со скачком при сохранении стационарных условий перед ( о) и за ( е) волной. Например, при движении поршня с постоянной скоростью У о в покоящуюся среду в начальный момент около поршня возникает скачок, причем его начальная амплитуда и начальная скорость распространения практически не зависят от присутствия пузырьков и определяются только свойствами жидкости. В частности, скорость распространения скачка будет практически равна скорости звука Ci в чистой жидкости. Далее начнут сказываться дифракция переднего скачка на пузырьках и его разгрузка из-за сжимаемости пузырьков. [28]
Расчетные кривые отрыва и проскока пламени для режима горения с пульсирующим противодавлением, построенные в соответствии с уравнениями (6.45) и (6.46), соответствуют экспериментальным данным. Аналогичные уравнения могут быть получены для других конструкций горелок. Для этого достаточно рассмотреть закономерность распространения скачка давления в сложных трубопроводах. Эта задача не связана с каким-либо принципиальным затруднением, но для сложных систем требует весьма громоздких вычислений. В данной работе рассмотрена только простейшая схема прямоточной камеры сгорания. Исследования характера выгорания газа при стационарном и пульсирующем режиме течения показали, что во втором случае длина факела увеличивается, кривые выгорания имеют более пологий характер. [29]
Скорость возмущения, связанная с субхарактеристиками, больше, чем скорость возмущения, связанная с характеристиками. Для устойчивости необходимо, чтобы субхарактеристики были временноподобными. Вопросы устойчивости могут быть проиллюстрированы с помощью характеристической формы уравнения (4.1.32) и правил распространения скачков. [30]
Страницы: 1 2 3