Распространение - волна - напряжение
Cтраница 1
Распространение волн напряжений в теле при его нагружении внешними динамическими силами связано с их взаимодействием, что приводит к перераспределению напряжений и деформаций в теле и появлению новых явлений, характерных для волновых процессов. [1]
Распространение волн напряжений в теле при ударе его в преграду с внедрением существенно отличается от аналогичного процесса при соударении. При этом источником волн напряжений является как торцовое сечение ( z 0), так и загруженная часть внешней боковой поверхности тела. [2]
Теоретически распространение волн напряжений в любом ограниченном изотропном твердом теле можно найти путем решения уравнений движения при соответствующих граничных условиях, что сделать практически нелегко. За исключением отдельных простейших случаев, точные решения отсутствуют. [3]
При распространении волны напряжений взаимодействуют друг с другом. [4]
 |
Распространение полусинусоидального импульса напряжения вдоль отрезка электрической линии без потерь. [5] |
Требуется исследовать распространение волны напряжения и электрического поля вдоль отрезка линии. [6]
Одномерные задачи распространения волн напряжений в стержнях, Сообщения по прикладной математике, № 7, Вычисл. [7]
Съемка процесса распространения волн напряжений производится с помощью скоростных фотокамер различной конструкции. Выбор камеры зависит от желаемого времени развертки, длительности процесса, необходимого качества изображения, размера снимка, надежности и экономичности съемки, количества и сложности необходимого для съемки оборудования. Камеры могут быть с неподвижной и с непрерывно движущейся пленкой. В свою очередь, камеры с неподвижной пленкой бывают двух типов: в первом нет никаких движущихся частей, только освещение изучаемого явления обусловливает появление изображения; во втором изображение быстро перемещается по пленке с помощью какой-нибудь оптико-механической системы. Камеры первого типа применяются вместе с аппаратурой для одиночной вспышки или для многоискровой съемки. При освещении процесса одной вспышкой света затвор камеры остается открытым, после вспышки он закрывается либо вручную, либо с помощью специального приспособления. При многоискровой съемке применяется схема, позволяющая использовать несколько камер ящичного типа и устроенная так, что каждая вспышка дает изображение только в одной камере. Существуют камеры, в которых пленка остается неподвижной, а само изображение перемещается по пленке с большой скоростью. Используются схемы, в которых совпадение прорезей во вращающихся дисках аналогично работе затвора, что позволяет получить изображение в нужном месте неподвижной пленки. [8]
В процессе распространения волны напряжения по снаряду в результате дисперсии, затухания упругих колебаний и других причин напряжения в волне уменьшаются. При прохождении резьбовых, конусных и других соединений, которые всегда имеются в ударных системах, волна напряжения частично отражается от мест изменения сечения стержня и упорных торцов. Это также приводит к уменьшению напряжения. [9]
Концентрация напряжений вызывает распространение волн напряжений по зубчатому колесу, порождая в результате вибрацию. [10]
В этой главе вначале рассматривается распространение волны напряжения вдоль цилиндрического стержня, так как эта задача исследована теоретически наиболее полно и имеется достаточно много экспериментальных данных. Прежде чем заняться ее исследованием в точной постановке, мы рассмотрим простейший подход, применимый к распространению волн, длина которых велика по сравнению с диаметром стержня. [11]
В медных воздушных цепях скорость распространения волн напряжения и тока мало изменяется с изменением частоты ( от 2 82 - 105 км / сек при f800 гц до 2 86 - 105 км / сек при / 150 кгц), поэтому фазо-частотные искажения в этих цепях незначительны. [12]
В медных воздушных цепях скорость распространения волн напряжения и тока мало изменяется с изменением частоты ( от 2 82 - 105 км / сек при f 800 гц до 2 86 - 105 км / сек при / 150 кгц), поэтому фазо-частотные искажения в этих цепях незначительны. [13]
В части I этой монографии рассматривается распространение волн напряжения в совершенно упругих твердых телах, причем теория развивается как математическое следствие закона Гука и уравнений движения. Единственное различие между определенными телами в такой постановке вызывается различием значений их упругих постоянных и плотностей. В конце части I описаны новые экспериментальные исследования, предпринятые с целью проверки этой теории. [14]
В первой части монографии было рассмотрено распространение волн напряжения в совершенно упругих средах. Влияние диссипа-тивных сил, которые приводят к превращению упругой энергии в теплоту, было обсуждено в гл. V, а экспериментальные результаты по динамическим измерениям описаны в гл. Однако все системы, которые были до сих пор рассмотрены, подчиняются линейным дифференциальным уравнениям, причем предполагалось, что амплитуда во всех случаях достаточно мала, чтобы восстанавливающая упругая сила была пропорциональной деформации. Общая задача о распространении напряжений в нелинейной среде является, очевидно, чрезвычайно сложной и решения ее были получены лишь в немногих особых случаях. [15]
Страницы: 1 2 3 4