Распространение - волна - тип
Cтраница 1
 |
Зигзагообразное распространение волны типа ТЕМ между параллельными проводящими поверхностя. [1] |
Распространение волн типов ТЕ и ТМ между параллельными проводящими плоскостями можно рассматривать, таким образом, как результат многократных отражений волн, показанных на рис. 2.6. Чем ближе длина волны К подходит к критической, тем меньше угол падения 6 парциальной волны. Наконец, в критическом режиме волна падает нормально к поверхности и, отражаясь от противоположной плоскости, создает резонанс в поперечном направлении. Переноса энергии в направлении z не происходит. Запаздывание по фазе вдоль оси г отсутствует. [2]
Поскольку распространение волн типа Еор; Н0р сопровождается протеканием в резистивной пленке токов ( в первом случае продольных, во втором - азимутальных), направляющая система становится принципиально диссипативной, несмотря на отсутствие потерь в средах, ее образующих. В силу нулевого граничного условия при г - - оо мы обязаны наложить на поле дополнительное условие его экспоненциального убывания в направлении распространения. [3]
Условием распространения волн типов Нтп и Етп является неравенство А А кр. [4]
Механизм распространения волны типа ТЕМ не связан с явлениями многократных отражений от стенок. [5]
При рассмотрении процессы распространения волн типа Е или Н в полых металлических волноводах было показано, что фазовая скорость этих волн всегда превышает скорость однородных плоских волн в безграничной среде, аналогичной по своим свойствам заполняющему диэлектрику. Хотя, как это было показано, данный факт не противоречит фундаментальным физическим воззрениям, пользуясь лишь понятием фазовой скорости, нельзя адекватно описать многие явления в волноводах, представляющие интерес для радиотехники. Сюда прежде всего относится распространение по волноводу модулированных сигналов. Совершенно ясно, что никакой реальный сигнал не может распространяться по линии передачи со скоростью, большей, чем скорость света. В противном случае было бы нарушено основное положение теории относительности Эйнштейна, утверждающее, что скорость света является предельной скоростью распространения любых возмущений независимо от их физической природы. Отсюда следует, что, рассматривая прохождение по волноводу импульсных колебаний, деобходимо несколько расширить понятие скорости. [6]
При рассмотрении процессы распространения волн типа Е или Н в полых металлических волноводах было показано, что фазовая скорость этих волн всегда превышает скорость однородных плоских волн в безграничной среде, аналогичной по своим свойствам заполняющему диэлектрику. Хотя, как это было показано, данный факт не противоречит фундаментальным физическим воззрениям, пользуясь лишь понятием фазовой скорости, нельзя адекватно описать многие явления в волноводах, представляющие интерес для радиотехники. Сюда прежде всего относится распространение по волноводу модулированных сигналов. Совершенно ясно, что никакой реальный сигнал не может распространяться по линии передачи со скоростью, большей, чем скорость света. В противном случае было бы нарушено основное положение теории относительности Эйнштейна, утверждающее, что скорость света является предельной скоростью распространения любых возмущений независимо от их физической природы. Отсюда следует, что, рассматривая прохождение по волноводу импульсных колебаний, необходимо несколько-расширить понятие скорости. [7]
Токи в середине широкой стенки волновода при распространении волны типа Н10 текут вдоль оси волновода, и щель для пропуска нагреваемого материала не искажает структуры поля и не вызывает заметного излучения с поверхности волновода. [8]
Было найдено, что волны типов ТЕМ и ТМ для передачи непригодны, но возможно распространение волн типа ТЕ нечетных и четных порядков. [9]
Эта частота используется для определения длины стержней 1 Ао / 4 о / 4 / о, где v - скорость распространения волн типа ТЕМ. [10]
Кс - критическая длина волны, равная бесконечности в случае распространения основной волны типа ТЕМ вдоль линии ( К А -) и равная 2а в случае распространения волны типа TEoi в прямоугольном волноводе. [11]
Уравнение для фо, которое мы не будем здесь приводить ( оно легко получается из (2.16) подстановкой (3.1)) позволяет при заданных n, VQ и константах Л, С, D, L найти о, а затем, согласно (3.1), и Хе, т - е - о - Тем самым определяется самый общий вид полей В ( г, В ( г), обладающих той особенностью, что в них возможно распространение волн типа геликонов любой амплитуды, и при этом сами усредненные по азимуту значения В, В остаются прежними. Другими словами, частота геликонов в таких полях не зависит от их амплитуды. Соответственно, только в классе решений (3.1) частота волн не зависит от их амплитуды. [12]
Изображенный на рис. 10.24. б круглый волновод, нагруженный дисками [173, 239], весьма широко используется там, где требуется удовлетворить условию vp с. Теория распространения волн типа ТМ [37, 61, 84, 121, 122, 124, 125] в этом волноводе основана на сшивании полей на границах резонаторов. Такая структура имеет довольно резко выраженную дисперсию [ 70, 291, 319, 320, 3211, которая, однако, может быть уменьшена за счет уменьшения величины импеданса связи путем использования дисков с большими отверстиями. В работе [71] дается расчет затухания в этой структуре, причем эксперимент [123] подтверждает теоретические результаты. При другом подходе к анализу, структура рассматривается как круглый волновод, периодически нагруженный шунтирующими емкостями [198, 216, 281], однако более точный расчет дисперсионной кривой производится [253] с помощью гармонического анализа Фурье. Исследован также [357] прямоугольный волновод, нагруженный диафрагмами. [13]
Стрэттон [46] рассмотрел распространение волн типа ТЕМ вдоль проволоки и отметил, что волны типа ТЕ и ТМ в такой системе быстро затухают. [14]
Итак, получена строгая математическая формулировка проблемы распространения волн типа Е в прямоугольном волноводе в виде краевой задачи, причем уравнение (6.4) принципиально проще исходного уравнения (6.2), поскольку первое из них описывает лишь колебания поля в поперечной плоскости, в то время как второе относится к трехмерному волновому процессу. [15]
Страницы: 1 2