Распространение - волна - тип
Cтраница 2
Согласно концепции Бриллюэна ( концепции парциальных волн), распространение волн типов ТЕ и ТМ можно рассматривать как результат многократного отражения определенным образом поляризованных ТЕМ-волн от боковых поверхностей волновода. Угол падения парциальных волн уменьшается по мере приближения к частоте отсечки. В критическом случае волны падают перпендикулярно отражающей поверхности ( стенки волновода) и, отражаясь от противоположной стенки, создают резонанс в поперечном направлении. Переноса энергии в продольном направлении ( вдоль волновода) при этом не происходит. Наблюдается реактивное затухание волны в продольном направлении. Наличие частоты отсечки в волноводе, таким образом, связано, как и в механической линии передачи, с резонансными явлениями. [16]
 |
Плотность тока в стенках прямоугольного волновода при волне типа Ец.| Распределение поверхностных токов в стенках волновода при волне типа Ец. [17] |
Токи на ребрах волновода при волне типа Ец равны нулю, поэтому контакт в ребрах принципиальной роли не играет. Более того, в стенках волновода могут быть прорезаны узкие щели, параллельные оси волновода. Распространение волны типа Ец ( и любых других волн электрического типа) при этом принципиально не нарушается. Наоборот, всякая поперечная щель должна сильно возмущать поле в волноводе, поскольку она обязательно нарушает линии тока в стенках. [18]
 |
Схема распространения бесконечно малой волны изменения толщины вращающегося слоя в цилиндрическом потоке со свободной поверхностью. [19] |
Теперь рассмотрим вращающиеся цилиндрические потоки. Изложенный выше материал позволяет не прибегать к подробному изложению существенно более громоздких уравнений. В частности, можно не выводить уравнение энергии типа (4.48), а ограничить изложение только формулой для критической скорости с, потому что положение о возможности распространения волн типа изображенных на рис. 4.7 б только в сверхкритическом потоке не зависит от того, вращается поток или нет. [20]
В 1930 г. впервые были проведены опыты по обнаружению давления радиоволн длиной 17 5 см, а позднее - 3 см, в результате которых был определен лишь порядок величины давления. Получить точный количественный результат не удалось, так как при использовании свободно распространяющихся волн дифракционная картина получалась достаточно сложной. Для измерения мощности, проходящей в волноводе, можно использовать либо давление волн на поперечную отражающую пластину, обусловленное взаимодействием между магнитной составляющей поля и наведенными токами, либо взаимодействие между электрической составляющей поля и наведенными зарядами, либо, наконец, давление электромагнитной волны на стенки волновода в результате многократных отражений однородных волн типа ТЕМ от стенок волновода, которые наблюдаются при распространении волн типа ТЕ или ТМ в волноводах. [21]
Был исследован ряд антенн в виде открытого конца круглого волновода. Известно, что ширина диаграммы направленности такой антенны в обеих плоскостях зависит от отношения диаметра раскрыва к длине волны, причем увеличивается при уменьшении этого отношения. Так, например, для получения диаграммы направленности шириной 150 радиус волновода должен составлять 2 мм. При этом необходимо использовать диэлектрическое заполнение, чтобы обеспечить распространение волны типа Я, в волноводе. [22]
Переходя к вопросу о причинах наблюдающегося перемещения ячеек по катоду, мы должны с самого начала допустить существование разнородных причин, о чем говорит сложный характер движения. Тенденция ячеек распространяться на большую поверхность катода при увеличении разрядного тока, о чем ясно говорят снимки следующего параграфа, безусловно указывает на существование между ними взаимодействия типа отталкивания. Его источником может быть лишь магнитное поле дуги. В рассматриваемых здесь условиях фиксации катодного пятна на тонкой пленке ртути у границы смачивания последней металла это взаимодействие, однако, проявляется заметным образом лишь как некоторый коллективный эффект взаимного отталкивания ячеек при возрастающем токе. Такого рода отталкивание не обнаруживается явственным образом в поведении каких-либо двух соседних ячеек. Пути их в ряде случаев многократно сходятся и вновь расходятся. Подобное поведение вообще не может быть результатом взаимодействия ячеек. Его причиной могут служить различного рода гидродинамические эффекты. Как уже отмечалось в § 34 в связи с анализом снимков рис. 54, имеются основания считать, что равномерное движение отдельных групп ячеек вдоль мениска ртути связано с распространением поверхностных ртутных волн капиллярного типа. Последние как бы перегоняют с места на место группы ячеек, непрерывно увлекая их за собой. В процессе этого изменения местоположения ячеек на катоде неизбежно должно изменяться и их взаимное расположение. Перемещение ячеек на катоде может вызываться и таким тривиальным явлением, как истощение ртути непосредственно под ними в результате ее испарения. Этот же эффект может вызывать вращательное движение двух или большего числа связанных ячеек вокруг их общего центра. В самом деле, при наличии связи между ячейками, обусловленной облегчением условий их существования в тесном контакте друг с другом, смещение одной из них из обезртученной зоны катода должно вызвать согласованное смещение второй ячейки или остальных ячеек. Но при таких обстоятельствах свобода перемещения ячеек оказывается ограниченной преимущественно одним вращательным движением. Раз начавшись, это вращение уже не может прекратиться до тех пор, пока не нарушится связь между ячейками. Это обусловлено не какой-либо инерцией ячеек, а просто тем, что позади них остается обезртученная зона катода. Причиной распада группы ячеек может служить дальнейшее истощение ртути в области вращения ячеек. [23]
Страницы: 1 2