Распространение - длинная волна
Cтраница 1
Распространение длинных волн характеризуется следующими основными особенностями. Напряженность поля поверхностной волны с увеличением расстояния уменьшается медленно, так как поглощение энергии волны землей относительно невелико. Ионосфера ( нижняя граница ее) для длинных волн играет роль отражающего зеркала, поэтому пространственная волна проникает в ионосферу на незначительную глубину. Энергия, поглощаемая при отражении в поверхностном слое земли и на границе ионосферы, сравнительно мала. Поэтому пространственная волна распространяется путем многократных отражений от нижней границы слоя D днем или слоя Е ночью и от земной поверхности, благодаря чему распространение длинных волн може происходить на большие расстояния. На большом расстоянии от передатчика ( когда затухла поверхностная волна) напряженность поля в пункте приема является результирующей напряженностью полей только волн, отражаемых двумя концентрическими сферами - землей и нижней границей ионосферы. [1]
Рассмотрим сначала распространение длинных волн в канале. Длину канала ( направленную вдоль оси л:) будем считать неограниченной Сечение канала может иметь произвольную форму и может меняться вдоль его длины. Глубина и ширина канала предполагаются малыми по сравнению с длиной волны. [2]
Рассмотрим сначала распространение длинных волн в канале. [3]
Рассмотрим сначала распространение длинных волн в канале. Длину канала ( направленную вдоль оси х) будем считать неограниченной Сечение канала может иметь произвольную форму и может меняться вдоль его длины. Глубина и ширина канала предполагаются малыми по сравнению с длиной волны. [4]
Хотя условия распространения длинных волн благодаря отражению пространственной волны от сравнительна мало изменяющихся слоев Е и D относительно стабильны, напряженность поля в пункте приема, отстоящем на заметном расстоянии от передатчика, претерпевает суточные и сезонные изменения. [5]
Математические модели распространения длинных волн в неоднородной жидкости, Изд-во СО РАН, Новосибирск. [6]
Существенное влияние на распространение длинных волн оказывает явление дифракции, обеспечивающее радиоприем на значительном расстоянии, а также в гористой местности. Поскольку длинные волны значительно поглощаются не только Землей, но и ионосферой, то для связи требуются передатчики очень большой мощности. Благодаря постоянству условий распространения сверхдлинных и длинных волн их целесообразно использовать в системах дальней радионавигации. Кроме того, способность этих волн проникать в полупроводники позволяет уже сейчас осуществлять связь с подводными лодками в погруженном состоянии. Например, для частоты 10 - 15 кгц глубина проникновения в морскую воду составляет несколько десятков метров. [7]
Второй пример касается распространения длинных волн в мелкой воде. Для малых амплитуд снова ближняя область описывается линейным волновым уравнением мелкой воды, но вследствие кумулятивных нелинейных эффектов дальняя область требует другого описания. Этот пример содержит также некоторые черты сингулярных краевых задач, о которых шла речь в § 4.5, так как мелкая вода является узкой областью. [8]
 |
Распространение длинных волн КЗЛЬНОМ падении. ДеЙСТВИ. [9] |
Поэтому физическую картину распространения длинных волн следует представить как ряд поочередных отражений от нижней границы ионосферы и от земной поверхности. Именно такое волноводное распространение и позволяет объяснить факты поддержания регулярной длинноволновой радиосвязи на такие расстояния, на которых только лишь путем дифракции ( огибания) выпуклости Земли получить удовлетворительный прием сигналов оказалось бы невозможным. [10]
 |
Суточный ход изменения средних значений напряженности электрического поля на расстоянии 5000 км от передатчика для трех длинных волн. [11] |
Также невелико влияние на распространение длинных волн одиннадцатилетнего цикла изменений солнечной активности и ионосферных бурь. [12]
Введенное Буссинеском в 1871 г. для описания распространения длинных волн на мелкой воде в случае прямоугольной геометрии, оно является более общим, чем уравнение КдВ ( 1), так как в нем учитывается движение в обоих направлениях. Действительно, уравнение КдВ ( 1) ( с соответствующим образом добавленным членом п %) получается из уравнения ( 14) в приближении ut uxt соответствующем тому, что мы рассматриваем движение в окрестности волны, перемещающейся только в одном направлении. Уравнение БСК ( 14) имеет много других приложений: длинные волны в одномерной нелинейной решетке, колебания нелинейной пружины, ионно-звуковые волны в плазме. [13]
Теория Мак-Голдрика [397] представляет собой, вероятно, наиболее полное исследование распространения длинных волн над волнистым дном. [14]
Уравнение ББМ / их иих - и / 0 возникает как модельное уравнение для однонаправленного распространения длинных волн на мелкой воде. [15]
Страницы: 1 2 3