Распространение - длинная волна
Cтраница 2
Исследование течения жидкости в сопле форсунки доказало, что при наличии динамического вихря устанавливается режим истечения с критической скоростью, равной скорости распространения длинных волн на поверхности жидкости. Поэтому с уменьшением радиуса воздушного вихря осевая скорость должна увеличиться. Если предположить, что при уменьшении количества перепускаемого топлива вследствие изменения сопротивления в перепускной системе сохраняется неизменным размер воздушного вихря, то [ по уравнению ( 29) ] значение тангенциальной скорости снизится. При постоянном напоре должны возрасти осевая скорость и расход топлива через сопло. Однако при сохранении напора и толщины пленки топлива скорость распространения длинных волн и критическая скорость истечения не изменяют своих значений. Следовательно, при изменении сопротивления в перепускной системе происходит одновременно уменьшение радиуса воздушного вихря и тангенциальной скорости. Вследствие того, что воздушный вихрь уменьшается при снижении количества перепускаемого топлива, перепускные отверстия можно выполнять значительно больше сопловых. [16]
 |
Схема течения жидкости в цилиндрическом сопле. [17] |
Для последнего случая Н. Е. Жуковский [9] показал, что при установившемся течении скорость потока не может превысить величины с V gh, равной скорости распространения длинных волн на поверхности жидкости. [18]
 |
Эпицентры землетрясений в Крыму в 1927 - 1958 гг. [19] |
Согласно работе Григораш и Корневой [2], протяженностью очага цунами можно объяснить несовпадение времени до-бегания фактически наблюденных и расчетных волн цунами, определяемых по формуле распространения длинных волн. [20]
Если ширина на свободной поверхности и количество воды, приходящееся на единицу длины в канале постоянного поперечного сечения, даны, то доказать, что скорость распространения длинных волн одинакова для всех видов поперечного сечения. [21]
Существование в сопле центробежной форсунки гидравлического прыжка обнаружено экспериментально и рассмотрено теоретически А. М. Праховым [15], показавшим, что осевая составляющая скорости течения жидкости за прыжком равна скорости распространения длинных волн на поверхности газового вихря. [22]
Сравнивая уравнения ( 98) и ( 103), приходим к выводу, что на участке возникновения гидравлического скачка осевая скорость w4 движения жидкости в вихре равна скорости С распространения длинных волн на поверхности вихря. [23]
Жидкость движется в цилиндрическом сопле форсунки постоянного радиуса так же, как по водосливу с широким порогом, высота слоя тяжелой жидкости над которым, как известно, определяется из условия максимального расхода ( постулат Беланже) или эквивалентного условия минимума энергии сечения ( постулат Бахметева) и равна критической, а скорость течения равна скорости распространения длинных волн на поверхности жидкости. [24]
Изучение механизма диссипации энергии упругих волн в твердых телах составляет одну из интереснейших проблем механики сплошной среды. При распространении достаточно длинных волн, в которых характерный размер возмущенной области намного больше размеров отдельных частей, составляющих твердое тело, среда может рассматриваться в среднем как однородная. Диссипация энергии усредненного движения в такой среде будет происходить на макроскопическом уровне, поэтому традиционные представления, основанные на молекулярном перемешивании, не могут быть в этом случае непосредственно использованы. [25]
Электрические свойства почвы, а также слоев D и Е сравнительно стабильны. Это определяет устойчивый характер распространения сверхдлинных и длинных волн, но так как потери энергии при отражении от слоя Е ночью меньше, чем при отражении от D днем ( проводимость слоя D больше), дальний прием в данном диапазоне лучше ночью, чем днем. [26]
On играет существенную роль главным образом при распространении длинных волн. Выше лежит слой Е, расположенный на высоте от 100 до 200 км. Он играет существенную роль при распространении средних волн, вызывая их преломление и заставляя их следовать за кривизной земли. Еще выше ( на высотах от 200 до 400 км) лежат два слоя FI и FJ, наиболее сильно ионизированные и играющие существенную роль при распространении коротких волн. Короткие волны, достигнув этих слоев, преломляются в них и снова возвращаются на землю, часто на очень большом расстоянии от передающей радиостанции. Поэтому ультракороткие волны не испытывают в И. Только наиболее длинные волны из диапазона ультракоротких волн ( длиной 8 - 9 м) иногда испытывают заметное преломление в И. [27]
Наиболее распространена теория проф. Это условие соответствует критической скорости истечения топлива, равной скорости распространения длинных волн на свободной поверхности жидкости в поле центробежных сил. При истечении с малым закручиванием и в форсунках с резким переходом от диаметра камеры закручивания к соплу, когда необходимо учитывать радиальную составляющую скорости, теория расчета с использованием уравнений количества движения [201 ] лучше отвечает опытным данным. [28]
Для численного интегрирования использована переменная пространственная сетка. Для расчета пространственного параметра шара для р использовалось время JLI, необходимое для распространения длинных волн, начиная от острова, над профилем с осредненной глубиной. Если используется постоянный шаг по времени А ы, то на мелкой воде пространственная сетка будет иметь более мелкий шаг. [29]
 |
Схема распространения коротких волн. [30] |
Страницы: 1 2 3