Рассеяние - рентгеновское излучение
Cтраница 1
Рассеяние рентгеновского излучения слабо зависит от энергии Е проникающего излучения, тогда как поглощение пропорционально Е-3. Из соотношений между сечениями поглощения и рассеяния можно получить значения ускоряющих напряжений U на излучателе рентгеновских аппаратов, которые являются предпочтительными при проведении радиоско-пического контроля. В частности, для изделий из легких сплавов на основе алюминия и титана при U около 100 кВ ослабление первичного пучка за счет процессов поглощения и рассеяния равновероятно, а при U около 300 кВ только 10 % пучка поглощается. Таким образом, исходя из критериев максимального качества теневого изображения и минимальной радиационной нагрузки на обслуживающий персонал, максимальные уровни ускоряющих напряжений на излучателях в радиоскопических системах контроля следует выбирать равными 100 и 250 кВ соответственно для изделий из легких сплавов и стали. [1]
Рассеяние рентгеновского излучения изотропными средами ( газами, жидкостями, аморфными веществами, стеклами, растворами) позволяет получить некоторые сведения об их строении, хотя экспериментальное изучение такого рассеяния является обычно более трудной задачей, а интерпретация результатов значительно менее однозначной, чем при исследовании монокристаллов и даже поликристаллов. [2]
Рассеяние рентгеновского излучения слабо зависит от энергии Е проникающего излучения, тогда как поглощение пропорционально Е-3. Из соотношений между сечениями поглощения и рассеяния можно получить значения ускоряющих напряжений V на излучателе рентгеновских аппаратов, которые являются предпочтительными при проведении радиоскопического контроля. В частности, для изделий из легких сплавов на основе алюминия и титана при U около 100 кВ ослабление первичного пучка за счет процессов поглощения и рассеяния равновероятно, а при U около 300 кВ только 10 % от пучка поглощается. [3]
Описывая рассеяние рентгеновского излучения реальной поверхностью, необходимо иметь в виду, что масштаб неровностей поверхности в плоскости ( X, Y) может быть различным. [4]
 |
Интенсивность рассеяния рентгеновских лучей жидким аргоном при разных температурах и давлениях. [5] |
Изучение рассеяния рентгеновского излучения жидкостями приводит, таким образом, к представлению о наличии в жидкости ближнего порядка в расположении молекул. [6]
Изучение рассеяния рентгеновского излучения жидкостями приводит, таким образом, к представлению о наличии в жидкости ближнего порядка в расположении молекул. Каждая молекула окружена соседями, которые расположены вокруг нее почти так же, как в кристалле того же вещества, однако в следующем, втором слое молекул расположение ( по отношению к исходной центральной молекуле) уже значительно отклоняется от кристаллического, а в следующих слоях подобие упорядоченной структуры исчезает. [7]
Методом рассеяния рентгеновского излучения под малыми углами установлено [123], что коллоидная структура битумов состоит из набора частиц квазисферической формы с размерами от 2 3 - 3 0 до 20 - 40 нм. Число частиц наименьшего размера на 4 - 6 порядков превышает число частиц больших размеров, что дает основание считать частицы с размерами 2 3 - 3 0 нм основными структурными элементами коллоидной структуры битумов. [8]
При рассеянии рентгеновского излучения на различных центрах между вторичными волнами возникает разность фаз, в результате чего наблюдается обычная интерференционная картина. Значение фазовых множителей, необходимых для решения задачи в общем виде, невозможно определить из экспериментальных данных. [9]
Детальное исследование рассеяния рентгеновского излучения жидкой ртутью в интервале температур от комнатной до точки кристаллизации было проведено В. И. Даниловым и В. Е. Неймарком в 1935 г. Они показали, что при комнатной температуре на рентгенограмме ртути не обнаруживается сходство строения жидкой и ее твердой фаз. [10]
В отличие от рассеяния рентгеновского излучения, эффективность которого изменяется с атомным номером, для большинства элементов взаимодействие нейтронов с ядрами варьирует только раза в три и является изотропным. Поэтому дифракция нейтронов наиболее эффективна при определении структуры и положения атомов в системах, содержащих элементы с низким атомным номером. [11]
Более строгая теория рассеяния рентгеновского излучения, основанная на подходе Андронова-Леонтовича [1], изложенная в гл. [12]
На основании исследования рассеяния рентгеновского излучения инфракрасных спектров, спектров комбинационного рассеяния и некоторых других были установлены два правила: ионы действуют так же, как температура, и ионы действуют так же, как давление. Причем ионы первой группы вызывают такие же нарушения упорядоченной структуры воды, что и Повышение температуры; ионы второй группы вызывают обратный эффект. [13]
Специализированные приборы для измерения рассеяния рентгеновского излучения при отражении, которые широко используются для измерения шероховатости сверхгладких поверхностей, будут рассмотрены в гл. [14]
Рассмотрим аппаратуру для измерения рассеяния рентгеновского излучения. Естественно, что приборы, работающие в мягкой и ультрамягкой областях, оказываются существенно более сложными из-за необходимости обеспечения вакуума в приборе, чем в жесткой рентгеновской области. Установки, как видно из рисунка, имеют большие линейные размеры для получения пучка с угловой расходимостью в десятки угловых секунд, что необходимо для исследования суперполированных поверхностей, имеющих параметр а до единиц ангстрем и большие корреляционные длины. Щели 2 и 3 обеспечивают требуемую угловую расходимость падающего на образец пучка рентгеновского излучения. С помощью устройства перемещения 4 образец может быть выведен из рентгеновского пучка и тогда, перемещая детектор 6 с узкой щелью 8, записывается контур падающего пучка. Затем, вводя образец 5 и устанавливая его под заданным углом, детектором 6 с помощью механизма перемещения 7 производится запись индикатрисы рассеянного излучения. [15]
Страницы: 1 2 3 4