Рассеяние - нуклон
Cтраница 2
Данные по рассеянию нуклонов при малых энергиях дают сведения только о нескольких состояниях системы двух нуклонов, а именно: о - КЗ-состоянии при Т1 и - состоянии при Тг. Основное состояние дейтрона главным образом соответствует 35-волне. [16]
Рассмотрим теперь второе рассеяние нуклонов, которые первый раз рассеялись налево. [17]
Вычисляется часть амплитуды рассеяния нуклона на нуклоне при больших орбитальных моментах I 1, которая обусловлена обменом двумя мезонами. С помощью дисперсионных соотношений устанавливается связь такой амплитуды с рассеянием реальных мезонов нуклонами. [18]
Комбинируя данные по рассеянию быстрых нуклонов на протонах и на дейтронах, можно установить зависимость от спина обменных сил. [19]
Особое внимание уделено явлениям рассеяния нуклонов нуклонами, в частности процессам, протекающим при больших энергиях ( порядка сотен миллионов электронвольт), а также теории В-распада и теории нейтрино. [20]
 |
Пион-нуклон-ный узел. [21] |
Простейшая диаграмма, соответствующая рассеянию нуклона на нуклоне. [22]
Простейшей формой ядерного взаимодействия является рассеяние нуклона на нуклоне, а простейшей связанной системой, простейшим ядром, является дейтон, состоящий из двух нуклонов. Поэтому построение теории ядерных сил начинается с исследования особенностей рассеяния нуклонов и свойств дейтона и попытки описать их с помощью подходящего потенциала. Выбор потенциала определяется следующими условиями. Сначала делаются наиболее общие предположения, которым заведомо ( во всяком случае в первом приближении) удовлетворяет ядерное взаимодействие. Затем на потенциал накладываются дополнительные ограничения, которые приводят его в соответствие с известными свойствами ядерных сил, такими, как ко-роткодействие, насыщение, спиновая зависимость и пр. [23]
Этот результат относительно контактного механизма рассеяния нуклонов также существен, как и слабая роль возможных контактных взаимодействий в дейтроне. К сожалению, пока не получены теоретические результаты относительно возможной роли контактных взаимодействий для процессов аннигиляции антинуклонов на нуклонах. Последние сведения представляют значительный интерес в связи с особенностями экспериментального сечения аннигиляции антинуклонов на нуклонах. [24]
Взаимодействие между нуклонами изучают по рассеянию нуклонов на нуклонах. Бомбардируя ядра атомов водорода протонами или нейтронами и исследуя отклонения летящих частиц, изучают силы взаимодействия между двумя протонами и между протоном и нейтроном. Используются также в качестве мишени дейтроны. [25]
На возможность выразить поляризацию при рассеянии нуклона на ядре через нуклон-нуклонные сдвиги фаз впервые указал Тамор, работа которого дополняет работу Фернбаха, Хекротта и Лепора. Мы, однако, начали обсуждение с работы Ризенфельда и Ватсона по той причине, что в ней с большей полнотой и общностью приведены явные формулы для вычислений. В работе Тамора качественно объясняется, почему возможны большие значения поляризации при рассеянии нуклонов на ядрах, несмотря на то что поляризации при рассеянии нуклона на нуклоне должны быть малыми. Тамор показал, что если отбирать лишь нуклоны, упруго рассеянные на ядре, то не будет происходить рассеяния падающего нуклона на нуклоне из ядра, при котором спин падающего нуклона переворачивается; кроме того, Тамор показал, что нуклон-нуклонное рассеяние с переворачиванием спина не ведет к поляризации. Тамор, таким образом, пришел к заключению, что при рассеянии нуклона на ядре неполяризованная часть рассеянной волны устраняется, так что поляризация может быть больше, чем при рассеянии нуклона на нуклоне. Тамор указал на ограниченность этих выводов, так как при рассмотрении используется импульсное приближение в его крайней форме2) с пренебрежением относительными фазами спиновых состояний, которые ответственны за разницу между триплетным и синглетным состояниями, и интерференцией между рассеянием на нейтронах и на протонах. Вычисленные им поляризации имеют максимумы при углах, превышающих экспериментальные. [26]
Применим формализм изоспина к анализу процессов рассеяния нуклонов на нуклонах и я-мезонов на нуклонах. Обобщение на случай любых других адронов не составляет никакого труда. [27]
Тщательное изучение размеров тяжелых ядер и взаимного рассеяния нуклонов привело к открытию, что два нуклона взаимно притягиваются приблизительно с одинаковой силой, когда они находятся на расстоянии друг от друга меньше 1 4 ферми, и что эта сила, действующая между нуклонами, иная, нежели электростатическое отталкивание протонов; она быстро приближается к нулю на расстояниях, превышающих 1 4 ферми. [28]
Большую роль в исследовании ядерных сил играет анализ рассеяния нуклонов на нуклонах различных энергий. Например, на основе анализа рассеяния протонов нейтронами был экспериментально доказан обменный характер взаимодействия между ними. В самом деле, при рассеянии протонов с энергией 400 Мэв почти неподвижными нейтронами были обнаружены нейтроны, летящие вперед с энергией примерно в 400 Мэв. Эти нейтроны могли появиться только в результате обмена зарядом и, следовательно, превращения падающего протона в нейтрон. Однако более глубокий анализ всех этих вопросов дается в специальных монографиях, посвященных теории ядра. [29]
Было обнаружено также, что анализ экспериментов по рассеянию нуклонов при высоких энергиях требует включения в выражение для потенциальной энергии члена, зависящего от относительной ориентации векторов спина нуклонов и орбитального момента количества движения системы. В этих опытах была замечена также частичная поляризация протонов при рассеянии неполяризованного ( случайное направление спинов) первичного пучка неполяризованным рассеивателем. Взаимодействие, вызывающее подобную поляризацию, известно под названием спин-орбитальной связи. [30]
Страницы: 1 2 3 4