Рассеяние - пион
Cтраница 1
Рассеяние пиона на дейтроне представляет собой простейший пример процесса пион-ядерного взаимодействия. [1]
 |
Свойства адронов с малой массой. [2] |
С помощью рассеяния высокоэнергетичных пионов на электронах водородной мишени можно прямо измерить сечение процесса п е - - л е -, основным механизмом которого является обмен фотоном с энергией ш и импульсом q между электроном и пионом, как это показано на рис. 1.2. Экспериментальные данные показывают характерное отклонение от моттовского сечения, которое описывает кулоновское рассеяние электрона на точечном заряде. [3]
Рассмотрим теперь случай рассеяния пиона в симметричной ядерной материи около порога. [4]
Эта ситуация характерна для нерезонансного р-волнового рассеяния физических пионов. N - 0 при М - ( предел статических нуклонов): в статическом пределе отсутствует отклик симметричной ядерной материи на рассеиваемую пионную волну за счет только нуклон-дырочных пар. [5]
Величина g определяется из опытов по рассеянию пионов на нуклонах и в других экспериментах. [6]
Резонансная ветвь представляет интерес в вопросах, связанных с рассеянием пионов на ядрах в области резонанса. [7]
Эволюционный по константе связи метод ( ЭКС) применяется для изучения низкоэнергетического рассеяния пионов па ядрах. Рассматривается вариант ЭКС-метода с двумя разными константами связи. Получена итерационная схема для вычисления амплитуды рассеяния, в которой выполняется условие унитарности в каждом последовательном приближении. На примере низкоэнергетического тгс / - рассеяния показана быстрая сходимость данного ряда для вычисления пион-дейтронной длины рассеяния к точным расчетам на основе уравнений Фад-деева. Вычисляются фазы тгс / - рассеяния в статическом пределе теории. Анализируется их чувствительность к параметрам тгTV - взаимодействия. [8]
Для амплитуды, усредненной по спину, задача эффективно сводится к рассеянию пиона на бесспиновом дейтроне. Область интегрирования поэтому сводится к интервалу 0 ш оо. [9]
Теперь нужно было рассмотреть взаимодействие таких частиц с пионами и с его помощью описать рассеяние пионов па нуклонах. [10]
Особый [ интерес Кц-рэспац представляет из-за того, что в нем можно в чистом виде изучать рассеяние пионов друг на друге. [11]
В качестве исходной величины мы выбрали пион-нуклонную константу, поскольку она лучше всего известна из опытов по рассеянию пионов на нуклонах и из ядерных сил между двумя нуклонами, которые обусловлены главным образом пионным полем. Эта безразмерная константа сильного взаимодействия может быть использована для грубой оценки величины вероятности ядерных процессов, в которых участвуют пионы м нуклоны. [12]
Будем предполагать известным решение чисто ядерной задачи, отвечающей гамильтониану ( 1), и сосредоточимся на процессе собственного рассеяния пиона на ядре, ограничиваясь областью малых энергий, где рассеяние имеет упругий характер. [13]
Более общее основание для описания низкоэнергетического s - волнового jrN - взаимодействия на языке короткодействующего псевдопотенциала (2.77) дается мягкопионными теоремами для рассеяния пионов у порога ( соотношение Томозавы - Вайнберга [8]), которые будут обсуждаться в контексте более широкого обсуждения киральной симметрии в гл. Эти теоремы относятся к физике рассеяния пионов у порога для любой системы в пределе нулевой массы пиона тл - 0, т.е. в пределе бесконечной комптоновской длины волны пиона. [14]
Примером физической ситуации, для которой результат первого порядка является прекрасным приближением, служит s - волновое рассеяние медленных нейтронов ядрами в среде. Для s - волнового рассеяния пионов в ядрах разница между средним и эффективным полем важна, и требуется более строгое рассмотрение. [15]
Страницы: 1 2