Рассеяние - пион
Cтраница 2
Важное теоретическое значение приобрели процессы рассеяния друг на друге сильно взаимодействующих частиц. Довольно типично в этом отношении рассеяние пионов при энергиях - 1000 МэВ на протонах. [16]
Более общее основание для описания низкоэнергетического s - волнового jrN - взаимодействия на языке короткодействующего псевдопотенциала (2.77) дается мягкопионными теоремами для рассеяния пионов у порога ( соотношение Томозавы - Вайнберга [8]), которые будут обсуждаться в контексте более широкого обсуждения киральной симметрии в гл. Эти теоремы относятся к физике рассеяния пионов у порога для любой системы в пределе нулевой массы пиона тл - 0, т.е. в пределе бесконечной комптоновской длины волны пиона. [17]
III посвящена выяснению процессов, определяющих поляризационный оператор, и его вычислению. При этом учитывается S - и Р - рассеяние пиона на нуклоне, а также влияние нуклонных корреляций. [18]
Здесь нас больше интересует область низких и промежуточных энергий вплоть до А ( 1232) - резонанса и выше. На основе этого наблюдения мы сейчас обсудим аналогию между рассеянием пионов в ядерной материи и диполь-ным рассеянием света в среде. [19]
Соответственно 3 - м слагаемым (3.3), определяющим амплитуду itN - рассеяния, поляризационный оператор при 4-импульсах пиона со - 1, k - 1, как будет показано, определяется такими же механизмами itN - рассеяния в среде. Полюсное или резонансное взаимодействие пиона с нуклонами среды можно описывать двумя способами: либо как рассеяние пиона с переходом нуклона в состояние, лежащее над границей Ферми, или в изобару, либо как рождение нуклона или изобары и появление дырки в нуклонном ферми-заполнении. Второй подход по многим причинам удобнее первого и именно он применяется в задаче многих тел и в теории ферми-жидкости, результатами которой мы будем пользоваться. [20]
В данном контексте эта величина обычно называется собственной энергией или оптическим потенциалом. В дальнейшем она будет часто использоваться. Перенормировка эффективного поля происходит аналогичным образом и для р-волнового рассеяния пионов в ядерной среде. Тогда она называется пионным эффектом Лоренц-Лоренца. [21]
Наиболее характерной особенностью процессов фоторождения является быстрое изменение угловых распределений с энергией. Это свойство характерно также для адронных реакций типа п - р - п - р и интерпретируется как следствие присутствия резонансов. В нашем случае, очевидно, возникают те же самые резонансы, что и при рассеянии пионов. Именно на этой основе были объяснены и детально проанализированы данные опыте по фоторождению. [22]
Двухступенчатый процесс вносит большой вклад в сечение реакции. Его включение восстанавливает количественное согласие с экспериментами. Детальное описание этих тонких поправок в фоторождение нейтральных пионов на легких элементах дает убедительное доказательство того, что такие процессы можно с успехом рассматривать в рамках системы одних только пионов и нуклонов, так же как при описании низкознергетического рассеяния пионов в гл. [24]
В методе Ватсона уровни, которые в теории - матрицы играют наиболее важную роль, непосредственно не используются. Главное в этом методе заключается в том, чтобы возможно более прямым способом связать рассеяние на ядре с рассеянием на индивидуальных нуклонах. Фрэнсис и Ватсон применили указанный метод к анализу данных Байфилда, Кес-слера и Ледермена [68] по рассеянию мезонов с энергией 65 Мэв на углероде на основе фазового анализа, который провели Андерсон, Ферми, Мартин и Нэгл [69] для рассеяния пиона на нуклоне. [25]
При описании основных свойств распространения пионной волны в ядерной материи полезно провести аналогию с явлением прохождения света сквозь преломляющую среду. Это нужно сделать по двум причинам. Во-первых, волновое число пиона изменяется в ядерной среде. Во-вторых, и это более существенно, и рассеяние света атомами, и рассеяние пионов нуклонами имеет доминирующую дипольную компоненту. [26]
Поражает как обилие элементарных частиц, так и их разнообразие. Почти у каждой частицы имеется ее двойник - античастица, в связи с чем их число сразу же должно быть увеличено почти вдвое. В ряде случаев частицы имеют различные зарядовые состояния, например под символом кси-гиперона S скрываются две частицы - нейтральный 2 и отрицательно заряженный кси-ми-нус-гиперон 5 -, под символом К следует понимать две частицы - нейтральный каон К. Большие группы частиц объединены под названием резона-нсы. Характерным для этих частиц является их малое время жизни ( 10 - 23 с), все они рассматриваются как различные возбужденные состояния одной частицы, например нуклона. И здесь символы отдельных резонансов больше указывают на их существование, нежели на действительную картину наличия множества частиц, принадлежащих данному резонансу и отличающихся друг от друга зарядовыми состояниями, массой и временем жизни. Ферми в опытах по рассеянию пионов на протонах, включает в себя следующие частицы. [27]
Страницы: 1 2