Томсоновское рассеяние
Cтраница 2
 |
Геометрия обратного комптоновского рассеяния в системе покоя электро на S ив лабораторной системе S. [16] |
Далее, при условии hu тес комптоновское рассеяние в системе покоя электрона S сводится просто к обычному томсоновскому рассеянию, поэтому темп потерь энергии электроном совпадает со скоростью переизлучения им энергии. [17]
Излом на кривой блеска сверхновой I типа соответствует моменту, когда оптическая толщина оболочки по отношению к томсоновскому рассеянию становится порядка 1, Далее происходит высвечивание внутренних слоев, окружающих нейтронную звезду. [18]
Однако в данном случае объектом исследования является уже не поток газа, а высокотемпературная плазма, причем регистрируется спектр томсоновского рассеяния. В работе отмечается, что основные детали структуры асимметричной ФР электронов по трем компонентам вектора скорости v улавливаются уже при четыре. [19]
ЙХ) величина ( da / dQ) Sf должна быть примерно в 600 ряз больше, чем сечение томсоновского рассеяния для свободных электронов. F может быть еще намного больше в результате резонансного усиления. [20]
К аналогичным заключениям нетрудно прийти, рассматривая, например, лазер-доплеровскую анемометрию [2, 10], технику фотосмешения [11] и многоэкспозиционных изображений [12], спектроскопию томсоновского рассеяния [4, 13], я также ряд других бесконтактных методов локальной диагностики газа, жидкости и плазмы. [21]
Более подробное обсуждение эффекта Комптона приведено в кн. Гайтлера [180], Джоча и Релиха [205] и Швебера [358] Заметим, что нерелятивистский предел комптоновского рассеяния обычно называется томсоновским рассеянием и что в результате первого расчета сечения релятивистского фотон-электронного рассеяния была получена формула Клейна - Нишины. Эти вопросы обсуждаются в цитированных работах. [22]
Если рассматривать частоты, значительно превышающие атомные, но такие, что процесс рождения электрон-позитронных пар еще не играет заметной роли, то основной вклад в указанный тензор вносит томсоновское рассеяние фотонов на атомах. [23]
В результате дальнейшего анализа проблемы ( И.А.Климишин, Б.И.Гна-тык, 1981) было выяснено, что по мере продвижения фронта тепловой волны в разреженные внешние слои оболочки звезды определяющим становится томсоновское рассеяние. Поэтому в значительной степени изменяется и картина теплопереноса. Подробные расчеты для неоднородной среды все еще не проведены. По-видимому, хотя в ряде случаев тепловые волны и могут быть эффективным механизмом переноса энергии из внутренних слоев звезды к ее поверхности, то главная роль в этом принадлежит все же ударным волнам. [25]
Используя СО-лазер ( wj 1SSO см-1, Es / u 1900 см-1), Бруек и Мурадян [7.72] наблюдали сильное резонансное усиление рассеяния и обнаружили, что ( dafdQ) sr может быть в 10s больше, чем сечение томсоновского рассеяния ( фиг. Ширина линии рассеяния с переворотом спина очень мала при низких температурах. Ширина линии зависит от концентрации носителей и Ь - В, где ks - волновой вектор возбуждения, участвующего в рассеянии. [26]
Уравнение яркости (91.32) нужно преобразовать так, чтобы учитывалось рассеяние излучения веществом. Преобладающим процессом является обычное нерелятивистское томсоновское рассеяние на свободных электронах, причем приемлемое приближение получается в том случае, если задачу упростить, положив, что дифференциальное сечение рассеяния изотропно в системе отсчета, в которой вещество покоится. [27]
Допустим теперь, что амплитуда колебаний настолько велика, что начинает играть роль эффект рассеяния волн на электронах. При kd - 1 в члене рассеяния достаточно учесть лишь томсоновское рассеяние на голых электронах, пренебрегая поляризационными поправками. [28]
В такой ударной волне давление излучения намного превышает давление плазмы. Падающие на звезду электроны тормозятся силой давления излучения, обусловленной томсоновским рассеянием излучения, идущего снизу. Одновременно останавливаются связанные с электронами электростатич. Часть жестких фотонов уходит к наблюдателю, а часть попадает в плотные слои атмосферы ( нейтронной звезды), нагревая ее, В этих слоях вследствие тормозного излучения рождаются многочисл, мягкие фотоны, к-рые, испытывая томсоновское рассеяние на падающих электронах, тормозят падающее вещество. [29]
Такой вид спектра является универсальным для первой стадии после выделения энергии. Время; необходимое для получения такого спектра, есть время, необходимое для томсоновского рассеяния, порядка Tve, поскольку каждый акт рассеяния меняет направление фотона в среднем на л / 2, уменьшает анизотропию вдвое. [30]
Страницы: 1 2 3