Cтраница 3
Из сказанного выше о физической сущности этого механизма следует, что в случае дифференциального рассеяния этот эффект есть попросту томсоновское рассеяние на заряде ионной шубы, численно равном заряду иона. Движение шубы одного иона не зависит от движения шубы другого иона, поэтому каждую шубу можно считать свободным зарядом от отношению к рассеянию. Эффективная масса этого заряда также равна те. [31]
Случай М относится к рассеянию на флуктуация плотности электронов, группирующихся около ионов. Для большинства встречающихся на практике электронных потоков с концентрациями яе 10в 10и см 3 величина М, Область томсоновского рассеяния в зависимости от концентрации и температуры электронов при различных углах наблюдения находится ниже соответствующих прямых, представленных на рис. XII.2. Рассмотрим процесс соударения фотона с электроном. [32]
Упражнение 13.7 Покажите, что тот же самый предел (13.7.6) применим для массивных звезд, поддерживаемых в гидростатическом равновесии радиационным давлением. Допустите, что оптическая толщина достаточно велика, лучистый поток можно вычислить в диффузионном приближении [ см. уравнение (4.1.1) ] и томсоновское рассеяние служит основным источником непрозрачности. [33]
В первую очередь следует упомянуть генерацию гармоник, явление вынужденного комбинационного рассеяния и рассеяния Мандельштама - Бриллюэна. Оказалось также сравнительно легко наблюдать томсоновское рассеяние света на электронах плазмы. [34]
В настоящее время признано, что излучение играло несколько более сложную роль. Есть еще одно важное значение - красное смещение рекомбинации Zdec - 1300, при котором температура излучения равна 7 - 4000 К и свободные электроны и протоны соединяются, образуя атомарный водород. До Zdec средняя длина свободного пробега фотона но отношению к томсоновскому рассеянию мала, и поэтому вещество и излучение ведут себя подобно единой жидкости. Интересно и в конечном счете, возможно, очень существенно, что ZdCO и Zeq случайно примерно совпадают [ формула (92.42) ], о чем свидетельствуют имеющиеся в настоящее время измерения. Если же ZcqZdec, то в интервале между этими эпохами вещество не может распадаться на отдельные сгустки, поскольку этому мешает лучистая вязкость ( разд. [35]
Отсюда видно, что в оптическом диапазоне проявление эффекта Комптона слабое из-за малой энергии световых квантов. После того, как определены различные случаи смещения частоты при взаимодействии движущегося электрона с падающим фотоном, остановимся на оценке энергетических параметров томсоновского рассеяния ( см. гл. [36]
В такой ударной волне давление излучения намного превышает давление плазмы. Падающие на звезду электроны тормозятся силой давления излучения, обусловленной томсоновским рассеянием излучения, идущего снизу. Одновременно останавливаются связанные с электронами электростатич. Часть жестких фотонов уходит к наблюдателю, а часть попадает в плотные слои атмосферы ( нейтронной звезды), нагревая ее, В этих слоях вследствие тормозного излучения рождаются многочисл, мягкие фотоны, к-рые, испытывая томсоновское рассеяние на падающих электронах, тормозят падающее вещество. [37]