Упругое рассеяние - нейтрон
Cтраница 2
Встреча с ядрами ведет к упругому рассеянию нейтронов или к их поглощению. При упругом рассеянии нейтрон не внедряется в ядро, а лишь изменяет направление и скорость полета. При этом часть его энергии передается ядру в виде кинетической энергии отдачи последнего. Если же нейтрон захватывается ядром, то последнее переходит в возбужденное состояние за счет приобретенной им энергии полета внедрившегося нейтрона и энергии, освобождающейся при образовании новой связи между ним и ядром. Возбужденное ядро может освободиться от избыточной энергии разными путями. Во-первых, оно может ее отдавать в виде излучаемых у-фотонов. [16]
Найти соотношения между амплитудами и дифференциальными сечениями упругого рассеяния нейтрона на протоне и нейтрона на атоме водорода, находящемся в основном состоя-икя. [17]
Выясним теперь, как ведет себя сечение упругого рассеяния нейтронов при возрастании их энергии. Выше мы говорили, что если k C TC-J ( t Tmjn), то когерентное рассеяние отсутствует. [18]
Выясним теперь, как ведет себя сечение упругого рассеяния нейтронов при возрастании их энергии. Выше мы говорили, что если k irtj ( i: s - mjn), то когерентное рассеяние отсутствует. [19]
Определить вероятность того, что в результате однократного упругого рассеяния нейтрона на ядре Н2, энергия нейтрона окажется меньше половины первоначальной. [20]
Отсюда следует, что главную роль в упругом рассеянии нейтронов с X d R играют малые углы рассеяния, для которых наше рассмотрение является вполне законным. [21]
Отсюда следует, что главную роль в упругом рассеянии нейтронов с % CC R играют малые углы рассеяния, для которых наше рассмотрение является вполне законным. [22]
В ядерной физике установлено, что для описания упругого рассеяния нейтронов на атомных ядрах можно в первом приближении использовать потенциальную яму с параметрами V0 - 50 МэВ и d 1 3 Л / 810 - 13 см, где А - массовое число ядра. [23]
В ядерной физике установлено, что для описания упругого рассеяния нейтронов на атомных ядрах можно в первом приближении использовать потенциальную яму с параметрами V0 50 МэВ и d 1 3 Л МО-13 см, где Л - массовое число ядра. [24]
Параллельно радиационному захвату, конечно, обязательно происходит и упругое рассеяние нейтронов. [25]
Взаимодействие нейтронов с ядрами состоит главным образом либо в упругом рассеянии нейтронов на ядрах, либо в захвате нейтронов ядрами. В веществах, называемых замедлителями ( графит, тяжелая вода I) L. O, HDO, соединения бериллия), быстрые нейтроны рассеиваются на ядрах и их энергия переходит в энергию теплового движения атомов вещества-замедлителя. В результате нейтроны становятся тепловыми. При совпадении энергии тепловых нейтронов с энергией составного ядра наблюдается резонансное поглощение ( резонансный захват) нейтронов. Этот процесс лежит в основе получения трансурановых ( заурано-вых) химических элементов. [26]
Взаимодействие нейтронов с ядрами состоит главным образом либо в упругом рассеянии нейтронов на ядрах, либо в захвате нейтронов ядрами. В веществах, называемых замедлителями ( графит, тяжелая вода D2O, HDO, соединения бериллия), быстрые нейтроны рассеиваются на ядрах и их энергия переходит в энергшо теплового движения атомов вещества-замедлителя. В результате нейтроны становятся тепловыми. При совпадении энергии тепловых нейтронов с энергией составного ядра наблюдается резонансное поглощение ( резонансный захват) нейтронов. Этот процесс лежит в основе получения трансурановых ( заурановых) химических элементов. [27]
 |
Схематическое изображение усреднения резонансной зависимости сечения от. [28] |
С ростом энергии становится сначала существенным, а затем доминирующим упругое рассеяние нейтронов. [29]
При любых энергиях и на всех ядрах с заметной вероятностью происходит упругое рассеяние нейтронов. [30]
Страницы: 1 2 3 4