Cтраница 3
Взаимодействие нейтронов с ядрами состоит, главным образом, либо в упругом рассеянии нейтронов на ядрах, либо в захвате нейтронов ядрами. В веществах, называемых замедлителями ( графит, тяжелая вода D2O, HDO, соединения бериллия), быстрые нейтроны рассеиваются на ядрах, и их энергия переходит в энергию теплового движения атомов вещества-замедлителя. В результате нейтроны становятся тепловыми. [31]
Взаимодействие нейтронов с ядрами состоит, главным образом, либо в упругом рассеянии нейтронов на ядрах, либо в захвате нейтронов ядрами. В веществах, называемых замедлителями ( графит, тяжелая вода DaO, HDO, соединения бериллия), быстрые нейтроны рассеиваются на ядрах, и их энергия переходит в энергию теплового движения атомов вещества - замедлителя. В результате нейтроны становятся тепловыми. [32]
Сделанные заключения были подтверждены экспериментально в 1946 г. в опытах по изучению упругого рассеяния нейтронов с энергией около 14 Мэв. Здесь d - пучок дейтонов с энергией 0 9 Мэв, которым бомбардируется литиевая мишень Li; Я - - парафин для защиты детектора Д от прямых нейтронов с мишени. [33]
В этих работах было получено решение простейшей задачи трех тел - об упругом рассеянии нейтрона ( гг) на дейтроне ( d ] в квартетном ( спин 3 / 2) состоянии, а также для высших орбитальных моментов дублетного ( спин 1 / 2) состояния. [34]
Поскольку в формулу ( 110 38) входит квадрат длины рассеяния, то исследование упругого рассеяния нейтронов на протонах в синглетном состоянии ( так же, как и в триплетном) не определяет знака длины рассеяния. [35]
Мы не будем этого делать в явной форме, поскольку в рассматриваемой ниже задаче упругого рассеяния нейтрона на дейтроне несвязная часть ( свободный пролет нейтрона относительно дейтрона) вообще отсутствует в выражении для амплитуды рассеяния. [36]
При облучении нейтронами мишени, состоящей из ядер Li6, имеется два конкурирующих процесса: упругое рассеяние нейтронов и испускание а-частиц. [37]
Полученные выражения справедливы и для квазидвухчастичного рассеяния; они будут использованы ниже в задаче об упругом рассеянии нейтрона на дейтроне. [38]
Энергетический спектр магнонов ( определяемый в рассмотренной выше модели равенством (6.16)), можно изучать экспериментально методом упругого рассеяния нейтронов. [39]
Из формулы (3.16) видно, что если ядра решетки не обладают магнитными моментами и в решетке нет изотопов, то исчезает упругое рассеяние нейтронов с длиной волны большей, чем постоянная решетки. [40]
В интересующем нас случае, когда энергия нейтрона меньше энергии первого возбужденного уровня ядер замедлителя, длина волны нейтрона X значительно больше, чем радиус этих ядер RQ. Поэтому упругое рассеяние нейтронов ядрами замедлителя в системе центра инерции будет сферически симметричным. [41]
Наибольшую энергию отдачи имеют протоны благодаря их малой массе. Они возникают при упругом рассеянии нейтронов в средах, содержащих водород. В счетчик или ионизационную камеру вводят органические соединения, например пленки парафина, тристеарата глицерина, полиэтилена, или их заполняют газообразными углеводородами: метаном, этаном, этиленом и др. Измерения по ядрам отдачи особенно пригодны для умеренно быстрых нейтронов. [42]
Для элементов с низким атомным номером первый возбужденный уровень обычно на 1 Мэв ( или более) выше основного состояния. Поэтому в случае легких элементов упругое рассеяние нейтронов с энергией 1 Мэв более вероятно, чем неупругое рассеяние. Мэв, и нейтроны с большей энергией могут испытывать как упругое, так и неупругое рассеяние. В реакциях ( п, п) быстрые нейтроны сначала соединяются с ядром-мишенью, образуя составное ядро, затем испускается нейтрон с меньшей энергией, а ядро-мишень остается в возбужденном состоянии. [43]
Если частоты колебаний протона вдоль разных направлений не одинаковы, то формулы для сечений сильно усложняются. Мы определим здесь только сечение упругого рассеяния нейтронов с учетом анизотропии связи протона в молекуле парафина. [44]
В отличие от рентгеновских лучей, нейтроны обладают магнитным моментом, что дает в руки исследователей уникальную возможность изучения не только структуры кристалла, но и пространственного расположения магнитных моментов атомов. Для иллюстрации на рис. 7.13 приведена зависимость интенсивности упругого рассеяния нейтронов различной энергии от соединения ИЬМпРз - Резкое увеличение интенсивности отражения ( пик) возникает при условии Брегга-Вульфа (7.5) Указанное соединение является антиферромагнетиком при температурах, ниже 8 9 К. На рис. 7.13 приведены две нейтронограммы упругого рассеяния нейтронов на монокристаллах ИЬМпВгз при температурах 12 и 5 К. [45]