Когерентное рассеяние

Cтраница 3

Таким образом, эффективное сечение когерентного рассеяния свободным электроном не зависит от частоты и пропорционально квадрату классического радиуса электрона. [31]

Зависимость полуширины рентгеновской линии ( / и термоэдс ( 2 от температуры отпуска сплава Fe-Со - V. [32]

Микродеформация решетки и величина областей когерентного рассеяния не вычислялась, так как сплав имеет склонность к образованию мартенситной структуры, что, как известно [4, 5], значительно затрудняет разделение эффектов физического уширения и снижает надежность полученных результатов. На рис, 2 показано изменение полуширины ли кии ( 200) в зависимости от температуры отпуска. [33]

Как уже говорилось, теория когерентного рассеяния без учета флуоресценции дает слишком низкие значения центральных интенсивностей по сравнению с получаемыми из наблюдений. Учет флуоресценции заметно улучшает положение. Однако только тогда, когда е велико, теоретические и наблюденные значения величины т 0 оказываются близкими друг к другу. Если же е мало ( а для многих линий солнечного спектра дело так и обстоит), теория и при учете флуоресценции все-таки сильно расходится с наблюдениями. [34]

По данным Г. В. Курдюмова [19], блоки когерентного рассеяния ( упруго деформированные блоки, в той или иной степени разориентированные) в пластически деформированной стали примерно на два порядка меньше субзерен, образующихся в результате обычной полигонизации. [35]

Первый член в (61.05) дает интенсивность когерентного рассеяния. Если система нейтральная, то при ш, стремящейся к нулю, поляризуемость WO. [36]

Из дираковской теории позитронов вытекает возможность когерентного рассеяния у-лучей ядрами. Эта возможность осуществляется посредством образования фотоном в кулоновском поле ядра виртуальной пары, которая затем уничтожается с излучением другого фотона той же частоты. Разность импульсов первичного и вторичного фотонов передается при этом ядру. [37]

При низких энергиях фотонов может происходить также когерентное рассеяние без передачи энергии частицам среды. Такое явление наблюдается при рассеянии фотонов связанными электронами одного атома или электронами атомов в кристаллической решетке. Когерентно рассеянное излучение распространяется преимущественно вперед в узком конусе, осью которого является направление распространения первичного излучения. [38]

Таким образом, при больших ио сечение когерентного рассеяния стремится к постоянному пределу. [39]

Сравнение радиальной функции распределения, рассчитанной по уравнению Перкуса-Йевика с потенциалом Леннард-Джонса ( сплошные линии, с рассчитанной по экспериментальным данным для аргона ( точки. а - Т 1 361, п 0 167. б - Т 1 319, п 0 319. в - Т 1 19461, п 0 541. г - Т 1 277, п 0 541. [40]

Через S ( k) выражаются сечения когерентного рассеяния пучков рентгеновских лучей, а также электронов или медленных нейтронов в жидкости. Благодаря этому структурный фактор для реальных одноатомных жидкостей может быть определен экспериментально. Результаты расчетов функции F ( r, n / 3) по аппроксимации Перкуса-Йевика ( 56) с потенциалом Леннард-Джонса ( 14) хорошо совпадают с экспериментальными данными для реальных жидкостей. На рис. 8 приведено такое сравнение для аргона при нескольких значениях температуры и плотности. Результаты вполне удовлетворительны, а при высоких плотностях даже улучшаются. [41]

Протекает первичная рекристаллизация, увеличивается размер областей когерентного рассеяния и происходит их переориентировка по сравнению с исходным ( деформированным) состоянием. Собирательной рекристаллизации в смысле появления новых зерен размером 1 - Юмкм непроисходит. [42]

Структурные характеристики ( микронапряжения, размер областей когерентного рассеяния) находятся в тесной взаимосвязи с изменениями свойств осадков. [43]

Структурные характеристики ( микронапряжения, размеры областей когерентного рассеяния) определяют изменения свойств осадков. [44]

Таким образом, при больших со сечение когерентного рассеяния стремится к постоянному пределу. [45]

Страницы: 1 2 3 4