Упругое неупругое рассеяние

Cтраница 2

Помимо этих сведений можно извлекать данные о полных сечениях упругого и неупругого рассеяния, свойствах возбужденных электронных состояний, распределении моментов импульсов электронов в рассеивающем объекте ( путем измерения так называемого электронного комптоновского профиля при различных углах рассеяния [129]) и некоторые другие данные. Таким образом, применение энергетического анализатора значительно расширяет границы экспериментальных возможностей электронографического метода. [16]

При низкой энергии падающих нейтронов общее некогерентное рассеяние ( сумма упругого и неупругого рассеяния) данным жидким или поликристаллическим твердым образцом является изотропным. Поэтому для сравнения относительных изменений при различных углах рассеяния или сопоставления отдельных неупругих или квазиупругих составляющих спектры часто нормализуют на равную общую площадь. [17]

Применим полученные формулы фазовой теории рассеяния к нахождению эффективных сечений упругого и неупругого рассеяния медленных частиц. Под медленными, как и в § 86, мы будем понимать частицы, длина волны которых А, велика по сравнению с размерами области взаимодействия. [18]

Ослабление потока быстрых нейтронов обусловлено тремя процессами: поглощением, упругим и неупругим рассеянием. Первые два процесса выводят нейтроны из пучка, а в результате неупругого рассеяния нейтрон теряет значительную долю первоначальной энергии и уже не может вызвать аналитическую ядерную реакцию. [19]

В этой области энергий наиболее важную роль играют радиационный захват, упругое и неупругое рассеяние нейтронов, а также деление ядер. [20]

Обычно при дифракции рентгеновских лучей или электронов измерение интенсивностей не дает возможности различить чисто упругое и неупругое рассеяние. [21]

В источниках больших размеров необходимо учитывать самопоглощение частиц и изменение их энергии в результате упругих и неупругих рассеяний. В связи с этим определение мощности излучения больших источников становится относительно сложным. Наиболее трудоемки расчеты утечек нейтронов и у-квантов из ядерного реактора. К моменту начала расчета тепловыделения в защите должен быть выполнен физический расчет реактора. [22]

Зависимость амплитуды [ IMAGE ] Зависимость фазы упру-упругого атомного рассеяния элек - того атомного рассеяния от s. [23]

Борновское приближение полезно в том отношении, что позволяет вывести уравнение для суммарной интенсивности упругого и неупругого рассеяния. При этом делается предположение о возможности возбуждения электронов со всех уровней атома. [24]

Для лагранжиана (12.1) уже в первом порядке теории возмущений по G возможны любые процессы упругого и неупругого рассеяния скалярных частиц. [25]

Нейтрон, достигший атомного ядра, может принять участие в следующих основных процессах: упругом и неупругом рассеянии, поглощении с последующим испусканием других частиц и делении ядра. [26]

Для падающих электронов с большой энергией положение иное: процессы, которые дают вклад в диффузное упругое и неупругое рассеяние, наблюдающееся на электронограммах, являются одновременно и основными процессами, приводящими к эффектам поглощения. Это возбуждение плазмонов, фононов и одноэлектрон-ные возбуждения; значительный вклад в отдельных случаях дает также рассеяние, связанное с ближним порядком или наличием дефектов. [27]

Для нейтронного облучения а; 0ур 0нр о погл где аур и 0Яр - сечения упругого и неупругого рассеяния, а апогл - относится к процессам поглощения. [28]

По мере того как лазерный пучок распространяется в атмосфере, он рассеивается и ослабляется в результате упругого и неупругого рассеяния и поглощения. [29]

В тех случаях, когда по тем или иным причинам можно ожидать наличия сильной связи между упругим и неупругим рассеянием, необходимо решать систему (44.15) точно. [30]

Страницы: 1 2 3 4